Разное

Веселова 3д компас: Как чертить в Компасе, моделирование, видеоуроки компас, чертежи на заказ

Содержание

КОМПАС-3D: Книги



КОМПАС-3D: Книги

КОМПАС-3D

3D-моделирование в КОМПАС-3D версий v17 и выше. Учебное пособие для вузов
Авторы: Чагина А. В., Большаков В. П.

Самоучитель КОМПАС-3D v19
Авторы: Герасимов А.А.

КОМПАС-3D: создание моделей и 3D-печать
Авторы: Никонов В. В.

Твердотельное моделирование деталей в САD-системах: AutoCAD, КОМПАС-3D,SolidWorks, Inventor, Creo
Авторы: Большаков В. П., Бочков А. Л., Лячек Ю. Т.

Инженерная и компьютерная графика на базе графических систем

Авторы: Г. В. Ефремов, С. И. Нюкалова

Основы 3D-моделирования
Авторы: В. Большаков, А. Бочков

Инженерная и компьютерная графика
Авторы: В. П. Большаков, В. Т. Тозик, А. В. Чагина

Трехмерное проектирование в КОМПАС-3D
Авторы: Н. Б. Ганин

Проектирование электрических изделий в КОМПАС-3D
Авторы: Л. В. Теверовский

Новые возможности КОМПАС-3D V13. Самоучитель
Авторы: Анатолий Герасимов

Новые возможности КОМПАС-3D V13.

Самоучитель
Авторы: А. А. Герасимов

Металлоконструкции, редукторы, электродвигатели в КОМПАС-3D
Авторы: Е. М. Кудрявцев

Проектирование и прочностной расчет в системе KOMПAC-3D V13
Авторы: Н. Б. Ганин

Самоучитель Компас-3D V12
Авторы: Анатолий Герасимов

КОМПАС-3D для студентов и школьников
Авторы: В. Большаков

3D-моделирование в AutoCAD, КОМПАС-3D, SolidWorks, Inventor, T-Flex. Учебный курс

Авторы: В. Большаков, А. Бочков, А.Сергеев

Автоматизированное проектирование в системе КОМПАС-3D V12
Авторы: Н. Б. Ганин

Создание трехмерных моделей и конструкторской документации в системе КОМПАС-3D
Авторы: Большаков В. П.

Работа в системе проектирования КОМПАС-3D V11
Авторы: Максим Кидрук

КОМПАС-3D V11. Полное руководство
Авторы: Н. В. Жарков, М. А. Минеев, Р. Г. Прокди

КОМПАС-3D V11. Эффективный самоучитель
Авторы: А. М. Доронин, Н. В. Жарков, М. А. Минеев, Р. Г. Прокди

КОМПАС-3D V11 на примерах
Авторы: Талалай П. Г.

Автоматизация работы в КОМПАС-График
Авторы: Герасимов А. А.

Проектирование в системе КОМПАС-3D V11
Авторы: Ганин Н.Б.

Компьютерные технологии, моделирование и автоматизированные системы в машиностроении
Авторы: А. А. Черепашков, Н. В. Носов

КОМПАС-3D в электротехнике и электронике

Авторы: Л. В. Теверовский

КОМПАС-3D. Трехмерное моделирование
Авторы: Н. Б. Ганин

Современный самоучитель работы в КОМПАС-3D V10
Авторы: Н. Б. Ганин

КОМПАС-3D. Проектирование в машиностроении
Авторы: Кудрявцев Е. М.

КОМПАС-3D. Видеосамоучитель
Авторы: Максим Кидрук

КОМПАС-3D V10
Авторы: Максим Кидрук

КОМПАС-3D. Проектирование в архитектуре и строительстве
Авторы: Кудрявцев Е.М.

КОМПАС-3D V9 на примерах
Авторы: Талалай П. Г.

Самоучитель КОМПАС-3D V9. Трехмерное проектирование
Авторы: Герасимов А.А.

КОМПАС-3D: Проектирование и расчет механических систем
Авторы: Кудрявцев Е.М.

КОМПАС-3D: Учебный курс
Авторы: Ганин Н. Б.

КОМПАС-3D V10. Максимально полное руководство

Авторы: Кудрявцев Е.М.

КОМПАС-3D V10. В подлиннике
Авторы: Герасимов А. А.

Практикум по КОМПАС-3D V8: машиностроительные библиотеки
Авторы: Кудрявцев Е.М.

КОМПАС-3D V8
Авторы: Ганин Н.Б.

КОМПАС-3D V9. Учебный курс
Авторы: М. Кидрук

КОМПАС-3D V9. Двумерное проектирование
Авторы: Герасимов А.А.

Самоучитель Компас-3D V8

Авторы: Герасимов А. А.

КОМПАС-3D v. 5.11–8.0. Практикум для начинающих
Авторы: Богуславский А.А., Третьяк Т.М., Фарафонов А.А.

КОМПАС-3D V8. Наиболее полное руководство
Авторы: Кудрявцев Е.М.

КОМПАС-3D. Версии 5.11-8. Практическая работа
Авторы: Лукянчук С.А.

КОМПАС-3D V7. Самоучитель
Авторы: Ганин Н.Б.

КОМПАС — 3D V7. Проектирование. Наиболее полное руководство
Авторы: Кудрявцев Е. М.

Создаем чертежи на компьютере в КОМПАС-3D LT
Авторы: Ганин Н. Б.

КОМПАС-3D V6 Plus
Авторы: Потёмкин А.Е.

КОМПАС-3D V6
Авторы: Е.М. Кудрявцев

Твердотельное моделирование в системе КОМПАС-3D
Авторы: Потемкин А.Е.

КОМПАС-3D V6. Практическое руководство
Авторы: Михалкин К., Хабаров С.

Оформление дипломного проекта на компьютере

Авторы: Кудрявцев Е.М.

Инженерная и компьютерная графика. Практикум
Авторы: Большаков В.П.

Пространственное моделирование и проектирование в программной среде КОМПАС-3D LT
Авторы: Третьяк Т. М., Фарафонов А.А.

AllPlan FT 17.0. Первый проект от эскиза до презентации
Авторы: Некрасов А.В., Некрасова М.А.

История компании Аскон | САПР-журнал

Сергей Складный 24.10.2013 Wiki 2

Двадцать четыре года на рынке САПР… Без финансовых вливаний со стороны. Без полноценного штата специалистов в начале развития компании. Без особого понимания (в 90-х годах прошлого века), как строить интернет-бизнес и как завоевывать рынки. Работа в условиях жесткой конкуренции с акулами САПР мирового уровня. При этом компании АСКОН удалось выиграть конкуренцию и вырасти до мировых масштабов.

АСКОН: мы творим историю отечественного САПРа

Компания прошла многочисленные взлеты и падения. Было все: уход ключевых сотрудников в самые сложные моменты истории, конфликты, тяжелые условия труда. Прошли даже уровень простого физического выживания. Но были и многочисленные победы, прежде всего над собой. Был окрыляющий успех. Был серьезный рост и развитие. Была заинтересованность со стороны клиентов. А ради этого все-таки стоило держаться на плаву. Стойкая IT-компания пережила несколько финансовых кризисов и дефолт, во время которых она не закрывалась, а продолжала активно работать. Сегодня компанию АСКОН можно гордо и без преувеличения назвать лицом отечественного САПРа.

История развития компании заслуживает особого внимания. Благодаря кому и чему удалось не сломаться и выстоять? Какие шаги предпринимались в самые сложные моменты? Что стало залогом неоднократного выживания и дальнейшего процветания компании? Вопросов не меньше, чем наработанного опыта. Итак, пора наметить основные вехи пройденного пути.

АСКОН: как все начиналось?

«Дорога в тысячу миль начинается с первого шага», — гласит китайская мудрость. Именно так АСКОН начала свое развитие. Официальная история компании началась в 1989 году, когда Александр Голиков, специалист Коломенского конструкторского бюро машиностроения, переехал в Ленинград и основал собственную компанию. Шла разработка первой версии программы КОМПАС для IBM PC, для чего была собрана команда технических специалистов. Центры разработки находились в двух городах: Ленинград и Коломна.

Что было вначале? Некомфортные условия труда, команда энтузиастов, влюбленных в свою работу, и титанический труд. Дилетанты в бизнесе, финансах, маркетинге и бухгалтерии – но влюбленные в программирование специалисты, приняли решение развивать новую нишу. Ребятам, вчерашним инженерам и конструкторам, хотелось создать что-то стоящее, чтобы облегчить труд инженеров.

В процессе работы над программой приходилось все время сталкиваться с чем-то новым и неизведанным, каждый день учились тому, чего не знали еще вчера. Совершали ошибки, учились на них и двигались дальше. Шла активная упорная работа, чтобы сделать сильную конкурентную программу, и предложить ее российскому рынку в качестве альтернативы существующим зарубежным аналогам, в том числе Автокаду.

Создание нового софта приносило удовольствие, работа шла очень активно – и результат вложенных усилий не заставил себя долго ждать. В 1989 году был заключен первый контракт с Ленинградским металлическим заводом на поставку программного обеспечения КОМПАС. После создания базовой версии, началась работа над ее усовершенствованием. Каждый год выходила новая версия, инструменты проектирования становились более удобными, расширялся функционал.

Школа-вуз-производство

Любую компанию делают, прежде всего, люди и идеи. Поэтому одна из важнейших вех развития АСКОН началась именно со знакомства с интересной личностью: профессором Коломенского пединститута Богуславским Александром Абрамовичем. Физик по профилю, он был фанатичным поклонником информационных технологий. Просмотрев КОМПАС-График 4.0, профессор загорелся идеей по применению программы в школах.

Компас 3, 1991 год

В 1991 году началась совместная работа в этом направлении. Профессор организовал встречу в Москве специалиста АСКОН с Борисом Григорьевичем Киселевым, который возглавлял КУДИЦ (координационный учебно-демонстрационный центр). Центр создавался в конце 80-х в рамках проекта Горбачева-Буша по оснащению тысячи советских школ компьютерной техникой IBM. Техника, сама по себе, не представляет большой ценности. Для разворачивания учебного процесса к ней нужен был комплекс обучающих программ и методик. Это и было основной задачей центра, финансируемого из бюджета.

Г-ну Киселеву понравилась идея адаптировать профессиональную версию программы под школьное обучение. В то время черчение в школах преподавалось в достаточных объемах, а подобных предложений у координационного центра не было. Поэтому, уже спустя два часа, Борис Григорьевич предложил нам заняться разработкой программно-методического комплекса (далее – ПМК) КОМПАС-Школьник. При этом он пообещал организовать государственное финансирование.

Но с финансированием так и не сложилось, так как в это время нагрянул распад Советского Союза, и координационный центр остался без бюджетной поддержки. Пока КУДИЦ переходил на коммерческие рельсы, руководством АСКОН, было принято решение разрабатывать ПМК совместно с профессором Богуславским на свой страх и риск, чтобы в дальнейшем тиражировать его через региональные отделы народного образования. У образовательной системы была потребность, у сотрудников АСКОН и профессора Богуславского был энтузиазм, поэтому работа шла очень быстро. Подготовка урезанной версии программы у программистов много времени не заняла, это не затормозило работу над выпуском следующей профессиональной версии КОМПАС-График.

Со своей стороны, Александр Абрамович готовил комплекс методических материалов для учителей и задания для учеников. Он также организовал апробацию ПМК в своем институте, и в одной из коломенских школ. Тау был проведен полноценный пилотный проект с участием детей. Все прошло успешно. Методика и программа были удобны, осваивались учениками быстро.

В июне 1992 года компания привезла в КУДИЦ свой полноценный ПМК на приемо-сдаточные испытания. Комплекс включили в официальный каталог рекомендуемых учебных пособий для среднего образования. Что касается коммерческой стороны, продаж поначалу не было совсем, что вполне логично. Стране в то время было не до финансирования школ, и уж тем более не до покупок ПМК по черчению. Но о комплексе рассказывали на семинарах для учителей и сотрудников РЦ НИТов.

Компас 4, 1992 год

В начале сентября АСКОН получила первый коммерческий заказ на КОМПАС-Школьник от нижегородского РЦ НИТ. Было заказано 15 комплектов вместе с планшетными плоттерами «Электроника». Нужно сказать, что осенью 1992 года любая поставка не за бартер, а за деньги, была на все золота. И именно эта поставка обеспечила сотрудников компании заработной платой на несколько месяцев в тот сложный период выживания.

документация по КОМПАС-График 4.0 (начало 90-х)

И только в 1995 году пошли крупные коммерческие заказы на КОМПАС-Школьник. Было изготовлено более 300 комплектов, которые разошлись не только по московским школам, но и по всем городам России, вплоть до Якутии. До этого был в чистом виде авантюризм и энтузиазм, который принес свои дивиденды только в 1995 году.

Все это время версии программы КОМПАС-Школьник постоянно обновлялись параллельно с выходом основных версий программ. А в 1998 году учебная чертежно-графическая система КОМПАС-Школьник 4.5 была выпущена без защиты в свободное распространение. Александр Богуславский делал очень многое по пропаганде совместного ПМК в школах и вузах.

В 1994 году руководством компании было принято решение отдавать лицензионный софт вузам бесплатно, так как расплачиваться им тогда было совершенно нечем. В то время все были на грани выживания. Ранние версии отдавали совсем бесплатно, по письменному запросу вуза.

Что касается текущей лицензионной версии, было также принято решение отдавать ее бесплатно, но взамен на организацию семинара. Таким образом, в 1994-1996 годах, когда экономика начинала понемногу оживать, вузы организовывали встречи специалистов АСКОН с местными предприятиями – потенциальными заказчиками. Именно благодаря социальной инициативе, АСКОН начал активно распространять в регионах свое коммерческое ПО.

Сейчас, оглядываясь назад, можно с уверенностью сказать, что взаимодействие с системой образования, начавшееся в начале 1990-х, было вообще одной из первых стратегических социальных инициатив со стороны российского бизнеса. Сотни тысяч студентов и школьников России, Украины и других стран СНГ в течение пятнадцати лет изучали компьютерное черчение и проектирование, используя лицензионное программное обеспечение КОМПАС. Без особого стратегического планирования со стороны компании, удовлетворяя насущные нужды образовательной системы, сложилась сквозная система компьютерной подготовки графических специалистов школа-вуз-производство.

Несмотря на то, что с 1992 по 1996 год компания находилась в жестком режиме физиологического выживания, социальная инициатива помогла значительно укрепить коммерческий фундамент АСКОН.

Дорога к успеху: какая она?

Первоначальный старт компании пришелся на 1990-1991 годы, сразу после основания. Советская промышленность была в состоянии покупать САПР в немалых количествах, и компания быстро росла. Формировалась дилерская сеть первого поколения. В 1992 году открывается представительство АСКОН в Москве.

Но уже с этого года, в связи с распадом Советского Союза, компания переходит в жесткий режим экономии и физиологического выживания, который продолжался до 1996 года. Как ни странно, но именно в этот период АСКОН, в текущем рабочем режиме, реализовывал социальные инициативы (более подробно об этом периоде жизни компании читайте выше, в разделе школа-вуз-производство).

И уже в 1994 году, в связи с активно формирующимся благодаря социальной инициативе имиджем компании, ее узнаваемостью и востребованностью программных продуктов на рынке, открывается центр разработки систем управления в Кургане. Здесь начинается активная работа над проектом КОМПАС-Менеджер.

В 1995 году запущенный социальный проект приносит первый ощутимый денежный поток. А с 1996 года начинается уверенный поступательный рост компании. В это время значительно вырос штат менеджеров по продажам и штат технических специалистов. В коломенском центре разработки сформировалась функционально правильная структура разработки ПО с выделенными аналитиками, программистами, тестерами и техническими писателями.

В 1997 году АСКОН выбирает новое направление развития, и начинает поставки ПО под Windows, КОМПАС 5. 0.

Компас 5.8, 1998 год

С 1998 года компания берет новый стратегический курс на подготовку комплексных решений для заказчика. Начинается активная разработка полностью укомплектованных рабочих мест для разных отраслей промышленности. В этом же году в Москве открывается центр по разработке систем проектирования технологических процессов КОМПАС-Автопроект.

Но приходит август 1998 года: разгар очередного финансового кризиса. Автомобильный бизнес полностью заморожен на неопределенный период. Компания вполне могла уйти в долгосрочный отпуск до лучших времен. Но, как показал опыт предыдущих кризисных лет, единственно правильным решением в кризисной ситуации является усиленная работа на перспективу. Собрав воедино все силы, весь дух и весь умственный потенциал сотрудников, и перейдя в режим жесткой экономии, АСКОН начинает усиленно развивать КОМПАС-График, а в дальнейшем – КОМПАС-3D.

В отличие от автопрома, в разгар кризиса были предприятия, которые остались в выигрыше от резкого обвала курса рубля. Оценив текущую ситуацию, АСКОН берет основной курс на развитие программного продукта для металлургического комплекса. Компания развивает принципиально новую систему автоматизации технологической подготовки производства (ВЕРТИКАЛЬ). Ее активно продвигают и внедряют на крупные производства, оставшиеся на плаву. Такая своевременная переориентация помогла компании выстоять в конце девяностых.

Компас 5.11

К тому времени, как бизнес начал понемногу оттаивать, АСКОН готов был предоставить рынку насыщенные функционалом программные продукты, в том числе востребованный КОМПАС-График для WINDOWS. У заказчиков возникла необходимость в проведении обучения их специалистов, за которое предприятия готовы были платить. Так началось активное развитие учебного направления.

Начиная с 1999 года, компания начинает региональную экспансию. В этом году АСКОН открывает свой первый региональный офис в Челябинске. В 2000 году – второй в Нижнем Новгороде. В 2002 году открывается представительство в Минске. В 2003 году – в Караганде (Казахстан). С 2005 года начинается выход на внешние рынки. В 2006 создаются первые англоязычные версии программ. В 2007 году открывается офис в Узбекистане (г. Ташкент). В 2012 году открывается первое европейское представительство в Германии (г. Мюнхен).

Не менее быстрыми темпами идет и функциональное развитие компании. В 2000 году КОМПАС впервые шагнул в мир 3D-технологий. В 2001 году компания выпускает первые решения для строительного проектирования. В 2003 году комплексные решения выходят на корпоративный уровень. В том же году выпускается программный продукт ЛОЦМАН:PLM и КОМПАС-3D V6. К этому времени завершается формирование крупнейшей в СНГ внедренческой и сбытовой сети САПР.

В 2005 году выходит новейшая САПР технологических процессов ВЕРТИКАЛЬ. В 2008 году спираль истории делает виток, и крупнейшими заказчиками компании вновь становятся Ленинградский металлический завод и коломенское ФГУП «КБМ». В 2009 году выпускается КОМПАС-СПДС (профессиональная система автоматизированного проектирования для строительства). В том же году компанией АСКОН, впервые на российском рынке, предоставляется возможность трехмерного моделирования в режиме онлайн.

В 2010 году АСКОН выпускает систему управления проектными данными ЛОЦМАН: ПГС. А также, в сотрудничестве с Cloud IT, впервые запускает в России сервис доступа к автоматизированному проектированию в режиме онлайн (по модели SaaS). В 2011 году появляется первая домашняя профессиональная САПР КОМПАС-3D Home. В 2012 году выходит система автоматизированного управления производством ГОЛЬФСТРИМ. Количество пользователей решений АСКОН перешагнуло рубеж в 7000. В этом же году АСКОН и «КАМАЗ-мастер»: компания становится официальным спонсором знаменитой ралли-команды. Первый шаг к мобилизации сделан в 2013 году: на рынок вышел мобильный клиент ЛОЦМАН:24.

P.S.
Выражаем благодарность пресс-службе компании АСКОН за помощь в подготовке материала.

About Сергей Складный

View all posts by Сергей Складный →

Как ускорить работу в AutoCAD с помощью примитива ФИГУРА (Solid)

Кривые по формулам в эскизах Autodesk Inventor

Таблица переменных в компас 3d

Содержание

  1. Алгоритм работы
  2. Исполнения в Компас 3D — Создание переменных
  3. Назначение переменных в параметры эскизов и операций
  4. Добавление переменных в столбцы и создание исполнений
  5. Добавление в сборку
  6. Последовательность выполнения

Рассмотрим пока простейший случай — деталь. Исполнения в Компас 3D требуют работы с переменными. То есть, мы сначала создадим все необходимые переменные, а затем создадим сами исполнения детали. Работа похожа на создание и заполнение таблицы, размещаемой обычно на групповом чертеже детали. Аналогично работает функционал «Семейство деталей» в Siemens NX, только там Excel стартует вместо встроенной таблицы.

Алгоритм работы

  1. Создаем пользовательские переменные.
  2. Выполняем эскизы, операции и назначаем пользовательские переменные в параметры эскизов и операций.
  3. В менеджере документа добавляем переменные в столбцы для исполнений.
  4. Создаем зависимые или независимые исполнения.
  5. Добавляем деталь в сборку и выбираем исполнение.

Исполнения в Компас 3D — Создание переменных

Для начала, включим режим работы с переменными.

Исполнения в Компас 3D — Включить вкладку Переменные в меню Настройка (кликните, чтобы увеличить).

На приведенном рисунке можно видеть созданные переменные для различных размеров. Значения и буквенные обозначения взяты из ГОСТ 13955-74. Тренироваться предлагаю на чем-то проще, например, на модели кубика. Прилагается к статье.

Обратите внимание на то, что последняя строка в таблице с переменными — пустая (после l1=5.5 нет переменной, а строка есть). В эту пустую строку можно вписать имя новой переменной для того, чтобы создать. Там же задается выражение и показывается значение переменной (см. столбцы).

Исполнения в компас. Место для новой переменной.

Назначение переменных в параметры эскизов и операций

Добавление переменных в столбцы и создание исполнений

Для работы с исполнениями используется Менеджер документа.

Запуск Менеджера документа. Он почему-то называется «Управление исполнениями». Менеджер документа запущен. Его также можно запустить, нажав кнопочку в панели дерева исполнений (показана квадратиком под вкладкой «Параметры»). На рисунке выделена ещё кнопка добавления пользовательских переменных в столбцы для исполнений (над столбцом «Обозначение»).

У меня здесь уже есть два исполнения: одно основное и одно — независимое. Если деталь новая, то их не будет. Сначала добавляем пользовательские переменные в столбцы кнопкой с буквой V, а потом — создаем исполнения, вбивая в переменные в столбцах то, что надо.

Исполнения могут быть зависимыми и независимыми. «Объекты зависимого исполнения связаны с соответствующими объектами исходного ис­полнения. Изменение или удаление объектов исходного исполнения передается в зави­симое…» (Цитата из справки).

Для примера с кубом все проще. Там только один столбец.

Пример — Куб (Мнеджер документа). Маленькими рамочками показаны кнопка добавления исполнения (одно должно быть активно) и кнопка добавления пользовательской переменной. Большим прямоугольником выделены значения переменной А для исполнений. Менять можно тут же.

Для основного исполнения куба, сторона равна 10 мм, для первого 15, для второго — 20 мм.

Добавление в сборку

Добавление компонента происходит стандартно. Для того, чтобы выбрать исполнение компонента кликните правой кнопкой на компоненте:

Выбор исполнения компонента

Следует проявлять внимательность. При наличии значка подъемного крана, деталь надо перестроить. Обычно это требуется для обновления операций (вытягивание для куба).

Кнопка Перестроить

В этом видео вы узнаете, что такое внешние переменные, и чем они отличаются от обычных переменных

Кстати, у меня есть ещё одно видео, в котором я использую внешние переменные. Более того, я в нём использую таблицу переменных. Таблица переменных позволяет сделать изменения внешних переменных более удобным. Я говорю об этом видео https://youtu.be/F45hAyHz6DY

Если вы хотите получать уведомление на почту о новых видео-уроках Компас 3D, то просто заполните форму, и нажмите соответствующую кнопку:

Здравствуйте друзья! На этом уроке мы продолжим знакомиться с возможностями параметризации в Компасе. Если не помните о чем речь, переходите по ссылке и читайте о создании параметрических изображений.

Ну а сегодня, помимо выполнения параметрического изображения, мы научимся создавать таблицы переменных в Компас 3d.

Для чего нужны таблицы переменных?

Дело в том, что в машиностроении множество типовых деталей, отличающихся друг от друга только размерами, которые помещены в таблицу.

Если создать параметрическое изображение одной детали, то несложно получить и изображения деталей со всеми рядами размеров. Достаточно создать таблицу с переменными, отвечающими за соответствующие размеры.

Итак, начнем. Задание такое – необходимо создать таблицу переменных для детали Хвостовик и последующего создания пользовательской библиотеки.

Последовательность выполнения

1 Создаем фрагмент и сохраняем в папку под именем Хвостовик ГОСТ 16721-71. Включите параметрический режим и режим отображения ограничений.

2 Командой Непрерывный ввод объектов начертим примерный контур хвостовика

3 Заходим в панель Параметризация и запускаем команду Коллинеарность соответствующих отрезков.

Также зададим симметрию точек относительно оси.

4 Создаем фаску 2х45º. Добавим два горизонтальных отрезка. Создаем скругления R1.

5 Теперь эскиз готов к нанесению размеров. Начинаем их проставлять с наименьших.

Или проставить размеры, а затем перенести их на слой невидимости.

6 Выбираем команду Переменные. В диалоговом окне Переменные введите в поля столбца Выражение вместо числовых значений имена переменных в соответствии с таблицей параметров ГОСТ. Будут созданы переменные главного раздела.Задайте статус всем переменным Внешняя. Используя стрелочки, перемещаем переменные в главном разделе вверх или вниз для размещения их в порядке соответствующем таблице ГОСТ.

7 В строке меню диалогового окна Переменные нажимаем кнопку Таблица переменных. В строке меню диалогового окна Таблица переменных щелкнем кнопкуЧитать внешние переменные. Будут прочитаны имена внешних переменных и создана одна строка значений переменных.

С помощью команды Вставить строку ниже создаем еще 4 строки.В качестве комментария в строках задаем обозначения хвостовика по ГОСТ и введем соответствующие значения параметров для каждого типоразмера соответствующие таблице ГОСТ.

8 В строке меню воспользуемся командой Сохранить в файл *.xls и сохраните таблицу параметров.

В окне фрагмента отключаем режим отображения ограничений. Сделайте текущим слой 0 и отключите видимость слоя 1. Снова вызываем таблицу переменных. Выделите в таблице переменных любую строку и нажмите кнопку Присвоить значения переменным. Произойдет перестроение хвостовика в соответствии с заданными параметрами.

Таблица переменных в Компас 3d готова.

Отмечу также, что такие таблицы переменных можно создавать отдельно в Excel и потом импортировать в Компас, нажав на кнопку Читать из файла.

Компас 3d v18 как сделать лопасти

Урок 25.

Модель крыльчатки

18 февраля, 2015 Анна Веселова

Здравствуйте друзья! Сегодня будем строить модель крыльчатки, изображенной на рисунке ниже. Данная модель немного отличается от рассмотренной мною ранее модели турбины тем, что имеет лопасти, перпендикулярные основанию, тогда как у турбины они изогнуты в пространстве.

Порядок построения модели

1 Создаем основание, диаметром 300 мм и выдавливаем его на 10 мм.

2 Приклеиваем к основанию еще один цилиндр диаметром 45 мм, выдавливаем на 30 мм.

3 К этому цилиндру приклеиваем следующий цилиндр – диаметром 50 мм, высотой 5 мм.

4 Выделяем поверхность основания, создаем эскиз – траекторию для кинематической операции. Для ее создания используем команду Дуга по двум точкам.

5 Через конечную точку дуги строим плоскость через вершину, перпендикулярно ребру.

6 В этой плоскости создаем эскиз профиля лопасти крыльчатки.

7 Кинематической операцией формируем лопасть.

Командой Массив по концентрической сетке создаем оставшиеся 8 лопастей.

8 В плоскости XY создаем эскиз для вырезов на лопастях.

Вырезаем операцией Вырезать вращением.

9 Обрезаем лишний материал с лопастей.

10 Создаем эскизы выступов.

И формируем сами выступы – высота 15 мм, ширина (тонкая стенка – 3 мм).

11 Массивом по концентрической сетке создаем остальные выступы.

12 Формируем внутренний контур детали: первое – диаметр 40 мм, глубина 40 мм, второе – диаметр 35 мм, глубина 5 мм.

Практическая работа по работе в программе Компас 3d создание «Пропеллера»

Обращаем Ваше внимание, что в соответствии с Федеральным законом N 273-ФЗ «Об образовании в Российской Федерации» в организациях, осуществляющих образовательную деятельность, организовывается обучение и воспитание обучающихся с ОВЗ как совместно с другими обучающимися, так и в отдельных классах или группах.

Создание 3 d модели «Пропеллера» в программе Компас 3 d ».

Для этого создаем новую «Деталь». Нажимаем на команду «Спираль цилиндрическая». Выделяем плоскость XY .

Затем укажем диаметр спирали 50 мм, затем способ построения выбираем «По числу витков и шагу», количество витков вводим 0,25 и шаг 200мм. По координатам XY вводим нули нажимаем на галочку.

Получаем первый эскиз.

Делаем левый клик по плоскости XZ и нажимаем создать эскиз.

Начертим вспомогательную прямую горизонтальную. Затем нажимаем на команду прямоугольник и делаем вот такой произвольный прямоугольник.

Затем задаём необходимые нам размеры с помощью команды «Авторазмер» ширина 100 мм, высота 1 мм и расстояние от центра координат до края прямоугольника будет составлять 25мм. Выйти из режима эскиза.

Нажимаем на команду «Элемент выдавливания», «Выдавливание по траектории» указываем сечение и левым кликом указываем траекторию.

Нажимаем на галочку.

Получаем первую лопасть. Теперь нажимаем на плоскость XY и нажимаем создать эскиз.

Нажмите на команду «Спроецировать объект» и левым кликом выбираем все ребра которые хотим спроецировать.

У нас получается вот такой эскиз. Далее нажимаем команду «Дуга» выбираем команду «Дуга по трём точкам» и делаем две дуги которые показаны на рисунке.

Задаём радиус для дуг. Одна дуга как на рисунке задаем 500мм другая 400мм.

Затем нажимаем на команду авторазмер и задаём размеры как на рисунке. Расстояние между точками верхнего отрезка будет составлять 9 мм и расстояние между точками нижнего размера будет составлять 16 мм.

Теперь нажимаем на команду усечь кривую и левым кликом отсикаем ненужные нам элементы боковины как на картинке.

Выходим из режима эскиза.

Нажимаем на команду «Вырезать выдавливанием». Для первого направления указываем способ через всё. Затем активируем второе направление и также в способе указываем через всё. Нажимаем на галочку. И у нас получается уже уже похожее на лопасть.

Скруглим острые углы нажмём на команду «Скругление» левым кликом выбираем необходимое ребро для скругления вводим значение радиуса 20 мм.

И скругляем необходимое нам ребро нажимаем на галочку.

Меняем значение радиуса на 40 мм и делаем скругление на противоположном углу.

Нажимаем на галочку.

Выбираем плоскость XY нажимаем создать эскиз. С помощью команды окружность мы рисуем 2 произвольные окружности.

И задаем нажимаем на команду «Диаметральный размер» и задаем размер окружностей наружняя окружность 50 мм внутреняя 40 мм.

Выходим из режима эскиза и нажимаем на команду «Элемент выдавливания» укажите расстоятие 42 мм. Затем активируйте второе направление и указываем расстояние 5 мм и нажимаем на галочку.

Нам необходимо сделать копии данной лопасти. Нажимаем на команду «Массив по концентрической сетке. Левым кликом указываем элементы которые мы будем копировать выделяем лопасть полностью со всех сторон.

Теперь укажем ось вращения делаем левый клик по цилиндрической поверхности.

Укажим количество лопастей 4 нажимаем на галочку.

Сделайте скругление на отверстии пропеллера радиус 1 мм. На этом всё незабудьте показать преподавателю готовой 3 d модели. И сохраните, на этом всё.

Как сделать шестерню в Компас 3D?

В машиностроении очень широко развито применение шестерней (зубчатых колес) в различных механизмах. Она представляет из себя диск с зубьями на ее внешней конической или цилиндрической поверхности. За счет сцепления зубьев смежных шестерней происходит передача движения. Раз такая деталь востребована в проектировании, то как сделать шестерню в Компас 3D?

При помощи традиционных способов построения деталей (создание эскиза с дальнейшими операциями выдавливания и вырезания) в Компасе шестерню построить можно, но это будет весьма трудоемко и затратно по времени. Основной причиной этого является то, что эскиз зуба шестерни строится с использованием сложных кривых, в частности — эвольвенте (рис. 1), и это еще не считая множества других переменных (рис. 2), необходимых для построения.

А теперь представьте, что в случае внесения в эскиз корректировок, сколько всего придется менять вручную? К счастью, в программном комплексе Компас 3D есть специальная библиотека, которая позволяет быстро генерировать необходимые шестерни, как в трехмере, так и в двухмере.

Как сделать шестерню в Компас 3D с помощью встроенной библиотеки?

Как уже отмечалось выше, в Компасе есть библиотека с различными вариантами генерации и расчета шестерен. Активировать ее можно по адресу: «Приложения» — «Механика» — «Валы и механические передачи» — «Механические передачи» (рис. 3). В раскрытом списке будут доступны на выбор основные типы шестерен, а именно:

  • Шестерня цилиндрическая с внешними зубьями.
  • Шестерня цилиндрическая с внутренними зубьями.
  • Шестерня коническая с круговыми зубьями.
  • Шестерня коническая с прямыми зубьями.

Если Вы имеете свой дачный домик, то наверняка у Вас возникала мысль о том, как обезопасить свое имущество от вредителей. От напасти грызунов и насекомых никто не застрахован, однако в случае, если они обнаружатся, то решить ее помогут ребята из Дезинклоп!

В качестве примера рассмотрим построение трехмерной модели ш естерни цилиндрической с внешними зубьями . Зададимся условиями:

  • Число зубьев: 55.
  • Модуль: 6.

При активации приложения в панели параметров Компаса появится окно настройки будущей шестерни (рис. 4). В числе настроек значатся: вид зацепления, размеры фасок, отображение модели, параметры зубьев, а так же смена элементов механической передачи.

Чтобы приступить к расчету, нужно нажать одноименную кнопку в панели параметров, после чего запустится отдельное приложение (рис. 5), в котором нужно сперва выполнить геометрический расчет. В новом окне появится обширный список настроек непосредственно шестерни, в который вставляем свои исходные данные как для ведущего, так и для ведомого колеса (рис. 6).

Можно заметить, что в верхней части приложения есть вкладки: страница 1, страница 2 и предмет расчета. Перейдем на страницу 2. Здесь так же в случае необходимости нужно ввести свои данные. после чего нажать на кнопку «Расчет» (рис. 7). После выполнения расчета в окне появятся данные о результатах расчета с перечнем критериев и вердиктом по каждому из них. В случае успешного расчета, появится соответствующая надпись зеленого цвета (рис. 8).

С левой стороны окна расчета есть кнопки, которые позволяют сохранить полученные данные, либо их посмотреть в отдельном окне. Так же есть возможность визуализации зацепления, но она работает только в режиме черчения (2D). Для того, чтобы сформировать трехмерную модель, нужно закончить расчеты, так же нажав соответствующую кнопку (рис. 9).

Приложение расчета закроется, снова перед взором встанет панель параметров Компаса, в котором остается лишь задать плоскость и точку для вставки шестерни (рис. 10). В конечном счете получится сделать шестерню в Компас 3D в автоматическом режиме (рис. 11). Остается ее доработать, сделав канавки, отверстия и т.д (рис. 12).

Для того, чтобы сделать шестерню в Компас 3D другого вида, нужно следовать этим же шагам.

Их «Шаг в науку» – Тульский государственный университет

В Техническом колледже им. С.И. Мосина Тульского государственного университета состоялась научно-практическая конференция студентов.

В четверг, 16 апреля, в структурном подразделении на ул. Вересаева открылась секция «Гуманитарные и естественнонаучные дисциплины», в которой приняли участие студенты первого курса. В ходе работы секции было заслушано восемь докладов.

Итоги исследовательской деятельности по теме «Основные направления энергосбережения», проведенной на основе опроса населения, представили студенты Александр Котляров и Денис Банцов (руководитель Е.А. Ралькова).

Участники конференции Павел Помазкин и Дмитрий Шишкин (руководитель Е.В. Кондрушина) поделились результатами своих изысканий по вопросам использования математических функций и их графических представлений в жизни человека.

О реализации здоровьесберегающих технологий на уроках физической культуры рассказали студенты Михаил Тимофеев и Михаил Лытнев (руководитель О.Н. Ханова).

С интересом было выслушано выступление Романа Хлопова и Дмитрия Карачевского (руководитель М. А. Лазеева) на тему «Мир без границ» о коммуникативной деятельности студентов колледжа ТулГУ со студентами Оксфордского университета (Великобритания).

Исторической тематике были посвящены доклады Юрия Поздина и Дениса Соколова (руководитель О.А. Устенко) о предпосылках возникновения оружейного производства в Туле, Владислава Цебрука (руководитель В.Е. Остроухов) об уроках советско-финской войны.

С интернациональными и патриотическими мотивами военной поэзии как призыву человечества к мирному сосуществованию обратился в своем выступлении к слушателям Сергей Абрамкин Сергей (руководитель Таратоненкова).

Глубокое впечатление на участников конференции произвело прозвучавшее в заключение работы секции выступление Даниила Гузиенко (руководитель Н.И. Юдина) по результатам исследовательской работы «Парад Победы» о величайшем подвиге солдат, тружеников тыла,тех, кто участвовал в Параде Победы на Красной площади в Москве 24 июня 1945 года.

23 апреля был последним днем работы конференции студентов «Шаг в науку». Одновременно проходили заседания в трех секциях: «Информационные технологии», «Эксплуатация транспортных средств», «Машиностроение».

В работе секции «Информационные технологии» приняли участие студенты 1-5 курсов.

Опытом создания сайта мастерской художественной ковки, размещенного и функционирующего в сети Интернет, поделился Александр Жерабанов (руководитель И.В. Миляева).

Татьяна Таран представила итоги исследовательской деятельности по теме «Машина Тьюринга», Станислав Воронцов и Анна Савичева доложили о результатах применения методов математического моделирования при решении задач распределения средств между предприятиями и прогнозирования потребительского спроса (руководитель Н.В. Воронцова, канд. техн. наук).

Об актуальных проблемах защиты информации при использовании банковских карт, о возможных угрозах информационной безопасности проинформировали студенты Никита Новиков и Валерия Филиппова (руководитель А.Ю. Симаков, канд. техн. наук).

Результатам исследовательской деятельности по вопросам эксплуатации транспортных средств была посвящена работа второй секции.

Студенты Дмитрий Шадский и Даниил Рыженков осветили историю развития автомобиля от времени Леонардо да Винчи до наших дней, на основе изучения различных публикаций и посещения Московского музея ретроавтомобилей. Роман Калинин и Александр Паршин исследовали электрооборудование автомобилей различных марок, обобщили результаты и дали описание принципов работы каждого блока аппаратуры (руководители О.В. Новожилов и Е.М. Овчинников).

Илья Евдокимов и Денис Иванков представили результаты продолжения работы, начатой в прошлом году, по моделированию автомобильных дисков. Они поделились опытом проектирования в системе КОМПАС – 3D (руководитель Р.В. Бондарь).

Студент Иван Голованов исследовал современные технологии в строительстве и ремонте дорог в нашей стране и в мире, классифицировал их, рассказал о преимуществе каждой (руководитель М. Ю. Данченко).

Работы Ивана Горячева, Кирилла Куренкова, Максима Леонова были посвящены тюнингу различных узлов и агрегатов автомобилей. Были обсуждены достоинства и недостатки тюнингованных автомобилей.

Результаты исследовательской деятельности студентов в области высокотехнологичных машиностроительных производств обсуждались на третьей секции.

Опыт использования системы автоматизированного проектирования NX при выполнении выпускной квалификационной работы по специальности СПО 15.02.04 «Специальные машины и устройства» доложили Леонид Киреев и Петр Трофименко. Анализировал двигатели автоматического оружия с демонстраций изготовленного образца автомата Калашникова Сергей Солопов (руководитель Е.И. Чулкова).

Особенности компьютерного моделирования высокотехнологичного приспособления для изготовления детали «Опора амортизатора» с использованием программы SolidWorks осветил Василий Нехорошев (руководители А.В. Веселова и Л.И. Барбарина).

Исследовал современные средства контроля и измерений размеров изделий машиностроения студент Андрей Шепелев (руководитель Т. В. Валуева).

Вопросам автоматизированного проектирования технологических процессов и прогрессивным технологическим процессам в машиностроении были посвящены работы Михаила Селиванова и Сергея Ложенкова (руководитель Т.В. Выскубова).

→ все новости

Новости и события

«На Вахте памяти дежурят часовые…» 24.04.2015

Теперь и Питербаскет! 24.04.2015

← Их «Шаг в науку»

Ректор ТулГУ избран членом-корреспондентом РАРАН 24.04.2015

Серебро и бронза 24.04.2015

↓ все новости

Страница не найдена — СПбФ ИИЕТ РАН

Просветительский марафон «ЗНАНИЕ»

Просветительский марафон «ЗНАНИЕ» Выдающиеся спикеры России. Три дня выступлений самых известных спикеров на актуальные темы с онлайн-трансляцией на сайте: https://marathon.znanierussia.ru/ 1 сентября с 18:00 до 18:45 выступает доктор биологических наук, профессор СПбГУ, главный научный сотрудник СПбФ ИИЕТ РАН, лауреат премии «Просветитель 2021» Максим Викторович Винарский с докладом «Эволюция животного мира: достижения российских ученых»

Поздравляем с Днем знаний!

Дорогие аспиранты, соискатели, научные сотрудники и преподаватели СПбФ ИИЕТ РАН, поздравляем Вас с Днем знаний! Желаем Вам творческих достижений и профессионального роста, активной научной жизни, а нашим выпускникам – успешных защит научных квалификационных работ, а в следующем году –  успешных защит кандидатских диссертаций! Директор СПбФ ИИЕТ РАН, к. соц. н. Ащеулова Н.А. Заведующий Академической кафедрой …

«Путь в профессию: Институт истории естествознания и техники в воспоминаниях сотрудников».

Вышла замечательная книга «Путь в профессию: Институт истории естествознания и техники в воспоминаниях сотрудников», где собраны воспоминания сотрудников Института истории естествознания и техники разных поколений. Автором идеи, составителем и редактором данной работы стал д.и.н. С.С. Илизаров. С текстами воспоминаний все желающие могут ознакомиться по ССЫЛКЕ.

Конкурс на замещение должностей научных работников СПбФ ИИЕТ РАН

Санкт-Петербургский Филиал Федерального государственного бюджетного учреждения науки Института истории естествознания и техники им. С.И. Вавилова Российской академии наук (ИИЕТ РАН) объявляет конкурс на замещение должностей научных работников: Доцент Академической кафедры истории и философии науки по специальности «Иностранный язык. Английский» К конкурсу допускаются лица, имеющие высшее или высшее профессиональное образование и отвечающие квалификационным требованиям, установленным законодательством и нормативными актами Российской Федерации. Конкурс …

Встреча руководителей СПбФ ИИЕТ РАН и ИИН НАНА

Прошла встреча директора СПбФ ИИЕТ РАН с сотрудниками и руководством Института истории науки Национальной Академии Наук Азербайджана (ИИН НАНА). В рамках действующего договора о сотрудничестве были обсуждены планы дальнейшей кооперации: проведение совместных исследований, мероприятий на территории России и Азербайджана. Директор ИИН НАНА Мариам Сеидбейли в этом году примет участие в Международной научной годичной конференции Санкт-Петербургского …

Анонс: 24-25.11.2022 – Конференция «Советская древность – VIII»

24–25 ноября 2022 года в СПбФ ИИЕТ РАН состоится конференция «Советская древность – VIII» Конференция посвящена изучению истории древнего мира в СССР и входит в цикл мероприятий, приуроченных к 300-летнему юбилею РАН. Предполагается обсуждение самого широкого круга вопросов и перспектив развития данной научной проблематики: советский исторический нарратив в области древней истории, институциональная история, изучение, преподавание …

Встреча с В.А. Росовым в Государственном музее Востока

Сотрудники нашего музея вместе с руководством побывали в Государственном музее Востока и встретились с легендарной для нашего музея личностью – Владимиром Андреевичем Росовым, российским историком-востоковедом, кандидатом философских наук, доктором исторических наук, заведующим отделом наследия Рерихов Музея Востока, главным редактором журналов «Ариаварта» и «Вестник Ариаварты», посвящённых истории исследований Центральной Азии и духовной культуры русского зарубежья. Владимир …

Публикации в журналах к 90-летию ИИЕТ им. С.И. Вавилова РАН

90-летнему юбилею Института истории естествознания и техники им. С.И. Вавилова Российской академии наук посвящены публикации в первых двух выпусках журналов 2022 г., издаваемых в ИИЕТ РАН «Социология науки и технологий» и «Историко-биологические исследования»: В первом номере журнала «Социология науки и технологий» (т.13, вып.1, 2022 г.), посвященном 90-летию со дня создания Института истории естествознания и техники …

Заседание Учёного совета СПбФ ИИЕТ РАН (14.06.2022 в 11:00)

  Заседание Ученого совета СПбФ ИИЕТ РАН, 14 июня 2022 г. (вторник) в 11-00 ПОВЕСТКА ЗАСЕДАНИЯ 1. Поздравление ст.н.с. Сектора социальных и когнитивных проблем науки, к.филос.н. В.А. Куприянова с премией Правительства Санкт-Петербурга за выдающиеся научные результаты в области науки и техники – гуманитарные и общественные науки – премия имени Е.Р. Дашковой. 2.     Презентация книги: Дмитриев …

Статья В.

С. Соболева: «К славе государства, к умножению наук»

Соболев В.С. «Фундамент Блюментроста. Он заложил основы будущего Академии» в газете «Поиск» № 22 от 27 мая 2022 г. С. 6 Д.и.н., г.н.с. СПбФ ИИЕТ РАН Владимиром Семеновичем Соболевым в последнем номере газеты научного сообщества «Поиск» была опубликована статья, посвященная истокам создания Российской академии наук. Данная статья продолжает серию публикаций к 300-летнему юбилею Академии наук. …

Compass 3D-дизайны, темы, шаблоны и графические элементы для загрузки на Dribbble

  1. Посмотреть Iconly 3D

    Iconly 3D

  2. Просмотр компаса — значок

    Значок компаса

  3. Посмотреть навигацию в облаке

    Навигация по облаку

  4. Просмотр значка компаса

    Значок компаса

  5. Посмотреть основные значки для путешествий

    Основные значки для путешествий

  6. Просмотр отслеживания и отслеживания

    Отслеживание и отслеживание

  7. Просмотр без направления

    Беснаправленный

  8. Посмотреть сопряжение веб-типов Ep02

    Пара веб-типов Ep02

  9. Посмотреть Знай свой путь

    Знай свой путь

  10. Посмотреть Затерянные в Мичигане

    Потерян в Мичигане

  11. Просмотр значка «Сафари»

    Значок Safari

  12. Посмотреть бизнес 3d иконки

    Бизнес 3d иконки

  13. Посмотреть Найди свой путь

    Найди мой путь

  14. Посмотреть Дорога домой

    Дорога домой

  15. Посмотреть логотип Климба

    Логотип Klimb

  16. Посмотреть футуристический компас

    Футуристический компас

  17. View Tour du Mont Blanc — 3D Map Scene Photoshop Render

    Tour du Mont Blanc — 3D Map Scene Photoshop Render

  18. Посмотреть вещи, которые мне нравятся

    Вещи, которые мне нравятся

  19. Посмотреть компас

    Компас

  20. Просмотреть поиск дизайнеров в Jetty

    Ищу дизайнеров на пристани

  21. Просмотр сцены «Время в пути»

    Сцена времени в пути

  22. Просмотр логотипа Compass

    Исследование логотипа Compass

  23. Посмотреть компас векторный клипарт

    Компас векторный клипарт

  24. Посмотреть Зондер

    Зондер

Зарегистрируйтесь, чтобы продолжить или войдите на сайт

Загрузка еще…

45-я конференция EPS по физике плазмы — 2

еврофизика
конференция
тезисы
Том. 42A
ISBN: 979-10-96389-08-7

Прага, Чехия



6666662562562562562565625625626662, M., Maero, 1.02502 2 2 6 6 , M. Monostica, G.Grenfell, Grenfell, , J.M. 9025.2. , Т.С., Турко Ф., Навратил Г.А., Стрейт Э.Дж. 9 , Zong, Ji M., Y.2, 9025 Ши, З., Чен, В., Цзи, X., Дин, X., Ян, З., Ши, П., Лян, А., Вэнь, Дж., Ли, Дж., Чжоу, Ю., Li, Y., Yu, D., Liu, Y., Yang, Q., Xu, M. исследование мод быстрых ионов в Вендельштейне 7-Х
, Vecsa, M. Vecsa, M. Асталос О., Боженков С., Чех Г., Дунай Д., Хегедус С., Кониг Р., Отте М., Надь Д., Покол Г., Таль Б., Золетник С. 6 6 6 P5.1013 6 6 P5.1094 6 60252 P5.2015
O2.101 Магги, К.Ф., Вайзен, Х., Ауриемма, Ф., Кассон, Ф.Дж., Делаби, Э., Хорват, Л., Лоренцини, Р., Нордман, Х., Фланаган, Дж. ., Килинг Д., Ким Х., Кинг Д., Манмуир С., Сипс Г. Эксперименты по идентификации изотопов в JET-ILW
O2.102 Марин М., Цитрин Дж., Хо А., Бурдель К., Каменен Ю., Кассон Ф.Дж., Кехль Ф., Маслов М. Смешивание изотопов в JET: эксперименты и моделирование Б., Прехтль М., Роде В., Рюсс Р.Р., Шнайдер П.А., Шуберт М., Тим А.У. Контроль смеси изотопов в режиме высокой плотности путем впрыска гранул на ASDEX Upgrade
O2.104 Манас, П., Ангиони, К., Каппату, А., Райтер, Ф., Шнайдер, П. Удержание плазмы гелиевого токамака, влияние нагрева электронов, турбулентный перенос и зональные течения
O2. 105 Каппату А., Вейланд М., Билато Р., Казаков Ю.О., Дукс Р., Бобков В., Гейгер Б., Пюттерих Т., МакДермотт, Р.М. Измерения CXRS энергичных ионов гелия в плазме ASDEX Upgrade, нагретой по схеме ICRH с тремя ионами
O2.106 Брезинсек С., Кэл Э.Д., Корре Ю., Дреник А., Гаспар Дж., Жоффрин Э., Клеппер К., Лоарер Т., Маслов М., Сергиенко Г., Вартанян , С., Ваутерс, Т. Стратегия управления содержанием изотопной стены в предстоящих экспериментальных кампаниях D, H и T в JET-ILW
O2.107 Саттроп, В. , М., Лойтольд, Н., Макдермотт, Р.М., Мейер, Х., Назикян, Р., Паз-Солдан, К., Райан, Д.А., Визцер, Э., Вилленсдорфер, М. Экспериментальные условия для подавления краев Локализованные моды магнитными возмущениями в ASDEX Upgrade
O2.108 Strumberger, E., Guenter, S. CASTOR3D: исследования линейной стабильности токамака и стелларатора — Солдан, К. , Зенг, Л., Маринони, А., Гохил, П., Лайонс, Б., Петти, К.С. Динамика перехода L-H в плазме, подобной ИТЭР, с приложенными магнитными возмущениями n = 3 Адамек Дж., Зайдл Дж., Хорачек Дж., Комм М. Моделирование влияния условий рециркуляции дивертора и направления тороидального поля на асимметрию мощности дивертора и потока частиц между и во время ELM с PARASOL для плазмы, подобной КОМПАСу Плазма H-моды в токамаке DIII-D
O2.301 Ачкасов К. Разработка и работа твердотельных источников СВЧ плазмы для лабораторных и промышленных применений
O2.304 Степанова О., Пинчук М., Астафьев А., Чен З., Кудрявцев А. Особенности формирования струи плазмы атмосферного давления в потоках гелия и аргона
O2.307 Шоу Д., Гибсон А., Вагенарс Э. Низкотемпературное плазменное удаление отложений с первых зеркал термоядерного синтеза
O2. 308 Водопьянов А., Сидоров А. ., Разин С., Сидоров Д., Морозкин М., Цветков А., Фокин А., Веселов А., Малыгин В., Куфтин А., Глявин М., Голубев С. Эмиссионные свойства точечного разряда в неоднородном газовом потоке, поддерживаемом субтерагерцовым излучением
O2.J201 Yi, L., Fülöp, T. Релятивистское магнитное пересоединение в лазерно-микроплазменном взаимодействии
O2.J202 Аржанников А.В. Исследование механизмов излучения субмиллиметровых волн из плазмы вследствие двухпотоковой неустойчивости релятивистского электронного пучка
O2.J301 Шаабан Хамд, С.М., Лазар, М., Поедц, С. Кумулятивные неустойчивости нетепловых электронов солнечного ветра: стралы (тепловые потоки), температурные анизотропии и надтеплы
O3.103 Чжан Д., Кениг Р., Фенг Ю. , Бурхенн Р., Джанноне Л., Якубовски М., Брезинсек С., Буттеншен Б. Первое наблюдение стабильного высокорадиативного диверторного режима на стеллараторе W7- X
O3.105 Strauss, H., Jachmich, S., Joffrin, E., Gerasimov, S., Riccardo, V., Paccagnella, R., Breslau, J., Fu, G. Уменьшение асимметричной пристеночной силы в JET и ITER, включая убегающие электроны
O3.106 Магнитные флуктуации при термическом и токовом гашении смягченных сбоев и сравнение с прогнозами трехмерной нелинейной МГД
O3.107 A., Moyer, R.A., Parks, P.B., Paz-Soldan, C., Shiraki, D. Исследования DIII-D в поддержку системы предотвращения сбоев в работе ИТЭР
O3.109 де Врис П., Грибов Ю. Размер имеет значение: новый взгляд на пробой ИТЭР и инициирование плазмы
O3. J401 Мансфельд Д., Шалашов А., Господчиков Е., Изотов И., Скалыга В., Тарвайнен О. импульсный режим перехода циклотронного мазера из магнитного зеркала
O3.J402 Викторов М., Шалашов А., Господчиков Э., Мансфельд Д., Абрамов И., Голубев С. Плазма ЭЦР-разряда
O3.J403 Пюшель М., Терри П., Тибурска-Пушель Б., Дженко Ф. Электронно-позитронная плазменная турбулентность, вызванная градиентами давления J404 Влад М., Спиняну Ф. Средние потоки и стохастические острова в случайном блуждании силовых линий магнитного поля
O4.101 Колас Л., Жаке П., Бобков В., Брикс М., Менесес Л., Киров К. ., Lerche, E., Klepper, C.C., Goniche, M., Křivská, A., Dumortier, P., Czarnecka, A. 2D-карты модификаций плотности SOL, вызванных ICRF, на JET
O4.103 Sertoli, M. Влияние положения резонанса ICRH на форму профиля плотности W в разрядах H-моды JET-ILW
O4.104 Урбан Дж., Касолари А., Фридрих Д., Жалмес Ф., Хавличек Дж., Хрон М., Имрисек М., Комм М., Крипнер , Л., Макусова, Э., Маркович, Т., Панек, Р., Петерка, М., Подольник, А., Вайнцеттл, В. Прогнозы производительности токамака COMPASS
O4.106 Рожанский В., Кавеева Е., Сениченков И., Векшина Е. Роль неоклассических механизмов в формировании соскабливающего слоя токамака
O4.107 Венсинг М., Де Оливейра Х., Дюваль Б.П., Феврие О., Фил А., Галасси Д., Маурицио Р., Реймердес Х., Цуй , C.K., Verhaegh, K.H., Theiler, C.G., Wischmeier, M. SOLPS-моделирование исследований длины ответвления TCV
O4.108 Knolker, M., Bortolon, A., Evans, T., Leonard , А., Назикян, Р., Зохм, Х. Проверка модели Эйха для плотности энергии ELM в DIII-D
O4.109 Фрити, С.Дж. Измерения турбулентности и гирокинетической валидации при модернизации ASDEX
O4.110 Фалесси, М., Zonca, F. ТЕОРИЯ ТРАНСПОРТА СТРОИТЕЛЬНЫХ СТРУКЦИИ
29н. Экспериментальный прогресс интегрированной имплозии формы импульса на установке SGIII плазмы
O5.103 Nocente, M. Количественное сравнение между ограниченными данными о быстрых ионах и моделями экспериментов по радиочастотному нагреву с тремя ионными сценариями в JET Покомпонентное прогнозирование выхода DT-синтеза с помощью нейтронной спектрометрии
O5.302 Колонна, Г. Самосогласованное моделирование разрядов: роль сверхупругих столкновений
O5. 303 Lee, B. Безводный гидроразрыв пласта для добычи сланцевого газа/нефти с использованием плазменного взрыва
O5.304 Шимек М., Бонавентура З. Моделирование взаимодействия электронов с жидкой водой и процессов, связанных с субнаносекундным электрическим пробоем
O5.J601 Дель Занна, Л., Папини, Э., Ланди, С. ., Bugli, M., Bucciantini, N. Тиринг-неустойчивость в релятивистской магнитогидродинамике
O5.J602 Хэм, К., Коули, С., Уилсон, Х. Нелинейные баллонные магнитные трубки в геометрии токамака
O5.J603 9025, М. , Свенссон, П., Уннерфельт, Л., Фюлёп, Т. Моделирование тормозного и синхротронного излучения убегающих электронов
P1.1001 NBI — осаждение ионов в компактном сферическом токамаке за счет замедления
P1. 1002 Shaing, K. Banana kinetic equation and plasma transport in tokamaks
P1.1003 Kim, D. Modeling of sawtooth-induced fast particle redistribution in NSTX-U
P1.1004 Готт Ю.В., Кадыргулов А.А. Новый тип анализатора частиц с перезарядкой
P1.1005 Бомбарда Ф., Апруццезе Г., Карраро Л., Габельери Л., Пуятти М., Романо А., Валиса М., Заниол Б., Апичелла М., Джованноцци Э., Гроссо А., Иафрати М., Мадзителли Г., Пьерготти В., Рокки Г., Сибио А., Тилия , д. Спектроскопия EUV высокого разрешения на FTU с ограничителем олова
P1.1006 KWAK, J. . , Conway, G., Happel, T., Kraemer-Flecken, A., Manz, P., Stroth, U. Применение управления микроволновым лучом из полоидальной корреляционной рефлектометрии для исследования турбулентности L-моды
P1. 1009 Круткин О.Л., Гусаков Э.З., Эро С., Лехте С. Нелинейная доплеровская рефлектометрия, характеристика мощности
P1.1010 Фарник М., Урбан Дж., Заяц Богар О., Фикер О., Мачушова Э., Млынарж Й., Чержовский Й., Варавин М., Вайнцеттль В., Хрон М. Диагностика убегающих электронов для токамака КОМПАС с использованием ЭК эмиссия
P1.1011 Hammond, K. Разработка выдвижной решетки ленгмюровских зондов для дивертора W7-X с высоким тепловым потоком
P1.1012 Chen, P. Использование спектра D-альфа для изучения быстрых ионов на HL-2A
P1.1015 Молина Кабрера, П.А. Импульсный рефлектометр и диагностика обратного доплеровского рассеяния в токамаке TCV
P1.1016 Риверо-Родригес, Дж. , Акерс Р., Сникер А. , Айлон-Гуэрола Дж., Бьюкенен Дж., Кано-Мегиас П., Гальдон-Куирога Дж., Гарсия-Валлехо Д., Гонсалес-Мартин Дж. Разработка и установка детектора потерь быстрых ионов на основе сцинтиллятора в токамаке МАСТ-У Conway, G., Happel, T., Harrer, G., Mink, F., Orain, F., Wolfrum, E. Изучение нитей ELM с помощью доплеровской рефлектометрии в ASDEX Upgrade
P1.1024 Wolfrum , E., Griener, M., Cavedon, M., Munoz Burgos, J., Schmitz, O., Stroth, U. Первые результаты диагностики пучка термического гелия на ASDEX Upgrade
P1.1026 Хитцлер Ф., Вишмайер М., Реймольд Ф., Бернерт М., Калленбах А., Костер Д.П. SOLPS-моделирование плазмы с засеянными примесями в обновлении ASDEX
P1.1027 Элмор, С., Торнтон, А.Дж., Сканнелл, Р., Кирк, А. Масштабирование ширины соскабливающего слоя в MAST Плазма L-моды, измеренная с помощью инфракрасной термографии
P1. 1029 Пенко Д., Кос Л., Мастростефано С., Ядыкин Д. Трехмерное описание стены токамака в рамках интегрированного моделирования и анализа ИТЭР (IMAS)
P1.1030 Чандра Р., Аккерманс Г., Классен И., Перилло Р., де Бланк Х. , Диомид П., Вестерхоф Э. Численное моделирование экспериментов с отрывной плазмой с дифференциальной накачкой в ​​Magnum-PSI
P1.1034 Истокская В., Шкут М., Черовский Ю., Фарник М., Гровер О., Худец Л., Маха П., Крбек Дж., Свобода В., Стокель Дж., Адамек Дж. Токамак GOLEM для термоядерного образования — глава 9
P1.1035 Поступаев В.В. Ход работ по многопробочной ловушке ГОЛ-НБ
П1.1037 Иванов Н., Какурин А. Обратное вращение плазмы токамака при захвате тиринг-моды внешним резонансным магнитным возмущением P1. 1038 Nishimura, S. Неоклассическая мода разрыва, вызванная проникновением поля ошибки
P1.1039 Лю, Х., Симидзу, А., Исобе, М., Окамура, С., Сюй, Ю., Тан, К., Ян, Л., Лю, Х., Чжан , X., Huang, J., Wang, X., Yin, D., Wan, Y. Конфигурационные характеристики токамакоподобного Stellarator, китайский Первый квазиосесимметричный Stellarator
P1.1040 Петров, Ю., Бахарев Н., Буланин В., Кусев В., Курскиев Г., Мартынов А., Медведев С., Минаев В., Патров М., Петров А., Петров, М., Солоха В., Сахаров Н., Щеголев П., Тельнова А., Толстяков С., Яшин А. Исследование собственных колебаний тороидальной альфвеновской моды на сферическом токамаке «Глобус-М»
P1.1041 Дудковская А.В., Коннор Дж.В., Дикинсон Д., Хилл П., Имада К., Уилсон Х.Р. Теория редуцированного дрейфового магнитного острова неоклассических тиринговых мод для плазмы с низкой столкновительностью
P1. 1042 рассеяния пучка убегающих электронов в сбоях токамака
P1.1044 Weyens T., Loarte A., Huijsmans G., Reynolds-Barredo J. последствия для ИТЭР
P1.1045 Винген, А., Уилкокс, Р.С., Дельгадо-Апарисио, Л.Ф., Гранец, Р., Хушмандьяр, С., Хаббард, А., Ширайва, С., Чианчиоса, М.Р. , Сил, С. Начальные условия спиральных сердечников в токамаках для экстраполяции на ИТЭР
P1.1046 Ichiguchi, K., Carreras, B.A., Sakakibara, S. Causality study of MHD events in LHD plasmas
P1.1047 Anastopoulos-Tzanis, M., Dudson, Б.Д., Хэм, С.Дж., Хегна, К.С., Снайдер, П.Б., Уилсон, Х.Р. Моррисон П.Дж., Пулипулис Г., Трумулопулос Г.Н. Некоторые разработки по равновесию замагниченной плазмы
P1.1049 ван Вугт, Д.К., Хейсманс, Г. Т., Франссен, С., Корвинг, С.К., Хёльцль, М., Лоарте, А. Моделирование МГД-частиц для ИТЭР с кодом отслеживания частиц JOREK+
P1.1051 Иноуэ, С., Стрейт, Э., Тейлор, З., Паз-Солдан, К., Ферраро, Н., Hanson, J., Jardin, S., La Haye, R., Logan, N. Управление режимом блокировки разрыва с помощью трехмерного магнитного поля с наличием статических полей ошибок
P1.1052 Kim, S., Saarelma, S., Na, Y., Kwon, O. Влияние градиента давления в области соединения на устойчивость PBM
P1.1053 Симидзу, А. Исследование конструкции катушек магнитного поля и конфигурации для первого китайского квазиосесимметричного стелларатора
P1.1055 Ю, Л. Токамак плазмы
P1.1056 Матвеева Э., Фикер О., Гавличек Дж., Гавранек А., Хронова О., Панек Р. , Вайнцеттль В., Яновский В. Статистический анализ сбоев в COMPASS
P1.1058 Левеск, Дж.П., Биалек, Дж., Брукс, Дж.В., ДеСанто, С., Хансен, К., Мауэль, М.Е., Навратил, Г.А., Стюарт, И.Г. Асимметричные токи скребкового слоя при МГД и разрушениях , Комм М., Матвеева Э., Панек Р., Урбан Ю. Оценки сил срыва в токамаке КОМПАС-У
P1.1060 Ху К., Ду Х., Ю. К., Логан Н., Колемен Э., Назикян Р. Нелинейное моделирование влияния нескольких синхронизированных режимов на теплоперенос МГД-равновесия с магнитными островами в TJ-II с использованием SIESTA
P1.1062 Фикер О., Имрисек М., Млынар Дж., Макусова Э., Свобода Дж., Вайнцеттль В., Урбан Дж., Гавранек А., Черовский Дж., Фарник М. ., Гровер О., Хрон М., Панек Р., Плюснин В., Влаинич М. Анализ сбоев MGI и пучков убегающих электронов в COMPASS с использованием данных томографии и быстрых камер
P1. 1063 Fontdecaba, J., Hernández-Sánchez, J., Panadero, N., McCarthy, K.J., Cappa, A., Ros, A. Наблюдение надтепловых ионов с помощью анализаторов нейтральных частиц во время электронного циклотронного нагрева в TJ -II стелларатор.
P1.1064 Наполи Ф., Кастальдо К., Кардинали А., Чекуцци С., Чезарио Р., Равера Г., Риччи Р., Туччилло А., Влад , G., Ding, B., Li, M. Немонохроматическая подача ВЧ-мощности для управления низкой гибридной параметрической нестабильностью в плазме токамака
P1.1065 , Brookman, M.W., Nagy, A., Torreblanca, H., O’Neill, R.C., Porkolab, M. Конструктивные соображения, исследования и разработка гребенчатой ​​антенны бегущей волны для геликонного привода тока в DIII-D
P1.1066 Castaldo, C., Cardinali, A. Альфа-каналирование с помощью обратного нелинейного затухания ионных волн Бернштейна , Дж. , Шнайдер, М., Полевой, А. Расчеты просвечивания ионов нейтральным пучком для плазмы с уменьшенным полем и током в ИТЭР
P1.1068 Марсен С., Бруннер К., Лакуа, Х., Штанге, Т., Мосеев, Д. Оптимизация работы ЭЦР при высоких плотностях в Wendelstein 7-X
P1.1069 Preinhaelter, J., Hillairet, J., Urban, J. OLGA – код эффективной полной волны для соединения решеток LH
P1.1070 6 Bila, R1.1070 6 , Полевой А.Р., Шнайдер М., Брамбилла М., Басня Э., Вейланд М., Казаков Ю.О., Лерче Э., Лоарте А., Онгена Дж., Пинчес С., Ван Eester, D. Синергизм между быстрыми ионами H-NBI и ICRF-нагревом на неактивированной стадии эксплуатации ИТЭР
P1.1072 Манцинен М.Дж., Бобков В., Галларт Д., Пюттерих Т., Заутер О. Моделирование ICRF-нагрева в ASDEX Модернизация разрядов с чисто волновым нагревом, относящимся к базовому сценарию ИТЭР
P1. 1073 Самуляк Р., Босвиль Н., Паркс П.Б. Моделирование лагранжевых частиц абляционных облаков неоновых гранул для смягчения разрушения плазмы в токамаках Валидация моделирования сценариев токамака JT-60SA с кодом METIS
P1.1075 Грибов Ю., Кавин А., Лукаш В., Лобанов К., Минеев А., Дубров, М., Хайрутдинов Р., Снайпс Дж., де Врис П. Прогресс в моделировании первой плазменной операции ИТЭР
P1.1076 Ри, ​​К., Эриксон, К., Гранец, Р. ., Джонсон Р., Эйдиетис Н., Монтес К., Тингели Р.А. Первоначальные результаты прогнозирования сбоев в режиме реального времени на основе машинного обучения на DIII-D
P1.1077 Kim, S. Оценка базового сценария эксплуатации ИТЭР с использованием CORSICA
P1.1079 Ani, S., Fe, F., Coda H. Обобщенный регулятор формы и положения для токамака TCV
P1. 1080 Mele, A., Pironti, A., De Tommasi, G., Xiao, B. Реконструкция формы и вихревые токи оценка с помощью фильтра Калмана на токамаке EAST
P1.1081 Гейгер, Б., Акерс, Р., Бок, А., Данн, М., Джанноне, Л., Хобирк, Дж., ВанВуурен, А. Транспорт быстрых ионов в расширенные сценарии токамака с qmin, близким к двум, при обновлении ASDEX
P1.1083 Creely, A.J., Conway, G.D., Freethy, S.J., Goerler, T., Rodriguez-Fernandez, P., White, A.E., ASDEX Upgrade Team, T. Проверка TGLF на нескольких машинах с несколькими разрядами на Alcator C-Mod и обновлении ASDEX
P1.1084 Yamada, H. Характеристика изотопного эффекта на удержание плазмы, нагретой NBI на LHD решатель, основанный на методах глобальной оптимизации
P1.1091 Идуакасс, М., Гравье, Э., Лесур, М. , Медина, Дж., Ревей, Т., Гарбет, X., Саразин, Ю. Транспорт примесей и моды захваченных частиц
P1.1092 Смит, Х.М., Моллен, А., Бейдлер, К.Д. Неоклассический транспорт в H-режиме высокой плотности в Wendelstein 7-AS — пересмотр с использованием новых инструментов ., Гарсия-Реганья Дж.М., Веласко Дж.Л., Янченко А., Буллер С., Лангенберг А., Паблант Н.А., Хеландер П. Расчеты переноса примеси в 7-Х плазме Вендельштейна
P1.1095 Сасаки М., Кобаяши Т., Ито К., Касуя Н., Косуга Ю., Фудзисава А., Инагаки С., Ито С. Пространственно-временная динамика взаимодействия турбулентности с зональными течениями , J., Weinzettl, V., Hron, M., Panek, R. Поиск зональных структур на профилях радиального электрического поля и рейнольдсовых напряжений на COMPASS
P1.1097 Пинзон Акоста, Дж., Ангиони, К., Хаппель, Т. , Хеннекин, П., Бланко, Э., Эстрада, Т., Строт, У. Экспериментальное исследование средний угол наклона турбулентной структуры в токамаке ASDEX Upgrade
P1.1098 Медведева А., Боттеро К., Клэре Ф. .1099 Коченройтер, М.Т., Лю, X., Хэтч, Д.Р., Чжэн, Л., Махаджан, С.М., Диалло, А., Гребнер, Р.Дж., Хьюз, Дж.В., Магги, К.Ф., Саарельма, С., Параил, В., Кехль, Ф. Основные виновники потерь энергии в Н-режиме, идентифицированные по их транспортным отпечаткам пальцев: дрейфовые режимы
P1.1100 Палермо, Ф., Поли, Э., Боттино, А., Гиззо, А. Комплекс- эйкональное описание динамики геодезических акустических мод
P1.1101 Bardoczi, L. Тестирование и проверка модели TRANSP Kick-Model Прогнозирующая способность неоклассического тиринг-моды, индуцированного переносом быстрых ионов в релевантной плазме DIII-D
P1. 1102 Лук О.О., Хоэнен О., Боттино А., Скотт Б.Д., Костер Д.П. Оптимизация многомасштабного моделирования термоядерной плазмы в рамках ComPat , Вондрачек П. Флуктуации в соскабливающем слое и пристеночной плазме токамака КОМПАС
P1.1104 Киселев Э., Патров М., Курскиев Г., Бахарев Н., Гусев В., Тельнова А., Хромов Н., Мирошников И., Петров Ю., Сахаров Н., Минаев В., Сладкомедова А., Щеголев П., Солоха В., Токарев В., Толстяков С. Масштабирование времени удержания тепловой энергии с Ip и BT в Н-режиме Глобус-М
P1.1105 Шарма А.Ю., Макмиллан Б.Ф., Домински Дж. Моделирование сильного течения без гирокинетики обработка всех шкал длины
P1.1108 Николау, Дж.Х., Гарсия, Л., Каррерас, Б.А., ван Миллиген, Б., Лю, Б., Гренфелл, Г., Лосада, У., Идальго, C. Обнаружение нитевидных структур с использованием переносной энтропии в TJ-II и W7-X
P1. 1109 Лойтольд, Н., Саттроп, В., Вилленсдорфер, М., Каведон, М., Данн, М., Гил, Л., Хаппель, Т., Кирк, А., Манц , P., Vicente, J. О взаимосвязи между магнитными возмущениями, индуцированными тороидальными асимметриями, и эффектом откачки в ASDEX Upgrade
P1.1111 Madsen, B., Huang, J., Salewski, M ., Zhang, J., Stagner, L., Chang, J., Wu, C., Ding, S., Gao, W. Скоростно-пространственная томография по синтетическим измерениям FIDA на EAST
P1.2002 Цвейич М., Микитчук Д., Дорон Р., Крупп Э., Столлберг С., Великович А.Л., Джулиани Дж.Л., Ю Э.П., Фрухтман А. , Maron, Y. Истечение тока в область разреженной плазмы z-пинча с предварительно встроенным аксиальным магнитным полем
P1.2018 Varillon, G., Clarisse, J., Couairon, A. Исследование сверхзвуковых линейных волн теплопроводности в абляционных течениях
P1. 2019 Никл Ю., Кухаржик М., Холец М., Вебер С. Криволинейный лагранжев гидродинамический код высокого порядка для взаимодействия лазер-мишень
P1.2031 Орешко А.Г., Орешко А.Г. , А.А., Мавлюдов, Т.Б. О возможности создания мюонно-каталитического реактора на основе периодической инжекции шаровых молний в камеру с Д-Т смесью определение анизотропной функции распределения ионов по скоростям в собственной газовой плазме 92 интенсивность
P1.3008 Ryan, P.J. Сравнение томсоновского рассеяния и ленгмюровского зонда для измерений электронных свойств в магнетронной плазме постоянного тока C., Guillaume, T., Doveil, F. Зондовый пучок метастабильного водорода для измерения статических и колеблющихся электрических полей
P1.3010 Snirer, M., Toman, J., Kudrle, V., Яшек О., Фалтынек Ю., Юрманова Ю. Диагностика плазмы при микроволновом плазменном синтезе графеновых нанолистов плазменный лист
P1. 3012 Кусин Л., Хоффер П., Бонавентура З., Ходер Т. Автоматизированный анализ интерферометрических измерений наносекундного импульсного разряда в жидкой воде
P1.3015 Morabit, Y. Количественный анализ взаимодействия жидкости после плазменной струи с диэлектрическим барьером при атмосферном давлении
P1.4003 Панцери Н., Поццоли Р. Резонансное возбуждение диокотронных мод высокого порядка вращающимися радиочастотными полями
P1.4004 Шаленов Э., Сейсембаева М., Джумагулова К., Рамазанов Т. Электронный захват в плотной квазиклассической плазме
P1.4005 Шаленов Э., Джумагулова К., Рамазанов Т., Рёпке Г., Рейнхольц Х. Оптические свойства плотной ксеноновой плазмы
Кин Ф. , Фудзисава А., Ито К., Косуга Ю., Сасаки М., Ямада Т., Инагаки С., Ито С., Кобаяши Т., Нагасима Ю. , Касуя Н., Аракава Х., Ямасаки К., Хасамада К. Нелинейные характеристики медиатора и стримера в линейной намагниченной плазме
P1.4013 Куличенко А., Кукушкин А. Супердиффузионный перенос в плазме при конечной скорости носителей: общее решение и задача автомодельного решения
P1.4014 Кос, Л. , Елич Н., Кун С., Цхакая Д.Д., Гергек Т. Об универсальных свойствах перехода плазма–слой и крупногабаритных структурах слоев
P1.4015 Карахтанов В.С. Интерполяции транспортных свойств плазмы в первом борновском приближении теории линейного отклика
P1.4016 Спиняну Ф., Влад М., Баран В. Турбулентность слабой дрейфовой волны и статистика случайных матриц Нелинейные волновые взаимодействия объясняют высокогармоническое циклотронное излучение протонов, рожденных в результате синтеза, во время крушения KSTAR ELM M. , Hirata, M., Ide, S. Исследование ионной циклотронной эмиссии, возбуждаемой ионами, полученными при синтезе DD, на JT-60U
P2.1003 Бьянкалани А., Боттино А., Карлеваро Н., Ди Сиена А., Герлер Т., Монтани Г., Новикау И., Зарзосо Д. Нелинейное гирокинетическое исследование геодезических акустических мод, управляемых энергичными частицами
P2.1004 Burckhart, A.O. Выполнение визуализирующей диагностики двигательного эффекта Штарка на ASDEX Upgrade
P2.1005 Кормилицын Т.М., Полевой А.Р., Берталот Л., Миронов М., Красильников В., Сериков А., Барнсли Р., Кащук Ю.А., Лоарте А., Пинчес С.Д., Уолш М. Оценка спектров быстрых частиц для тангенциального спектрометра для работы H/He и DT ITER
P2.1006 Черовский, Дж., Фикер, О., Млынар, Дж., Урбан, Дж., Макусова, E. , Weinzettel, V., Farnik, M., Zebrowski, J., Rabinski, M., Sadowski, M., Panek, R., Hron, M. Моделирование траекторий электронов ВПП для вспомогательной диагностики на Токамак COMPASS
P2.1007 Fujii, K. Автоматический робастный регрессионный анализ данных эксперимента с термоядерной плазмой на основе генеративного моделирования
P2.1009 Nam, Y. 2-D ЭКЭ визуализация для сравнительного изучения МГД-неустойчивостей в токамаке WEST Д., Буратти П., Дориа А., Габельери Л., Джовенале Э., Гроссо А., Жкубовски Л., Пьерготти В., Рабински М., Рокки Г., Сибио , A., Tilia, B., Zebrowski, J. Характеристика черенковской диагностики для измерений быстрых электронов в плазме токамака
P2.1011 Маццалия М., Кастро Г., Маскали Д., Селона Л., Населли Э., Нери Л., Рейтано Р., Торризи Г., Гаммино , S. Применение оптической эмиссионной спектроскопии к водородной плазме для генерации протонно-обогащенной плазмы
P2. 1012 Будаев В. Стохастическая кластеризация поверхности материала под высокотемпературной плазменной нагрузкой в ​​термоядерных устройствах P2.1014 Пенджаби А., Бузер А. Воздействие магнитных возмущений на осесимметричные диверторы
P2.1015 Минк А.Ф., Вольфрум Э., Хольцль М., Данн М., Марашек М., Каведон М., Триер Э. ., Harrer, G., Vanovac, B., Cathey, A., Stroth, U. Масштабирование параметров аварии ELM
P2.1020 Ślęczka, M., Jakubowski, M., Ali, A ., Древелоу П., Гао Ю., Ниманн Х., Отте М., Пуч Ситжес А., Вурден Г. Модуляция положения линии удара с помощью управляющих катушек в Wendelstein 7-X
P2.1021 Майнги Р., Ху Дж., Андручик Д., Джаник Дж., Диалло А., Ган К., Гилсон Э., Гонг X., Грей , Т., Хуанг, М., Лансфорд, Р., Мэнсфилд, Д., Мэн, X., Осборн, Т., Рузич, Д. , Сунь, З., Триц, К., Сюй, В., Цзо , G., Wang, Z., Wirth, B., Woller, K., Zinkle, S. Улучшение взаимодействия плазмы с материалом и ELM, а также улучшение характеристик плазмы с помощью инъекции лития и кондиционирования в EAST
P2.1025 Глёгглер, С., Вишмайер, М., Фабл, Э., Бернерт, М., Калабро, Г., Хубер, А., Лоури, К., Рейнке, М., Визен, С., Боннин, X., Хендерсон, С. Исследование влияния сильного неонового излучения на пьедестал и дивертор в экспериментах JET
P2.1026 Laguardia, L. Влияние примеси He на образование аммиака в плазме D2 с затравкой N2 в установке GyM6 90
P2.1028 Рудишхаузер Л., Хаммонд К.С., Эндлер М., Ниманн Х., Крыховяк М., Барбуи Т., Блэквелл Б.Д., Эффенберг Ф., Фенг Ю. , König, R., Jakubowski, M. Характеристика снижения потока мощности в диверторной плазме Вендельштейна 7-X с зондами Ленгмюра
P2. 1029 Чонэ Л., Гурченко А., Гусаков Э., Кивиниеми Т., Лашкуль С., Лееринк С., Нискала П. Гирокинетическое моделирование ФП -2 tokamak edge
P2.1031 Jia, M. Redistribution of three-dimensional divertor footprint induced by time-varying resonant magnetic perturbations on EAST
P2.1033 Seliunin, E., Сильва, К., Манц, П., Агуиам, Д., Конуэй, Г., Гил, Л., Гимаре, Л., Мун, К., Пюттерих, Т., Сильва, А., Строт, У., Вольфрум Э., Чжан В. Профили плотности и флуктуации перед антенной ICRF на ASDEX Модернизация с использованием рефлектометрии в Х-режиме Судзуки Ю., Гейгер Дж., Киллер К., Грульке О., Хольфельд К., Крингс Т., Лю С., Николай Д., Офферманнс Г., Рахбарния К., Satheeswaran, G., Schweer, B. Исследование внешнего магнитного поля Wendelstein 7-X с помощью магнитного зонда
P2.1036 Пустовитов В. Д. Филаментное представление плазмы в исследованиях разрушения токамака
P2.1037 Донг, Г., Лю, Ю. Нелинейное взаимодействие между локализованной на краю адской модой и потоком плазмы

7. 1038
Мартынов А., Медведев С., Дроздов В., Иванов А., Пошехонов Ю., Коновалов С., Кукушкин А., Лоарте А., Полевой А., Хиллесхайм, J., Saarelma, S. Устойчивость внешней кинк-моды в токамаке с конечной плотностью тока в SOL
P2.1039 Ю. К., Гюнтер С., Лакнер К. Влияние внешних резонансных магнитных возмущений на устойчивость магнитного острова
P2.1046 9025 Maget, 9025 ., Widmer, F., Fevrier, O., Luetjens, H., Garbet, X. Влияние профиля жесткой температуры на стабилизацию островков с помощью RF-нагрева
P2.1041 Giannone, L., Sieglin, Б., Фишер Р. , Фукс К., Маккарти П., Шубек К., Треуттерер В. Интеграция реконструкции равновесия в режиме реального времени в систему управления ASDEX Upgrade
P2.1042 Сахаров Н.В., Гусев В.К., Каменщиков С.Н., Кавин А.А., Лобанов К.М., Минеев А.Б., Патров. , Петров, Ю.В. Характеристика большого плазменного срыва в сферическом токамаке Глобус-М
P2.1043 Isobe, M. Совместный проект NIFS-SWJTU для первого китайского квазиосесимметричного стелларатора (CFQS)
P2.1044 Алесси Э., Буратти П., Джованноцци Э., О’Горман Т., Пуселла Г., Баруццо М., Джоффрин Э., Новак С. , Rimini, F. Рабочие диаграммы для МГД-неустойчивостей, ограничивающих характеристики плазмы в сценариях JET DT с ILW
P2.1046 Albert C.G., Heyn M.F., Kasilov S.V., Kerneticbichler, W. 9025 моделирование отклика плазмы на ПМП для токамака с полной тороидальной геометрией
P2. 1049 Пау, А. Подход машинного обучения к прогнозированию и предотвращению сбоев в JET
P2.1050 Карпанезе, Ф., Сотер, О., Феличи, Ф., Мерле, А. ., Морет, Дж. Реконструкция кинетического равновесия на TCV: к самосогласованному подходу V., Geiger, J. Применение равновесного кода SIESTA MHD со свободной границей для запуска сценариев управления в стеллараторе W7-X
P2.1052 Дворнова А., Хюйсманс Г.Т., Шарапов С.Е., Артола Сюх Ф., Пуглиа П., Хёльцль М., Памела С.Дж., Фасоли А., Теста Д. Моделирование возбуждения моды ТАЭ с помощью антенны в реалистичной геометрии X-точки Мельников Н.А., Поступаев В.В., Ровенских А.Ф., Скляров В.Ф. Первые опыты на винтовом зеркальном приборе СМОЛА
P2.1055 Оостербек В., Вейенс Т., Лоарте А., Хуйсманс Г., Артола Дж., Полевой А., Ким С. Оценка основных бета-эффектов об устойчивости пьедестала МГД в ИТЭР и последствиях для удержания энергии
P2. 1056 Оливер, Х.Дж., Шарапов, С., Брейзман, Б., Спонг, Д. Модификация альфвеновского спектра трехмерными неоднородностями плотности
P2.1057 Панкратов И., Бочко В. Импульсно-пространственный анализ генерации надтепловых электронов в условиях вдува газа во время неуправляемых разрядов токамака
P2.1058 Widmer, F. Моделирование стабилизации НТМ путем ВЧ-нагрева и возбуждения током в плазме с жесткой температурой профиль
P2.1059 Гонсалес-Мартин Дж., Гарсия-Муньос М., Тодо Ю., Шарапов С., Данн М., Игочин В., Фишер Р., Ойола , П., Санчис Санчес, Л., Якобсен, А., Визцер, Э., Айлон-Гуэрола, Дж., Гальдон-Кирога, Дж., Риверо-Родригес, Дж., Домингес Паласиос Дюран, Дж., Домингес, Дж. Нелинейное трехмерное гибридное кинетико-МГД-моделирование собственных мод Альфвена в токамаке ASDEX Upgrade Д.Ф. , Крыжановский А., Зуин М. Спиралевидная самоорганизация в трехмерном МГД-моделировании термоядерной плазмы: эффекты течения плазмы и обнаружение альфвеновских волн , Маррелли Л., Перуццо С., Пуятти М. Мотивы и перспективы RFX-mod2, задача модернизированного устройства RFX-mod
P2.1063 del-Castillo-Negrete, D., Carbajal, L. Синхротронное излучение релятивистских убегающих электронов
P2.1064 Zhang, Y., Yu, Q. Управление режимом тиринга с помощью электронно-циклотронного резонансного нагрева и возбуждения током на токамаке EAST
P2.1065 Бахарёв, Н., Чернышев, Ф. , Гусев В., Хромов Н., Киселев Е., Курскиев Г., Мельник А., Минаев В., Мирошников И., Патров М., Петров Ю., Сахаров Н. , Щеголев П., Сладкомедова А., Солоха В., Тельнова А., Токарев В., Толстяков С. Увеличение тороидального магнитного поля в сферическом токамаке «Глобус-М» González Martín, J. Моделирование ионного циклотронного нагрева Монте-Карло и детектора потерь быстрых ионов в ASDEX Upgrade
P2.1068 Vallar, M., Agostini, M., Bolzonella, T., Coda, S., Гарсия Дж., Гейгер Б., Гудман Т., Гореленкова М., Карпушов А., Курки-Суонио Т., Пирон К., Пигатто Л., Сотер О., Вианелло Н. ., Винченци П., Йошида М., Гируцци Г. Нелинейный вклад инжекции нейтрального пучка в сценариях усовершенствованного токамака TCV с электронным подогревом эффективность связи мод O-X за счет рассеяния микроволнового пучка на флуктуациях плотности плазмы Аномальное поглощение в экспериментах O1 ECRH из-за параметрического возбуждения локализованных ВГ-волн
P2.1072 Суарес Лопес Г., Очуков Р., Вилленсдорфер М., Зохм Х., Агиам Д., Бобков В., Данн М., Фаугель Х., Фунфгельдер Х., Нотердаме Дж., Штрумбергер Э., Суттроп В. Антенная связь ICRF в ASDEX Upgrade 3D плазмы
P2. 1073 Дубров М., Хайрутдинов Р., Лукаш, В., Соколов М. Моделирование управления положением и формой плазмы при прекращении разрядов Т-15
P2.1074 Ананд Х., Питтс Р., Де Врис П., Снайпс Дж., Несполи Ф., Гальперти К., Маурицио Р., Кода С., Лабит Б. ., Нуньес И., Бранк М., Кос Л., Забео Л., Грибов Ю., Грегор С. Проверка основанного на модели реального времени подхода к управлению тепловым потоком на первой стенке ИТЭР на токамаке TCV
P2.1075 Валович М., Ланг П.Т., Кирк А., Саттроп В., Брида Д., Каведон М., Данн М., Фишер Р. ., Гарзотти Л., Гимаре Л., Янки Ф., Маккарти П.Дж., Млинек А., Плокль Б., Поли Э., Тардини Г., Визцер Э., Вольфрум Э. Неглубокая заправка пеллетами в условиях ослабления RMP ELM или отсоединения дивертора в обновлении ASDEX
P2.1076 Ellis, K., Lux, H., Fable, E., Kembleton, R., Siccinio, M. Следующий шаг в системном моделировании: интеграция простого одномерного решателя переноса и равновесия Verdoolaege, G., Frassinetti, L. Статистический анализ синхронизации локализованных по фронту мод в JET
P2.1079 Ёкояма Т., Суэёси Т., Миёси Ю., Хиватари Р., Исаяма А., Мацунага Г. , Oyama, N., Igarashi, Y., Okada, M., Ogawa, Y. Прогнозирование разрушения с помощью разреженного моделирования путем полного поиска
P2.1080 Gravier, E., Lesur, M., Reveille , T., Drouot, T., Medina, J., Idouakasss, M. Транспортный гистерезис и стимуляция зонального потока в намагниченной плазме
P2.1081 Zou, X. Turbulence Regulation with Radial Wavenumber Spectral Shift Caused by LHCD Induced Velocity Shear during ELM Mitigation
P2.1084 Gonçalves, B. S. Радиальная структура завихренности на границе плазмы токамака
P2.1085 Вановац Б., Вольфрум Э., Вилленсдорфер М., Гринер М., Минк Ф., Харрер Г. ., Hoelzl, M. Пространство параметров низкочастотных интер-ЭЛМ мод
P2.1086 van de Plassche, K.L., Citrin, J., Bourdelle, C., Dagnelie, V., Felici, F., Ho, A. Моделирование турбулентного переноса в режиме реального времени с использованием 10D QuaLiKiz Neural Network
P2.1088 Alcusón Belloso, J.A., Warmer, F., Xanthopoulos, P., Grulke, O. Turbulent transport mechanisms in Wendelstein 7-X plasmas
P2.1090 Зенин В., Драбинский М., Елисеев Л., Грашин С., Хабанов П., Харчев Н., Мельников А. Исследование корреляции дальнего электрического потенциала на частоте ГАМ на токамаке Т-10
P2. 1091 Бузаш А., Бенче А., Крбек Й., Гачек П., Берта , M., Seidl, J., Pánek, R. Статистический анализ флуктуаций SOL на токамаке COMPASS, измеренный с помощью диагностики Li-BES
P2.1092 Хьюз, Дж. Ф., Толман Э., Цао Н., Крили А., Ховард Н., Хаббард А., Лин Ю., Мэтьюз А., Рейнке М., Райс Дж., Вольфрум , Э., Вукич, С. Критический тепловой поток краевых ионов для перехода L-H из комбинированного анализа с использованием токамаков Alcator C-Mod и ASDEX Upgrade ., Maggi, C. Эволюция GAM в L-моде, приближающаяся к переходу L-H на JET
P2.1094 Рост, Дж. К., Маринони, А., Дэвис, Э., Баррелл, К. Наблюдения сдвиговой турбулентности в скважине Er в H-режиме с помощью фазово-контрастного изображения на DIII-D
P2.1096 Valisa, M. О проникновении тяжелых примесей в плазму H-моды JET ELMy
P2. 1101 . ., Карраро Л., Де Маси Г., Франц П., Маррелли Л., Мартинес Э., Момо Б., Пуятти М.Э., Скарин П., Спаньоло С., Вианелло Н. ., Заниол Б., Зуин М. Двумерная динамика филаментов в потоках с высоким и низким сдвигом на краю токамака RFX-mod
P2.1102 Паблант Н.А., Лангенберг А., Алонсо А., Бальдзун Дж., Бейдлер К., Биттер М., Боженков С., Бруннер К.Дж., Бурхенн Р., Динклэйдж , А., Фухерт, Г., Гейтс, Д.А., Гейгер, Дж., Хилл, К.В., Хирш, М., Хофель, У., Кнауэр, Дж., Ландреман, М., Лазерсон, С., Маасберг, Х. ., Марчук О., Паш Э., Павоне А., Сатакэ С., Шредер Т., Свенссон Дж., Траверсо П., Туркин Ю., Веласко Дж. Л., Фон Штехов А. ., Warmer, F., Weir, G., Wolf, R.C., Zhang, D. Зависимость радиального электрического поля ядра от температуры ионов и электронов в W7-X
P2.1105 Han, X. Экспериментальная характеристика квазикогерентной структуры турбулентности в краевой плазме в W7-X
P2. 1110 Понимание и контроль базовой реакции плазмы ИТЭР
P2.2006 Читгар, З., Гиббон, П., Бёкер, Дж., Лехрах, А., Бушер, М. Повышенная энергия бетатронного излучения с помощью двух коллинеарных лазерных импульсов
P2.2007 Ferri, J., Siminos, E., Fülöp, T. Улучшенное целевое ускорение протонов в нормальной оболочке с использованием нескольких лазерных импульсов Андреев А., Серый А., Коноплев И., Смит Дж. Самоинжекция множества электронных микросгустков в управляемый пучком плазменный пузырек
P2.2027 Бородзюк С., Ях , К., Сверчински, Р., Писарчик, Т., Ходуковски, Т., Калиновска, З., Досталь, Я., Дудзак, Р., Крус, М., Пфайфер, М. Альтернативные эффективные методы ускорения объектов из плотной плазмы до высоких скоростей
P2. 2030 Малака Б.Ф., Виейра Дж., Фонсека Р. 2031 Валента П., Климо О., Буланов С., Корн Г. О пучке высококачественных электронов, генерируемом обрушивающейся кильватерной волной в плазме близкой к критической плотности
P2.3003 Мустафаев А., Клименков Б., Грабовский А., Кузнецов В. Cs-Ba диодные и триодные модуляторы тока для эффективного управления током с использованием нестабильности Бурсиана-Пирса
P2.3005 Ву , H.R., Liu, Q.J., Meng, G., Chai, S., Liu, X., Ren, M.A., Yan, F. Модель пространственной диффузии и имитационный анализ гетерогенной ненамагниченной струйной плазмы
P2.3007 Тркля Н., Салатик Б., Крстич И., Обрадович Б., Курайца М. Модификация тонких алюминиево-титановых и никель-титановых слоев действием плазменного потока композитные наноструктуры на основе графена для плазменных энергетических систем
P2. 3013 Gueroult, R., Rax, J., Fisch, N.J. Плазменное разделение для переработки редкоземельных элементов
6 P2.30152 , Л. Новая плазменная дуговая печь для сжигания бурого угля
P2.3018 Чай, С., Мэн, Г., Ву, Х.Р., Лю, К.Дж., Лю, X., Сун, К.Р. Численное и технико-экономическое обоснование бортового МГД-отбора мощности на сверхзвуковом аппарате
P2.3021 Абрамов И., Шалашов А., Господчиков Е., Сидоров А., Водопьянов А. Источник экстремального ультрафиолетового излучения на основе расширяющейся струи плотной плазмы, поддерживаемой микроволнами: теория и моделирование
P2.4001 Клэр, Н., Пиджен, В., Арнас, К. Распределение скоростей ионов перед керамической поверхностью: обратная оболочка ?
P2.4002 Хьюгон, Х. П. Трассировка лучей в слаботурбулентных средах со случайными флуктуациями: квазилинейный подход Волновые неустойчивости свистовых волн убегающих электронов в токамаках
P2.4006 Марусов Н., Сорокина Е., Лахин В., Ильгисонис В., Смоляков А. Глобальные моды градиентно-дрейфовой неустойчивости холловского плазменного двигателя .4008 Саньяси А.К., Авастхи Л.М., Шривастав П., Шривастава П.К. Демонстрация квазипродольных (QL) свистков, индуцированных конусом потерь, в большой лабораторной плазме LVPD
P2.4011 , Б., Копке, М., Кросс, А., Спейрс, Д., Робертсон, К., Уайт, К. Аппаратура для исследования нелинейных микроволновых взаимодействий в намагниченной плазме
P2.4018 Fil, N., Hillairet, J., Belhaj, M., Puech, J. Экспериментальные исследования свойств электронной эмиссии при магнитное поле для образцов меди: влияние морфологии поверхности
P2. 4020 Садыкова С., Рухадзе А. Электрическое поле электрона в электронно-дырочной плазме с вырожденными электронами
P4.1001 Cianfrani, F., Briguglio, S., Cardinali, A., Romanelli, F. Понимание механизма альфа-каналирования
P4.1002 9025, yanlan, 9025, Порколаб М., Таймурзаде С., Ши Л., Ли З., Донг Г., Апулья П., Шарапов С.Э., Майлу Дж., Цалас М., Маслов М., Уайтхед А., Сканнелл Р., Герасимов С., Дорлинг С., Доусон С., Шейх Х., Блэкман Т., Джонс Г., Гудиер А., Киров К., Дюмон , Р., Блканчард, П., Фасоли, А., Теста, Д. Недавние моделирования тороидальных собственных мод Alfven на самолете с гирокинетическим тороидальным кодом
P4.1003 Chen, W. Kinetic Electricgnetic Instials Intibe -Plabma Shabmeaer Kinetic Electricnetical в AnitB. Раха А., Манцинен М.Дж., Мельников А.В., Шарапов С.Е., Спонг Д. А., Лопес-Фрагуас А., Кастехон Ф., де Паблос Дж. Моделирование альфвеновских каскадов в нагретой плазме стелларатора NBI
P4.1005 Ferreira, D.R., Carvalho, D.D., Carvalho, P.J., Fernandes, H. Установка регуляризации для плазма-томографии в режиме реального времени в Jet
.125.125.125.125.125.125.125.125.125.125.125.125.125.125.125.125.125.125.125.125.125.125. Моделирование измерения электронной плотности в токамаке Табан с помощью системы рефлектометрии Пинчес С., Вещев Э., Родионов Р., Лафлин М., Портнов Д. Быстрое моделирование локальных радиационных полей для синтетической диагностики
P4.1010 Кромбе К., Костич А., Никифоров А., Очуков Р., Шестериков И., Усольцева М., Верстринге Т., Фаугель Х., Фюнфгельдер Х., Нотердаме Дж., Эро С. Новые разработки в области диагностики на ИШТАР
P4. 1012 Серов С., Тугаринов С., von Hellermann, M. Моделирование спектров плазмы ИТЭР для рекомбинационной спектроскопии с перезарядкой
P4.1013 Жардин А., Белецкий Дж., Мазон Д., Данковски Дж., Крол К., Пейссон Ю., Шольц М. Нейронные сети для быстрого программного обеспечения Рентгеновские томографические инверсии в токамаках
P4.1015 Байокки Б., Бин В., Бруски А., Д’Арканджело О., Фанале Ф., Алесси Э., Ботруньо, А., Буратти П., Чеккуцци С., Кочилово В., Корделла Ф., Ди Фердинандо Э., Эспозито Б., Фигини Л., Габельери Л., Гальперти К., Гаравалья , С., Джованноцци, Э., Гиттини, Г., Грануччи, Г., Гроссо, Г., Лонтано, М., Лубяко, Л., Марокко, Д., Маццотта, К., Меллера, В., Моро , А., Орситто, Ф., Паллотта, Ф., Пучелла, Г., Рокки, Г., Романо, А., Симонетто, А., Тартари, У., Тудиско, О. Первое сравнение между численными прогнозами и экспериментальными наблюдениями с коллективным рассеянием Томсона в FTU
P4. 1016 LEDIG, J. Cylindrical Langmuir Savurments In Maldize In Maldized Plasmail Plasmama. B. Вейвлет-анализ сигналов катушек Мирнова для прогнозирования сбоев в JET
P4.1018 Барбуи Т., Эффенберг Ф., Крыховяк М., Шмитц О., Блэквелл Б., Эндлер , М., Хаммонд, К., Якубовски, М., Кениг, Р., Лох, С., Хенкель, М., Мунос Бургос, Дж., Рудишхаузер, Л. Диагностика пучка He/Ne для активной эмиссионной спектроскопии в островном диверторе Вендельштейна 7-X
P4.1019 Рефи Д., Гачек П., Золетник С., Дунай Д., Анда Г., Ламперт М., Аради М., Бенче А., Берта М., Крбек Дж., Вайнцеттль В., Панек Р., Хегедуш С., Надь Д., Паланкаи, М., Кади, Й., Леско, Б. Диагностика атомно-лучевым зондом для измерения граничных токов плазмы в COMPASS
P4.1020 Биркенмайер, Г. Требования к формирующему изображение зонду пучка тяжелых ионов при обновлении ASDEX
P4. 1022 ЛеВинесс, А., Древелоу, П., Лор, Дж., Шлизио, Г., Вурден, Г., Хаммонд, К. ., Jakubowski, M., Pisano, F., Cannas, B. Потоки нейтральных частиц на диверторе во время сценариев имитации перегрузки в Wendelstein 7-X
P4.1023 Lore, J. экспериментальные и прогнозируемые диверторные потоки в сценариях имитации скребкового элемента W7-X
P4.1024 REISER, D. Langevin Подход для плазменного взаимодействия: турбулентный распыление и морфология поверхности
P4.1025 566. Mazzitelli, G., Bombarda, F., Gabellieri, L., Romano, A. Видимая спектроскопия с оловянным жидким ограничителем на плазме FTU
P4.1026 Arnas, C. размер частиц пыли в Alcator C-Mod
P4.1027 Фрассинетти Л., Саарельма С., Имбо Ф. , Вердулаге Г., Билкова П., Бом П., Фридстрем Р., Джованноцци Э., Овсяк , M., Dunne, M., Labit, B., Scannell, R., Hillesheim, J. База данных опор EUROfusion JET-ILW
P4.1029 Калдас, И.Л. Трассировка многообразия для симплектических карт силовых линий магнитного поля Т., Лабит Б., Омайр Ф. Параметрическая зависимость малых краевых локализованных мод
P4.1031 Мирнов С.В. Li Решение стационарной задачи токамака в свете результатов последних экспериментов
P4.1034 Д., Аггарвал, К.М., Брезинсек, С., Корриган, Г., Кинан, Ф.П., Магги, К.Ф., Мейгс, А.Г., Визен, С. Исследование низкотемпературного режима в моделировании EDGE2D-EIRENE JET ITER разряды L-типа стенок
P4.1036 Лазерсон С.А., Боженков С., Отте М., Гао Ю., Ниманн Х., Али А., Древелов П. , Якубовски М., Пизано, Ф., Пуч Ситьес, А., Андреева, Т., Быков, В., Эндлер, М., Бидерманн, К., Кочиш, Г., Сепеши, Т. Анализ симметрирования нагрузки дивертора Вендельштейна 7-X
P4.1037 Логан, Н.К., Хаски, С.Р., Грирсон, Б.А., Назикян, Р., Кристал, К., Паз-Солдан, К. Оптимизация 3D-спектров для управления вращением
P4.1040 Каппа, А., Лопес Бруна, Д., Веласко, Дж., Гонсалес Херес, А., Гарсия Регана, Дж., Очандо, М., Ямамото, С., Линьерс, М. ., Ascasibar, E., Castejon, F., Fontdecaba, J., Medina, F., Garcia Muñoz, M., Marushchenko, N. Влияние ECCD на собственные моды Альфвена в стеллараторе TJ–II
P4.1042 Фишер Р., Бок А., Буркхарт А., Денк С.С., Данн М., Форд О., Джанноне Л., Гуде А., Марашек М., Макдермотт , Р., Поли, Э., Рампп, М., Риттич, Д., Вейланд, М., Вилленсдорфер, М. Реконструкция распределения тока для разработки сценария плазмы на ASDEX Upgrade
P4. 1043 Hu, D., Nardon, E., Lehnen, M., Huijsmans, G., van Vugt, D. Моделирование JOREK впрыска разбитых окатышей с высоким содержанием Z-примесей Чен, X., Виктор, Б.С. Использование ленты с вращающимся током для моделирования MHD: EHO
P4.1045 Гарсия, Л., Варела, Дж., Спонг, Д.А., Тодо, Ю. Собственная мода Альфвена, управляемая альфа-частицами и энергичными частицами NBI Р., Раман Р., Эйдиетис Н., Херфиндал Дж., Холлманн Э., Ху Д., Ленен М., Шираки Д., Снайпс Дж. Зависимость дробления -сниженная эффективность излучения теплового гашения по тепловой энергии плазмы в DIII-D
P4.1047 Виллоне Ф., Пустовитов В., Рубиначчи Г. Параметрический анализ зависимости разрушающих сил в токамаках
P4.1048 Бак Дж., Ким Х., Хан С., Kim, J., Lee, J., Kim, H. Экспериментальное исследование гашения тока в токамаке KSTAR
P4. 1049 Suzuki, Y. Анизотропная диффузия тепла на стохастических магнитных полях

6

6

6

6

P4.1050 Вела Вела, Л.Э., Санчес, Р., Рейнольдс-Барредо, Дж., Гейгер, Дж. Гидродинамика сглаженных частиц и ее применение для решения задач МГД, связанных с термоядерным синтезом Характеристики токамака с высоким полем и сверхнизким удлинением
P4.1054 Mier, J., Martin-Solís, J., Sánchez, R. Релятивистский подход Ланжевена для убегающих электронов в плазме токамака
P4.1057 Гониче М., Буратти П., Дюмон Р., Чаллис К., Чарнецка А., Грейвс Дж., Жаке П., Киптили В., Лерче Э., Манцинен М. ., van Eester, D. Роль МГД-активности, запускаемой быстрыми ионами, в переносе вольфрама в гибридных разрядах JET
P4.1058 Pautasso, G. Ассимиляция аргона во время термического гашения и генерации убегающих электронов 9026 9026
P4. 1059 Райан Д., Данн М., Кирк А., Лю Ю., Пирон Л., Вилленсдорфер М. Характеристика подавления ELM по реакции плазмы на обновление ASDEX
P4.1060 Медведев С., Мартынов А., Коновалов С., Лукаш В., Пустовитов В., Хайрутдинов Р. Стабильность плазмы в токамаке с q ≈ 1 и силами, действующими на проводящую стенку при разрушении Кирк А., Уилсон Х.Р., Хейсманс Г.Т. Численное моделирование краевых локализованных мод в плазме MAST-U
P4.1062 Абдуллина Г.И., Аскинази Л.Г., Белокуров А.А., Корнев В.А., Крикунов С.В., Лебедев С.В., Разуменко Д.В., Смирнов А.И. Свойства альфвеновских волн в омической плазме токамака ТУМАН-3М , Фрити С., Хольцль М., Якобсен А., Орейн Ф., Риверо-Родиргес Дж.Ф., Салевски М., Санчис-Санчес Л., Саттроп В., ван Вугт Д., Визцер, Э., Вилленсдорфер, М. Ускорение ионов луча во время локализованных режимов края в обновлении ASDEX Tokamak
P4. 1064 Fisch, N.J., Reiman, A.H. . В.Б., Гусев В.К., Сахаров Н.В., Петров Ю.В., Варфоломеев В.И., Бахарев Н.Н., Бондарчук Е.Н., Чернышев Ф.В., Кавин А.А., Хромов Н.А., Курскиев Г.С., Минеев А.Б., Новохацкий А.Н., Ошуев К.Ю., Патров М.И., Сениченков И.Ю., Щеголев П.Б., Шевелев А.Е., Сладкомедова А.Д., Тельнова А.Ю., Токарев В.А., Толстяков С.Ю., Жилин Е.Г. Первые результаты плазменного эксперимента на сферическом токамаке Глобус-М2 H., McCarthy, K.J., Panadero, N., Szepesi, T. Исследование динамики облака гранул в магнитной геометрии стелларатора Wendelstein 7-X
P4.1067 King, D.B. Инжекция нейтрального луча на JET: влияние на расхождение нейтронов и энергетический баланс.
P4.1068 Салми А., Тала Т., Наулин В., Расмуссен Й., Менесес Л., Ломас П., Мордийк С., Ярвинен А.
P4.1070 Корнев В. А., Аскинази Л.Г., Белокуров А.А., Чернышев Ф.В., Лебедев С.В., Мельник А.Д., Тукачинский А.С. N.A. Плазменный нагрев и генерация нейтронов в ТУМАН-3М
П4.1071 Грануччи Г., Гаравалья С., Агостинетти П., Бользонелла Т., Кардинали А., Кастальдо К., Чекуцци С., Фарина Д., Фигини Л., Маджора Р. ., Milanesio, D., Moro, A., Ravera, G.L., Ricci, D., Vallar, M., Vincenzi, P. Ожидаемые характеристики систем отопления DTT
P4.1073 Щеголев, П.Б., Тельнова А.Ю., Минаев В.Б., Бахарев Н.Н., Гусев В.К., Курскиев Г.С., Панасенков А.А., Тилинин Г.Н. Новый мощный источник ионов для сферического инжектора токамака Глобус-М2
P4.1074 Ricci, D. Рекуперация разряда с помощью запуска с помощью ЭК на импульсном разряде ИСП
P4.1077 Моралес, Дж., Гарсия, Дж., Чаллис, К., Арто, Дж. Прогностическое комплексное моделирование при подготовке кампании JET по дейтерию и тритию
P4.1078 Поли, Ф., Грирсон, Б., Подеста, М., Том, К., Виктор, Б., Ван, З., Холкомб, К., Феррон, Дж. Как предсказать -first изменит наш подход к планированию экспериментов
P4.1079 Митришкин Ю., Прохоров А., Коренев П., Патров М. Моделирование надежной системы управления положением, током и формой плазмы по программе эволюции плазмы для сферического токамака Глобус-М
P4.1080 Днестровский А.Ю., Медведев С.Ю., Иванов А., Дроздов В., Грязневич М., Полевой А. Применение модифицированного кода ASTRA-SPIDER для моделирования эволюции равновесия на свободной границе , Л.А., Крупин В.А., Крылов С.В., Мустафин Н.А., Немец А.Р., Павлов Ю.Д., Пименов И.С., Плоскирев Г.Н., Рыяков Д.В., Сарычев Д.В., Сергеев Д.С., Соловьев Н. А., Сушков А.В. , Трухин В.М., Трухина Е.В. Улучшение локализации, вызванное введением примесей в ЭЦР-нагретую плазму Т-10
P4.1082 Нишитани, Т., Огава, К., Мураками, С., Пу, Н., Исобе, М., Осакабе, М. Исследование удержания быстрых ионов, проведенное Н.Б. дейтериевая плазма
P4.1083 Сдвиженский П.А., Кукушкин А.Б., Левашова М.Г., Жоголев В.Е., Леонов В.М., Лисица В.С., Коновалов С.В. Мультиплетные эффекты в радиационных потерях при тушении разряда интенсивным вдувом аргона в ИТЭР
P4.1084 Boyer, MD, Kaye, S., Liu, D., Meneghini, O., Sabbagh, S. Аппроксимация нейронной сети NUBEAM с возможностью работы в реальном времени для использования в системе управления NSTX-U
P4 .1085 Буллер, С., Смит, Х., Хеландер, П., Ньютон, С.Л., Пустаи, И., Моллен, А. Столкновительный перенос тяжелых примесей с изменением поверхностной плотности потока в стеллараторах
P4.1086 Земцов И., Крупин В., Нургалиев М., Ключников Л., Немец А., Днестровский А., Асадулин Г., Мялтон Т., Сарычев Д. , Вершков В., Грашин С., Борщеговский А., Сергеев Д., Соловьев Н., Сушков А., Трухин В., Архипов И. Транспорт примесей Li и W и их влияние на разрядные параметры токамака Т-10
P4.1087 Медина Дж., Лезур М., Гравье Э. Тепловой поток в термоядерной плазме , и вариации в пространстве скоростей , G., Weisen, H. Проверка модели турбулентного переноса в JET с использованием интегрированного моделирования, дополненного регрессией гауссовского процесса
P4.1089 Zhang, X. Гирокинетическое моделирование микротурбулентности при нагреве доминирующими электронами на токамаке EAST
P4. 1090 Взаимодействие между магнитным островом, перпендикулярным потоком плазмы и турбулентностью в омической плазме HL-2A
P4.1091 Феличи Ф., Цинтрин Дж., Ван де Плаше К., Теплухина А.А., Хо А., Бурдель К., Сотер О. Многоканальная плазма токамака в режиме реального времени моделирование профилей с использованием кода RAPTOR и транспортной модели первого принципа QLKNN , A., Fasoli, A., Merlo, G. Измерения флуктуаций в TEM и ITG с преобладанием отрицательной треугольной плазмы
P4.1093 Кларе Ф., Медведева А., Боттеро К., Диф-Прадалье Г., Гарбе X., Строт У., Менесес Л. Эффект сдвига на краевая турбулентность во время перехода L-H в плазме JET и ASDEX Upgrade
P4. 1094 , Rattá, G. Вращение примесей в активной зоне в сценариях плазмы TJ-II, в которых для уменьшения накопления примесей используется комбинированный нагрев ЭЦРН и NBI
P4.1095 Одстрчил Т., Ховард Н.Т., Шортино Ф., Фернандес П.Р., Холлман Э. P4.1096 Поульсен, А.С. Смеси изотопов в плазменных филаментах с взаимозаменяемым возбуждением Э., Лашкул С., Лееринк С., Нискала П., Шаталин С., Трошин Г. Изотопный эффект в условиях ограниченного пространства в режимах токамака FT-2 с высокой плотностью
P4.1098 Slaby, C., Könies, A., Kleiber, R., Äkaslompolo, S., Kontula, J. Numerical
P4.1099 Борзосеков В., Батанов Г., Гребенщиков С., Харчев Н., Харчевский А., Холнов Ю. ., Колик Л., Кончеков Е., Летунов А., Петров А., Скворцова Н. , Степахин В., Васильков Д. Эволюция энергетических потерь и микротурбулентности при модулированных ЭЦР плазмы стелларатора Л-2М Прямое определение профилей фоновой нейтральной плотности с помощью анализаторов нейтральных частиц
P4.1101 Янсен ван Вуурен А., Гейгер Б., Шнайдер П., Якобсен А., Митосинкова К., Каведон , M. Исследование транспорта быстрых ионов на плазменной периферии ASDEX Upgrade с использованием D-альфа-спектроскопии быстрых ионов
P4.1103 Delgado-Aparicio, L. Электростатический потенциал, индуцированный вращением, и его влияние на радиальное электрическое поле, плотность примеси и асимметрии излучаемой мощности в NSTX , Ф., Влад, М. Спиральность и генерация крупномасштабных течений в замкнутой плазме
P4.1105 Сааведра, Р., Мартинелл, Дж.Дж. Моделирование переноса ионов методом Монте-Карло в областях магнитных островов
P4. 1109 LI, Y. Измерение транспорта неоновой примеси с помощью ME-SXR Diagnostic в East Tokamak
P4 Моделирование очистного слоя ИТЭР
P4.1111 Маринони, А., Остин, М., Уокер, М., Дэвис, Э.М., Хаятт, А., Ласнир, К., Петти, К.С., Порколаб , M., Rost, J.C., Sauter, O., Thome, K. Уменьшение флуктуаций в плазме с высоким удержанием при отрицательной треугольности на DIII-D
P4.2022 Хата, М. Влияние сильного внешнего магнитного поля на распространение высокоинтенсивного лазера в плотную плазму
P4.2026 Сето, Т., Морита, К. , К., Накамия, Ю., Кучук, М., Онг, Дж., Д’Алесси, Л., Тесиляну, О. Исследование радиационной реакции на ЭЛИ-НП
P4.2031 Матис М., Климо О., Псикал Ю., Буланов С.В. Моделирование коэффициента пропускания плазменного затвора из нитрида кремния для повышения контраста лазерного импульса
P4. 2034 Яно М., Жидков А., Хосокаи Т., Кодама Р. Взаимодействие лазерных импульсов класса multi-PW с недоплотной плазмой Pietanza, L., Colonna, G., Laricchiuta, A., Capitelli, M. Неравновесные колебательные и электронные функции распределения энергии в холодной плазме CO2/CO
P4.3003 Triaskin, J. Воздействие ударной волны на слабоионизированный газ: численная оценка
P4.3004 Yamada, G. Процессы релаксации внутренней энергии азотной плазмы при различных электронных состояниях в условиях входа в атмосферу Хнилица Дж., Бонавентура З. Исследование кавитации в жидкой воде под действием неоднородных импульсных электрических полей: применение к субнаносекундному электрическому пробою
P4.3006 Кубечка М., Обрусник А. ., Бонавентура, З. Моделирование ударных волн в воде, индуцированных наносекундным лазерным импульсом Моделирование распространения стримера в диэлектрических жидкостях с использованием модели плотного газа асимметричные эффекты в трехмерном моделировании разряда индуктивно-связанной плазмы, включая мультифизику.
P4.3010 Котов В. Одномерное моделирование конверсии СО2 в СВЧ-разрядах рассмотрение эффектов мультифизики
P4.4004 Пустаи И., Сундстрем А., ТенБардж Дж.М., Юнона Дж., Хаким А. Эффекты адиабатического захвата электронов в бесстолкновительных электростатических ударах
P4.4007 Алтухов А., Архипенко В., Гурченко А., Гусаков Е., Попов А., Симончик Л., Третинников П., Усачонак М. Эффективность аномального поглощения Х-моды в плазменной нити, связанной с распадом двух верхних гибридных плазмонов , Цикритеа А., Элворти Дж., МакГи Х., Софтли Т.П., Хизлвуд Б.Р. (Ультра)холодные ионно-нейтральные столкновения для новой (астро)химии
P4.4011 Сидоров А., Куфтин А., Морозкин М., Малыгин В., Разин С., Цветров А., Фокин А., Веселов А., Водопьянов Пробой газа в сфокусированном пучке мощного субтерагерцового гиротрона
P4. 4012 Хануш А. Массово-зарядовая зависимость инжекции частиц в ДСА P4.4013 Tran, T. Реакция O+ с HD при низких температурах
P4.4018 Скалыга В., Голубев С., Изотов И., Лапин Р., Разин С., Шапошников Р., Боханов А., Казаков М., Белоусов, В., Калынова Г., Шмелев М., Глявин М., Цветков А., Морозкин М., Проявин М., Миронов Е., Палашов О. Сильноточный газодинамический электронный циклотронный резонанс источники ионов с гиротронным нагревом плазмы
P4.4019 Hankla, A., Fendt, C. Зависимость невинтового динамо от сдвига: численное исследование магнитного сдвигового тока и стохастического альфа-эффекта
P5.1001 Ogawa, K. Разработка детектора потерь быстрых ионов на основе цилиндра Фарадея в Wendelstein 7-X
P5.1002 Профиль краевой плотности и измерения турбулентности с диагностикой щелочного луча на Вендельштейне 7-Х
P5.1003 Гусев В., Курскиев Г., Минаев В., Патров М. , Петров А., Петров М., Петров Ю., Сахаров Н., Щеголев П., Солоха В., Тельнова А., Толстяков С., Яшин А. Применение обратного доплеровского рассеяния для исследования альфвеновской моды на токамаке Глобус-М
P5.1004 Фассина А., Франц П. Характеристика органического сцинтиллятора, связанного с MPPC, для регистрации спектров RFP 907 2R56 9 07 2R56 P5.1006 Ю, Ю., Сюй, М., Гонг, С., Не, Л., Лан, Т., Кэ, Р., Ву, Ю., Юань, Б., Го, Д. , Long, T., Wang, H., Mao, S., Ye, M., Duan, X. Разработка и первые результаты фазово-контрастной диагностики на токамаке HL-2A
P5. 1007 Е, М., Ю, Ю., Ли, Ю., Мао, С., Лю, Б. Разработка спектроскопической диагностики сверхбыстрой перезарядки на токамаке EAST
P5.1008 Силберн, С.А., Мэтьюз, Г.Ф., Морган, Т.В., Найгрен, Р.Э. Разработка термографии в ближнем инфракрасном диапазоне на основе веб-камеры для поддержки экспериментов с высокотемпературными тепловыми трубками на Magnum PSI
P5.1011 Hall-Chen, V.H. Эффекты смещения зондирующего луча и магнитного поля при измерениях обратного доплеровского рассеяния
P5.1012 Ali, H., Punjabi, A., Boozer, A. Влияние магнитной топологии на осесимметричные диверторы
Schluck, F., Rack, M., Feng, Y. О влиянии кинетических неосновных ионов на транспорт в Wendelstein 7-X
P5. 1014 Rack, M., Reiter , Д., Фэн, Ю., Фрерихс, Х. Нейтральная выборка и сохранение идентичности частиц в среде сопряженного флюидно-кинетического кода Монте-Карло Воскобойников С., Боннин Х., Костер Д. Ускорение кода SOLPS-ITER для моделирования краев токамака , плоский электрод, излучающий электроны, изученный частицей в моделировании клеток
P5.1017 Байрактарис Ф., Хизанидис К., Папагианнис П., Рам А.К. Усовершенствованные методы гомогенизации в плазменной среде токамака с эллипсоидальными каплями: математическая обработка Мандельбаум П., Вартанян С. Измерения ВУФ-спектроскопии первой плазмы WEST
P5.1020 Феврье О., Тейлер К., Цуй К., Верхаех К., Боэдо Дж. ., Дюваль Б., Харрисон Дж., Лабит Б., Липшульц Б., Маурицио Р., Реймердес Х. Динамика отрыва в TCV с затравкой N2 и расширением потока , Быков И., Хробак К., Дин Р., Донован Д. , Элдер Д., Грирсон Б., Го Х., Гутерл Дж., Хинсон Э., Холлманн Э. , Ласнье К., Леонард А., Маковски М., Маклин А., Найгрен Р., Петри Т., Рудаков Д., Стангеби П., Унтерберг Э., Виктор Б. , Вамплер В., Ван Х., Уоткинс Дж., Зак М. Понимание источника вольфрамового дивертора, переноса SOL и его влияния на накопление примесей в активной зоне в высокоэффективных разрядах DIII-D E., De Blank, H., Urban, J. Частичное моделирование эффектов полей RMP в токамаке COMPASS
P5.1024 Ertmer, S., Marchuk, O., Pospieszczyk, A., Kreter , A., Brezinsek, S. Население основного состояния распыленных атомов вольфрама с помощью пикового эмиссионного анализа в аргоновой плазме PSI-2
P5.1026 Dempsey, A., Leggate, H., Turner, M. Gyrofluid Simulation E.D., Krasheninnikov, S.I. Роль радиационной непрозрачности в распределении диверреторов плазмы
P5. 1029 Ullmann, T. Ehenancement Zonal Thllibly Thlow Thlow -Thlive Thlow -Thllibribibreible, T. .0256 Xu, L. Изучение режима внутреннего перегиба в плазме EAST с высоким бета_p , Orain, F., Guenter, S., Zohm, H. Выделение тиринг-моды внешними магнитными возмущениями
P5.1034 Okamura, S. Конфигурация островкового дивертора для квазиосесимметричного стелларатора
P5.1036 Футатани С., Судзуки Ю. Нелинейное МГД-моделирование неустойчивости плазмы путем ввода шариков в плазму LHD
P5.1038 La Haye, R.J. Двадцать один год установления ECCD стабилизации НТМ в DIII-D сдвиговое течение
P5.1041 Савин В., Коновалов С. Эффекты быстрых ионов на магнитных островах токамака
P5. 1042 Якобсен А.С., Гейгер Б., Акерс Р., Бьюкенен Дж., Макклементс К., Сникер А., Игочин В., Мещеряков Д., Салевский, M., Dunne, M., Poli, E., Schneider, P., Tardini, G., Jansen van Vuuren, A., Weiland, M. Исследование влияния неоклассических мод тиринга на быстрые ионы в ASDEX Upgrade: измерения и моделирование
P5.1044 Cianciosa, M., Hirshman, S., Seal, S., Shafer, M. Трехмерная реконструкция равновесия с островками
P5.1046 Маекава, Т., Учида, М., Танака, Х. Неиндуктивное включение и нарастание тока с помощью X-wave ECCD в термоядерных токамаках
P5. 1047 Казаков Ю., Шнайдер М., Онгена Дж., Билато Р., Дюмон Р., Фаустин Дж., Лерче Э., Ван Эстер Д., Райт Дж. Применение сценариев ICRH с тремя ионами для операций ИТЭР
P5.1048 Экедаль, А. С., Гониче, М., Ашар, Дж., Армитано, А., Арто, Дж., Берн, А., Бьенвеню , П., Бурдель, К., Букалосси, Дж., Дельпеш, Л., Дегранж, К., Девинк, П., Федорчак, Н., Гарсия, Дж., Гил, К., Ганн, Дж., Мазон , Д., Мейер, О., Моралес, Дж., Моро, П., Нардон, Э., Нуайетас, Р., Пейссон, Ю., Пру, М., Регаль-Мезин, X., Реукс, К. , Везинет, д. First LHCD experiments in WEST
P5.1049 Wallace, G. High field side LHCD in DIII-D: physics demonstration of reactor relevant current drive
P5.1050 Polevoi, A.R. , Лоарте А.П., Медведев С.Ю., Басня Э., Днестровский А.Ю., Белли Э., Масанари Хосокава М., Иванов А.А., Кёхль Ф., Куянов А. Комплексное моделирование сценариев ИТЭР с Управление смесью D-T
P5.1051 Van Compernolle, B., Crombe, K., Van Eester, D. Возбуждение волн медленной моды с помощью одной ленточной антенны ICRH в LAPD
P5. 1052 Solano Piedra, R., Köhn, А., Варгас Бланко, И., Менесес, Э., Хименес, Д., Гарро, А., Самора, Э., Чаваррия, Л., Кото, Ф., Арая, Л., Рохас, М., Лопес , Л., Санчес, Дж., Мора, Дж., Асенхо, Дж. Полноволновое моделирование преобразованных мод электронных волн Бернштейна в очень слабом магнитном поле в SCR-1 Stellarator
P5.1053 Романо А., Бомбарда Ф., Бонканьи Л., Буратти П., Карневале Д., Ферро Г., Габельери Л., Господарчик М., Сибио , А., Тилия, Б., Апруццезе, Г., Баньято, Ф., Бин, В., Ботруньо, А., Карраро, Л., Чеккуцци, С., Чианфарани, К., Клапс, Г., Корделла , Ф., Д’Арканджело, О., Ди Троя, К., Эспозито, Б., Фуско, В., Галатола, Г., Джованноцци, Э., Иафрати, М., Маззотта, К., Мейнери, К. ., Napoli, F., Ramogida, G., Rubino, G., Tudisco, O., Zaniol, B. Влияние гранул и впрыскивания примесей на эксперименты по контролю разгона на FTU
P5.1054 Виллоне Ф. , Амброзино Р., Лоскьяво В.П., Кода С. Исследования запаса вертикальной устойчивости на TCV: эксперименты и моделирование И.В., Сычугов Д.Ю., Соловьев С.Ю., Высоцкий Л.И., Лукаш В.Е., Хайрутдинов Р.Р., Садыков А.Д. П.Ф., Грязневич, М.П. Запуск слияния/сжатия в ST40: анализ первых экспериментальных результатов Зондирование
P5.1062 Vermare, L. Полоидальная асимметрия и динамика перпендикулярного течения в плазме Tore Supra
P5.1064 9025x, M., Brielli Maslov , Бобок А., Фланаган Дж. Глобальная база данных по локализации EUROfusion JET-ILW.
P5.1069 Фарли, Т., Милителло, Ф., Уокден, Н., Коган, Л., Харрисон, Дж., Силберн, С., Брэдли, Дж. Статистика нити с методами визуализации и сравнение с зондами Ленгмюра
P5.1070 Тельнова А. Влияние профиля обращенного запаса прочности на транспорт в сферическом токамаке Глобус-М
P5. 1071 Грассо Д., Ди Джианнатале Г., Фалесси М.В., Пегораро Лагранжевы когерентные структуры в замагниченной плазме: транспорт частиц в нестационарной магнитной конфигурации
P5.1072 Касьянова Н., Разумова К., Борщеговский А., Дремин М., Кирнева Н., Крылов С., Мялтон Т., Ноткин Г., Павлов Ю., Рыжаков Д., Сарычев Д., Сергеев Д., Соловьев Н., Чуканов , м. Исследование зависимости коэффициента переноса от мощности нагрева самоорганизующейся плазмы в токамаке Т-10 of toroidal Alfvén eigenmode nonlinear saturation via ion Compton scattering
P5.1075 Citrin, J. Fast isotope mixing in Ion Temperature Gradient driven turbulence
P5.1077 Wurden, G.A., Ballinger, S ., Боженков С., Брандт К., Буттеншен Б., Эндлер М., Фройндт С., Хаммонд К., Хирш М., Хофель У., Киллер К., Кочиш Г. ., Корнеев П., Крыховяк М. , Лазерсон С., Рахбарния К., Сепеши Т., Виндиш Т., Винтерс В., Тим В. Квазинепрерывные низкочастотные краевые флуктуации в стеллараторе W7-X
P5.1078 Schneider, P.A. Экспериментальное разделение изотопных зависимостей переноса ядра и краевого пьедестала путем изменения формы плазмы ., Ида К., Формал Т., Чарнецка А., Кубковска М. Первоначальные результаты исследования влияния фонового изотопа водорода на поведение примесей в плазме ЛГД с ЭХ-нагревом
P5.1081 Жиракова К., Зайдл Дж., Адамек Дж., Билкова П., Кавалер Дж., Димитрова М., Горачек Дж., Комм М. Parallel SOL transport regime in tokamak COMPASS
P5.1082 Nanobashvili, S. Turbulent fluctuations of plasma injected in open magnetic trap from independent UHF source
P5.1083 Field, A. R., Maggi, C., Frassinetti, L., Saarelma, S. Потери мощности между ELM и их зависимость от параметров пьедестала в плазме H-мод JET-C и -ILW.
P5.1084 Аскинази Л., Абдуллина Г., Белокуров А., Блехштейн М., Корнев В., Крикунов С., Лебедев С., Разуменко Д., Смирнов Ионно-циклотронно-эмиссионные свойства в нагретой NBI плазме ТУМАН-3М
P5.1085 Пастухов В., Смирнов Д. Поддержание тороидального импульса и перенос в моделировании нелинейной турбулентной конвекции в плазме ядра токамака
P5.1086 ван Беркель, М., Кобаяши, Т. Определение механизмов переноса электронов из прямых реконструкций теплового потока
P5.1087 Алейникова, К. в магнитоудерживаемой тороидальной плазме
P5.1088 Данилов А., Днестровский Ю. , Мельников А., Черкасов С., Елисеев Л., Днестровский А., Лысенко С., Субботин Г., Вершков В., Гавличек Ю., Урбан Ю., Стокель Ю., Билкова П., Бом П., Сос М., Хрон М., Комм М., Панек , р. Моделирование переноса тепла и частиц в COMPASS и T-10 с помощью Canonical Profile Transport Model
P5.1090 Shanahan, B. BSTING: Недавний прогресс в разработке структуры турбулентности жидкости для стеллараторов
Гил Л., Сильва К., Хаппель Т., Биркенмайер Г., Конвей Г., Денк С., Гимарайс Л., Минк Ф., Присяжнюк Д., Пюттерих Т., Сантос Дж., Селюнин Э., Сильва А., Строт У., Вольфрум Э. Фронтальные нестабильности на переходе L-H и в H-режиме обновления ASDEX
P5.1096 Park, J., Staebler, G., Snyder, P., Petty, C., Green, D., Лоу, К. Теоретическое масштабирование времени удержания энергии для будущей конструкции реактора
P5. 1099 Кэнди, Дж., Холланд, К., Белли, Э., Грин, Д., Парк, Дж. ., Smith, S. Интегрированное моделирование ядра и пьедестала с помощью платформы AToM
P5.1101 Диалло, А. Исследования пьедесталных неустойчивостей между ЭЛМ, модулированных всплесками на DIII-D
P5.1103 Огава, Ю., Каваи, К. Эксперименты с крутыми волнами магнитного поля градиентные устройства Mini-RT и Mini-RT/L
P5.1105 Санг, К., Сюй, Г., Ван, Л., Ван, Д. режим высокой мощности
P5.2010 Форменти А., Федели Л., Чалфи Л., Паццаглиа А., Маффини А., Пассони М. Ультраинтенсивное лазерное взаимодействие с наноструктурными мишенями
P5.2011 Мустайзис Численные исследования процесса термоядерного зажигания в плазме, образующейся при взаимодействии энергичных и сильноточных ионных пучков
P5. 2013 Климо О. Эффективное рамановское лазерное усиление с короткими импульсами
Краса Дж., Клир Д., Резак К., Цихардт Дж., Крус М., Велихан А., Пфайфер М., Досталь Дж., Дудзак Р. , Крупка М., Кауфман Дж., Писарчик Т., Калиновска З., Ходуковски Т. Релятивистские эффекты в плазме, создаваемые субнаносекундным лазером мощностью 3 ТВт
P5.2026 Дрска , L. Лазерные источники мюонов: концепции и проблемы
P5.2027 Федели Л., Мирани Ф., Маффини А., Форменти А., Паццаглия А., Тентори А. , Ариоли Ф.М., Делласега Д., Руссо В., Пассони М. Лазерно-плазменные источники адронов для материаловедения
P5.2037 Пардал М., Виейра Дж., Фонсека Р. P5.2039 Claps, G., Cordella, F., Pacella, D., Murtas, F., Batani, D., Volpe, L. , Gatti, G. Интерфейсные детекторы Timepix для рентгеновских лучей , гамма и электронный монитор на ЛПП
П5.3007 Саймонс Л. имитация пыли в Magnum-Psi и JET Завадски М., Райт Р., Долмат Г., Мартин М.Ф., Харгривз Л., Хаку М.А. ., Laricchiuta, A., Colonna, G. EquilTheTA: инструмент веб-доступа для термодинамики и транспортных свойств плазмы LTE
P5.4005 Valvis, S. Рассеяние радиочастотного луча на цилиндрических нитях и флуктуации межфазной плотности
P5.4006 Регулировка больших размеров ячеек5 газа 6, T. 9022 в экспериментах с бесстолкновительной ударной лазерной плазмой.0266
P5.4010 Кочаровский В.В., Кочаровский В.В., Мартьянов В.Ю. Практические критерии неустойчивости Вейбеля и ее насыщения
P5.4011 Эмбреус О. , Ричардс К., Папп Г., Хесслоу Л., Хоппе М., Фюлоп Т. Динамика позитронов при релятивистском убегании электронов
P5.4012 Castro, G. Мультидиагностическое исследование ЭЦР-плазмы, заключенной в простой пробочной ловушке

Список конференций Уведомление об авторских правах
EPS CPP

Возможные проблемы проектирования термоядерной установки ИТЭР

Научный доклад 2021; 11: 2069.

Опубликовано онлайн 2021 январь 22. DOI: 10.1038/S41598-021-81510-2

и

Информация о авторе. Примечания к статье и предотвращению лицензии

Добата. Международный термоядерный экспериментальный реактор (ИТЭР) — это всемирный проект, который в настоящее время строится во Франции для демонстрации осуществимости термоядерных технологий для будущей реализации успешной коммерческой термоядерной энергии. ИТЭР имеет конструкцию на основе токамака, в которой используются сильные магнитные поля для удержания очень горячей плазмы, необходимой для индукции термоядерной реакции. Устройства токамак в настоящее время являются передовыми разработками. Создание успешного устройства магнитного синтеза для производства энергии является большой проблемой. Ключевым препятствием для такой конструкции является производительность во время аномальных событий, включая разрывы плазмы и так называемые режимы локализации по краю (ELM). В этих случаях быстро происходит массивное и внезапное высвобождение энергии из-за потери полного или частичного удержания плазмы, что приводит к очень высоким переходным энергетическим нагрузкам на границах поверхности реактора. Удачная конструкция реактора должна выдерживать несколько таких переходных процессов без серьезных повреждений, таких как плавление и испарение конструкции. В этой статье посредством всестороннего современного компьютерного моделирования всей внутренней конструкции ИТЭР во время таких переходных процессов, например, ELM, возникающих при нормальной работе, и сбоев во время ненормальной работы, подчеркиваются потенциальные серьезные проблемы с текущими компонентами, обращенными к плазме (PFC). дизайн. В этих симуляциях используется компьютерный пакет HEIGHTS. Конструкция реактора ИТЭР была смоделирована в полной и точной трехмерной геометрии, включая все известные соответствующие физические процессы, происходящие во время этих переходных процессов. Текущая конструкция дивертора ИТЭР может работать неправильно и может потребовать значительных модификаций или новой инновационной конструкции для предотвращения серьезных повреждений и обеспечения успешной работы.

Тематические термины: Энергетика и технологии, Инженерия, Материаловедение, Математика и вычислительная техника, Оптика и фотоника, Физика, Физика плазмы

Международный термоядерный экспериментальный реактор (ИТЭР) в настоящее время строится во Франции для производства, впервые мощность синтеза около 500 МВт тепловой выходной мощности, т. е. выигрыш в десять раз больше, чем подводимая мощность около 50 МВт тепловой мощности, необходимый для демонстрации факта получения большей тепловой мощности в процессе термоядерного синтеза, чем используется для нагрева плазмы. ИТЭР не предназначен для производства достаточной мощности для потребления электроэнергии. Проект является международным, включая Европейский Союз как единое целое и шесть других стран: Индию, Японию, Китай, Россию, Южную Корею и США.

Конструкция ИТЭР основана на концепции токамака, в котором используются сильные магнитные поля для удержания горячей плазмы, вызывающей термоядерную реакцию и в результате вырабатывающей энергию. Запасенная в горячей плазме тепловая и магнитная энергия может привести к нестабильности плазмы и потере удержания плазмы, т. е. к разрывам плазмы 1 . Потеря удержания плазмы является серьезной проблемой в устройствах токамаков, которая угрожает успешной работе конструкций токамаков. Во время работы ИТЭР и будущих токамаков многие физические процессы протекают в единой самосогласованной материи, которые не могут быть полностью изучены экспериментально в современных токамаках из-за ожидаемой в будущих устройствах большой удельной мощности. Логически есть два способа предсказать будущую работу таких устройств: (1) экстраполировать текущие экспериментальные данные, полученные с существующих гораздо меньших токамаков 2 ; и/или (2) для моделирования различных задействованных моделей, в которых все важные физические процессы в реальной трехмерной (3D) геометрии устройства должны интегрироваться самосогласованно, т. е. с помощью сквозной или всеобъемлющей модели 3 .

Плазменная нестабильность представляет собой серьезную проблему для продвижения магнитного синтеза для надежного производства энергии. Ожидаемое увеличение электромагнитной нагрузки и тепловых потоков к обращенным к плазме компонентам (PFC) во время этих нестабильностей приведет к серьезному повреждению компонентов. Режим высокого удержания (H-режим) в настоящее время является эталонным сценарием для устройства ИТЭР. В то же время после перехода от режима низкого удержания (L-мода) к Н-моде на границе плазмы активируются новые плазменные колебания, так называемые краевые локализованные моды (ЭЛМ). Теоретические расчеты предсказывают периодическую генерацию и затухание ELM или около   ~   1 Гц. Во время ELM горячая плазма изотопов водорода теряет часть своей энергии в виде энергичных частиц, выходящих из удержания, и вызывает значительный нагрев поверхностей PFC. ЭЛМ являются следствием дополнительного нагрева плазмы в результате увеличения времени удержания.

По мере увеличения мощности и размера термоядерных устройств они сталкиваются с новыми препятствиями и проблемами. Ключевым препятствием для успешного производства энергии в реакторах токамака является взаимодействие материалов плазмы и устойчивая работа PFC во время аномальных событий, включая ELM при нормальной работе и сбои при аномальной работе. При срыве вся энергия плазмы теряется сразу из-за таких магнитогидродинамических (МГД) неустойчивостей, и около 10% энергии плазмы теряется из-за ЭЛМ, происходящих при нормальной работе. Несмотря на то, что предпринимаются значительные усилия по поиску надежных и надежных способов прогнозирования и смягчения последствий таких событий 1 , надежная конструкция должна выдерживать некоторые из этих переходных процессов, которые будут иметь место во время эксплуатации, без значительных повреждений. Большая часть частиц, вылетающих из плазмы ядра, вращается вдоль силовых линий магнитного поля, пока не достигнет области точки удара (SP) на пластине дивертора. Чтобы предотвратить серьезное повреждение ПФУ, «зона смачивания» на пластине дивертора должна быть увеличена, чтобы уменьшить поверхностную тепловую нагрузку. Как правило, возможны два пути увеличения площади смачивания и снижения тепловой нагрузки: (i) за счет оптимизации магнитной конфигурации дивертора и конструкции компонентов; или (ii) путем создания буферной зоны между вытекшей плазмой активной зоны и СП для рассеивания тепловой нагрузки в современных конструкциях токамаков.

Отрывной режим дивертора относится ко второму способу и заключается в своевременном вводе нейтралов в диверторное пространство 4 . Нейтралы будут ионизированы частицами, вылетевшими из ядра, и рассеют энергию за счет переизлучения фотонов над поверхностью PFC. Следовательно, «зона смачивания» будет увеличена. Предпочтительное использование материалов с низким Z в качестве буферной зоны требует более высокой концентрации нагнетаемого материала для обеспечения достаточного рассеяния энергии, что может еще больше повлиять на стабильность активной зоны. Меньшее количество затравки с более высоким Z также может повлиять на замкнутую плазму, что может привести к значительному падению температуры на входе 5 . Отсоединенный дивертор может ослаблять относительно небольшие ЭЛМ от примесного излучения, локализованного в холодной области дивертора 4 . Однако большие ЭЛМ прожигают оторвавшуюся плазму дивертора и могут серьезно повредить пластину дивертора и косвенно повредить близлежащие компоненты. Оптимальное решение такой серьезной проблемы заключается в правильной оптимизации конструкции дивертора, магнитной конфигурации и методов отсоединения/ослабления. Успешная конструкция термоядерных реакторов будет в решающей степени зависеть от точного прогнозирования всех тепловых и твердых частиц, воздействующих на различные внутренние компоненты реактора, для правильного определения оптимальных материалов для ПФУ. Потеря удержания частиц плазмы активной зоны представляет серьезную проблему для срока службы пластины дивертора и окружающих компонентов и является потенциальным источником немедленного и последующего загрязнения плазмы активной зоны из-за эрозии/разбрызгивания материалов поврежденных компонентов.

В этой работе тщательно прогнозируется и моделируется эволюция и распространение вторичной плазмы, генерируемой из материала пластины дивертора, ее взаимодействие с различными компонентами реактора после разрушения или события ELM, первоначально возникшего как на внутренней, так и на внешней пластинах дивертора. Эта вторичная диверторная плазма имеет совершенно другую физику и гидродинамическую эволюцию по сравнению с основной DT-плазмой 6 . Хотя сбои и ELM сильно различаются по энергетическому содержанию, они оба имеют серьезные последствия для работы современных конструкций диверторов в концепции токамака для ИТЭР и других.

Частицы плазмы, вылетающие из ядра, будут следовать за линиями магнитного поля и взаимодействовать с пластиной дивертора, предназначенной для работы с высокими тепловыми и частицами. В прошлом в качестве диверторных пластин предлагались материалы на основе углерода, поскольку углерод не плавится. Однако углерод имеет несколько недостатков, включая значительную деградацию нейтронов, удержание трития, более высокую химическую эрозию и эрозию распылением и т. д. Затем около двух десятилетий назад вольфрам был предложен для замены углерода в качестве основного материала дивертора. В то время как вольфрам лучше справляется с высоким тепловым потоком, более низкой эрозией при распылении и более устойчив к нейтронному повреждению, будучи металлическим материалом, он также имеет несколько недостатков, включая морфологические изменения во время взаимодействия с плазмой и высокую мощность излучения, поскольку он является материалом с высоким Z. Тем не менее, на ранней стадии ЭЛМ и срывов вылетевшие частицы плазмы взаимодействуют с материалом пластины дивертора, нагревая его до высокой температуры и образуя облако паров, экранирующее и предохраняющее пластину дивертора от дальнейшего прямого взаимодействия с поступающими частицами вылетающей плазмы 7 . Остальные поступающие частицы плазмы затем будут взаимодействовать с этим облаком пара, ионизируя его, и образовывать вторичную плазму. Непрерывное динамическое взаимодействие разрушающих частиц плазмы с развивающейся и развивающейся вторичной диверторной плазмой в конечном итоге определит потенциальное повреждение и срок службы всех внутренних компонентов реактора.

Недавно мы усовершенствовали наши трехмерные модели для всестороннего интегрированного моделирования осаждения плазмы активной зоны и взаимодействия с дивертором и окружающими компонентами при разгерметизации 8 . Первоначально разрушающая плазма ядра инициирует поток частиц в реальной трехмерной геометрии ИТЭР в присутствии как сильных магнитных, так и электрических полей, начиная с последней замкнутой поверхности магнитного потока в область соскребающего слоя (SOL) и выше. на глубину проникновения компонентов дивертора. При моделировании изначально использовалась равновесная конфигурация магнитного поля, предоставленная из базы данных файлов EQDSK 9 , 10 . Мы использовали различные численные методы в нашем пакете моделирования HEIGHTS. Эти методы включают новую трехмерную кинетическую модель Монте-Карло (МК) для имитации пространственного распределения энергии ионов и электронов падающих частиц ядра на внутренней и внешней диверторных пластинах ИТЭР. Эти передовые численные методы были всесторонне проверены и протестированы на современных токамаках 6 , 8 . Моделирование также включает в себя детальную реализацию сложной структуры магнитного поля и точную геометрию различных внутренних компонентов ИТЭР. Модели вторичной плазмы, характеристики и условия полностью отличаются от условий основной плазмы DT. Условия, ожидаемые во вторичной плазме, позволили нам использовать наши детальные комплексные модели, разработанные в пакете HEIGHTS-EUV, для моделирования современных плазменных устройств для приложений нетермоядерной нанолитографии 11 . Магнитогидродинамическая, атомная и плазменная физика, непрозрачность и излучательная способность плазмы, перенос фотонного излучения и процессы теплопроводности плазмы могут быть смоделированы в такой плотной вторичной плазме, подобной тем, которые генерируются в лазерных и разрядных плазменных устройствах, которые в настоящее время предлагаются для передового экстремального ультрафиолетового излучения. (EUV) нанолитография. Плотная генерируемая лазерная и разрядная плазма будет излучать потоки излучения, близкие по величине к падающим частицам плазмы ядра 8 , 12 . Разработанная нами гирокинетическая модель выходящей из активной зоны плазмы и ее осаждения используется для моделирования динамической эволюции вторичной плазмы дивертора. Моделирование следует из инициирования на поверхностях дивертора, распространения вдоль поверхностей компонентов и его проникновения в SOL. Эти интегрированные модели включают нагрев и фазовый переход поверхностей компонентов, эрозию, плавление, абляцию, ионизацию, образование мини-плазмы, магнитогидродинамическую эволюцию вторичной плазмы, теплопроводность в плазме, а также генерацию и перенос фотонного излучения. Уравнения магнитогидродинамики применяются здесь к вторичной плазме, выделяющейся из диверторной пластины, а не к горячей DT плазме синтеза разреженного ядра, где частицы вылетевшей плазмы ядра обеспечивают источник энергии, питающий эту плотную плазму. Плотность плазмы, генерируемой этим дивертором, намного выше, чем у горячей термоядерной плазмы, и она не может быть полностью ионизирована, как основная термоядерная плазма.

Поскольку будущие токамаки, такие как ИТЭР, намного крупнее нынешних устройств, трудно предсказать производительность на основе доступных данных с текущих машин. Следовательно, для прогнозирования производительности будущих устройств необходимо полагаться на модели и компьютерное моделирование. Усилия по моделированию поведения плазмы в магнитном термоядерном синтезе обычно делятся на две основные области: моделирование горения и удержания чистой топливной DT-плазмы и моделирование реакции ПФУ на стационарные и переходные частицы и тепловые нагрузки, выходящие за пределы удержания. Эти две основные области никогда не перекрывались и не объединялись вместе из-за небольших размеров современных токамаков, очень короткой продолжительности плазмы и низкой плотности мощности в этих устройствах. Также предполагалось, что внутренняя плазменная облицовка и близлежащие поверхности, кроме пластины дивертора, не будут испытывать значительных тепловых нагрузок из-за ЭЛМ и срывов в результате реакции дивертора на такое воздействие.

Когда мощность токамака увеличивается, чтобы вызвать значительную эрозию пластин дивертора во время переходных процессов при нормальной и ненормальной работе, пластины плавятся и испаряют материал дивертора вскоре после начала переходных процессов. Дальнейший нагрев от улетающих частиц плазмы будет продолжать нагревать испаряемый материал и формировать вторичную диверторную плазму, которая расширяется вслед за силовыми линиями магнитного поля в скребковый слой и продолжает взаимодействовать с поступающей DT-плазмой 6 . Предположение, что повреждение от переходных процессов затрагивает только пластину дивертора, которая, как утверждается, легко ремонтируется или заменяется, больше не соответствует действительности из-за участия вторичной плазмы, образованной из испаряющихся материалов дивертора 13 . Генерация вторичной диверторной плазмы, эволюция и ее динамическое взаимодействие с разрушающей DT-плазмой будут определять общее повреждение всех внутренних компонентов во время таких событий. Таким образом, более раннее обсуждение и оценка различных потенциальных материалов дивертора, т. е. углерода, вольфрама и жидких металлов, не принимали во внимание последствия их реакции на переходные процессы и возникающую в результате их плазменную эволюцию на общий ущерб и срок службы.

Хотя вольфрам очень устойчив к эрозии в качестве материала, обращенного к плазме, однако, будучи материалом с высоким Z, он является сильным излучающим материалом в качестве вторично генерируемой плазмы или при попадании в плазму активной зоны. Углеродный материал с низким Z является слабым радиатором, но имеет более низкую устойчивость к нейтронному повреждению и потенциально высокий запас трития. Жидкие металлы, хотя и могут решить некоторые из этих проблем, могут быть сложнее реализовать в реакторах, особенно в нынешнем устройстве ИТЭР, а также могут нанести больший ущерб в других местах, если учитывать их интегрированную реакцию на переходные процессы. Предварительные оценки (как теоретические, так и экспериментальные) позволяют точно оценить мощность ИТЭР и потоки частиц на поверхности диверторной пластины во время переходных процессов и разгерметизации 14 , 15 . Падающая мощность/нагрузки частицами определяют реакцию материалов дивертора, его эволюцию, испарение, а также образование и распространение плазмы в пространство дивертора и SOL. Интенсивность диверторного испарения и генерации вторичной плазмы, а также ее характеристики зависят от величины потока мощности на СЧ. Расчетные значения потока мощности определяются различными методами из процессов реакции ядерного синтеза. В литературе имеется хорошее согласие значений полной энергии термического гашения пробоя, т. е. 120–175 МДж, и около 10 % этой величины оценивается для ЭЛМ, т.е. до 17,5 МДж 15 , 16 .

Надежное компьютерное моделирование и модели необходимы для точного прогнозирования текущих и будущих термоядерных устройств. Моделирование таких событий требует интеграции различных процессов взаимодействия, включая выделение энергии частицами и фотонами, тепловую эволюцию материалов, фазовые превращения, плавление, испарение, модели атомной физики, ионизацию, образование плазмы, МГД-эволюцию, непрозрачность плазмы и перенос фотонов в сильных магнитных и электрических полях. полевых условий и в полном трехмерном реальном дизайне реактора. Недавно мы значительно расширили наш комплексный пакет моделирования HEIGHTS, чтобы эффективно интегрировать различные модели различных процессов взаимодействия, реализованные для точного текущего проекта ИТЭР 6 . На рисунке показана область моделирования внутренних компонентов ИТЭР, обращенных к плазме, с использованием адаптивного измельчения сетки (AMR) для отображения деталей конструкции в масштабе от субмикронного до десятков метров. В нашем моделировании мы объединили два подхода: кинетический подход Монте-Карло для описания горячей разреженной водородной плазмы и МГД-подход для эволюции вторичной диверторной плазмы. Плотная генерируемая диверторная плазма рассматривается как жидкость, а обмен энергией между плазмой ядра и вторичной плазмой реализуется в виде столкновений между отдельными частицами. При этом решение уравнений МГД определяет изменение структуры магнитных полей и динамику распространения вторичной плазмы. Изменения конфигурации магнитных полей контролируют движение и траектории частиц МО.

Открыть в отдельном окне

Трехмерная схематическая иллюстрация компонентов и системы координат ИТЭР ( a ), а также поверхностей дивертора и близлежащих компонентов ( b ), реализованная в пакете HEIGHTS. Изображения были подготовлены с использованием CorelDRAW Graphics Suite 11.

Детальное моделирование движения частиц ядра в солнечном свете (рис. а) используется в нашей комплексной модели в качестве источника входной мощности для активации магнитогидродинамических моделей в пакете HEIGHTS 9.3799 6 . Моделирование каждого временного шага требует не менее  ~ 10 3 частиц для достижения разумного компромисса между точностью расчета и временем моделирования. Шаг по времени MHD составляет 50 пс при продолжительности ELM 1 мс. В результате 2 × 10 7 временных шагов MHD используются в течение продолжительности ELM 1 мс. Модуль MC ELM вызывается через каждые 100 MHD. Следовательно, общее количество используемых частиц составляет 2 × 10 5  × 1000 = 2 × 10 8 частиц для полного моделирования события ELM. Мы пересчитываем свойства плазмы на каждом гидродинамическом временном шаге в каждой ячейке, а также перенос фотонного излучения (RT) в динамически распространяющейся вторичной плазме и генерируем обновленные данные о непрозрачности процессов поглощения и излучения 17 . Зависящие от времени детали поглощенных фотонов на различных поверхностях, обращенных к плазме, и близлежащих компонентах предсказывают зависящее от времени выделение энергии на всех внутренних компонентах токамака во время ELM и сбоев. Перенос фотонного излучения в эволюционирующей плазме дивертора имеет решающее значение при оценке различных повреждений внутренних компонентов. Фотоны не подвержены влиянию магнитного поля и могут свободно перемещаться и отдавать свою энергию любому компоненту, находящемуся на прямой видимости. Точные расчеты переноса радиации важны для оценки повреждения этих компонентов. Эти расчеты требуют очень много времени и требуют инновационных методов решения и кластеров суперкомпьютеров для моделирования реальной геометрии машины ИТЭР в разумные сроки с хорошей точностью. Мы разработали как обширные модели Монте-Карло, так и модели трассировки лучей 6 , где мы включили подробный трехмерный перенос фотонов во вторичной плазме вольфрамового материала, выбранного для диверторных пластин ИТЭР. Мы пронумеровали поверхности диверторных кассет, как показано на рис. б. Наш новый оптимизированный метод Монте-Карло значительно сократил время решения более чем на два порядка по сравнению с методами трассировки лучей при той же необходимой точности 18 . Расчеты переноса излучения методом Монте-Карло проводились для полного спектра фотонов (от 0,05 до 10 5 эВ) в каждой гидродинамической ячейке с выделением  ~ 2 × 10 4 оптических групп для вольфрамовой плазмы. При каждом расчете переноса излучения с шагом по времени использовалось до 10 4 квазифотонов на гидродинамическую ячейку в зависимости от весовых коэффициентов ячейки 8 . Дальнейшее увеличение количества ячеек гидродинамического домена, количества частиц и фотонов в каждой ячейке, деталей спектров фотонов и количества групп оптической непрозрачности еще больше повысит точность такого моделирования. Выбранные здесь значения были оптимизированы и тщательно проверены для данного исследования и достаточны для точных оценок за разумное время моделирования.

Динамическое моделирование Монте-Карло падающих частиц DT-плазмы интегрировано с различными взаимодействиями частиц и плазменными столкновительными процессами этой эволюционирующей вторичной плазмы; начиная от границ ядра и заканчивая стенками ПФК. Реализация деталей процессов столкновения/рассеяния и соответствующих сечений взаимодействия обеспечивает необходимые детали выделения энергии в плазму SOL, а также осаждения и проникновения ливней рассеянных частиц в различные обращенные к плазме и окружающие внутренние компоненты. Первоначально SOL находится вблизи вакуума/низкой плотности газа. Поэтому вероятности столкновения/рассеяния D, T и e в SOL малы. Частицы разрушающейся/вылетевшей плазмы ядра начинают случайным образом располагаться вдоль всей последней замкнутой поверхности потока (LCFS). Исходное направление частиц было выбрано как трехмерное равновероятное, так что электроны и ионы могут либо вернуться в плазму ядра, либо двигаться по «пройденной» или «захваченной» траектории 8 . Тогда решение уравнения теплопроводности в результате осаждения фотонов и частиц в каждом внутреннем компоненте определяет тепловую реакцию, глубину плавления и эрозию испарения во всех обращенных к плазме и близлежащих поверхностных компонентах.

Испарение материала вольфрамового дивертора либо в типичном ожидаемом случае разрушения в течение 1,0 мс (полная потеря удержания), либо в случае ELM (при нормальной работе) достаточно велико, и в результате пространство дивертора будет быстро занято парами вольфрама/ плазма с плотностью на несколько порядков выше, чем исходная падающая плазма DT-топлива. Затем диверторная пластина будет полностью защищена от прямого взаимодействия с поступающей DT-плазмой на раннем этапе во время ELM и сбоев. Входящие частицы плазмы ядра затем передают свою энергию в облако пара вольфрама и могут быть рассеяны в различных местах от передней части эволюционирующего плотного облака пара дивертора. Вылетевшие частицы определяют начальный источник энергии и граничные условия, необходимые для МГД-эволюции диверторно-генерируемой плазмы 6 . Энергия, вложенная в выделяющийся пар, приведет к дальнейшему нагреву и генерации вольфрамовой вторичной плазмы. Эволюция и распространение вторичной плазмы, генерируемой дивертором, снова является основным определяющим фактором в результате повреждения всех обращенных к плазме и скрытых компонентов, что не учитывалось во всех прошлых исследованиях, включая группу ИТЭР. На рисунке показаны интегрированные физические процессы, реализованные в HEIGHTS для точного моделирования реакции различных компонентов на переходные процессы.

Открыть в отдельном окне

Интегрированные физические процессы, реализованные в HEIGHTS. Изображения были подготовлены с использованием CorelDRAW Graphics Suite 11.

В то время как общая энергия, выделяемая в ELM при нормальной работе, составляет лишь около 10% от общей энергии, хранящейся в плазме активной зоны, а для ИТЭР она составляет около 12,6 МДж, развивающаяся плотная вторичная плазма сильно сопротивляется движению набегающего потока DT-плазмы из-за большой разницы в плотности плазмы. Наше моделирование показало плотность вольфрамовой плазмы около  ~ 10 17 см −3 развивается вблизи исходной поверхности дивертора простирания, что значительно превышает значение плазмы ядра DT ~ 10 13 –10 14 см −3 . Массоперенос плазмы ядра ДТ и проникновение во вторичную диверторную плазму пренебрежимо малы. Рассеянные частицы плазмы ядра передают часть своей кинетической энергии в эволюционирующую вторичную плазму, тем самым влияя на динамическое развитие этой вторичной плазмы дивертора, а также отдают свою оставшуюся энергию в виде потока частиц в различные близлежащие компоненты, вызывая дальнейшее потенциальное повреждение. Следовательно, плотная динамическая вторичная плазма сметает и перемещает замороженные силовые линии магнитного поля и, следовательно, дополнительно изменяет поток частиц разрушающей DT-ядра плазмы и дополнительно перенаправляет ливни рассеянного потока на другие компоненты.

В отличие от высокотемпературной плазмы на чистом изотопе водорода (топливной плазмы), низкотемпературная плотная вторичная плазма с высоким Z имеет гораздо более высокую мощность излучения. В дополнение к комплексной МГД вторичной плазмы, в полную трехмерную точную конструкцию реактора должны быть включены и реализованы мелкие детали процессов непрозрачности плазмы и переноса фотонного излучения. Во время переходных процессов частицы водородной плазмы передают свою энергию развитой вторичной плазме посредством различных столкновительных процессов. Затем вторичная плазма нагревается, ионизируется, возбуждается и в результате интенсивно переизлучает фотоны. Обычно перенос фотонного излучения вторичной плазмы не учитывается в большинстве кодов моделирования токамаков 19 , 20 . Выделенная вольфрамовая вторичная плазма как внутренней, так и внешней диверторных пластин поглощает большую часть энергии падающих частиц ядра в обоих случаях ELM или событий разрушения, несмотря на большую разницу в начальном выделении энергии. Быстро развивающаяся вторичная диверторная плазма эффективно защищает пластину дивертора от прямого воздействия водородной плазмы на ранних стадиях разрушения. ELM является регулярным событием (~ 1 Гц) 16 во время нормальной работы ИТЭР и когда большая часть общей энергии ELM содержится в высокоизлучающей эволюционирующей более плотной вольфрамовой плазме, может произойти серьезное повреждение других близлежащих и скрытых компонентов, а также неблагоприятные последствия из-за потенциального загрязнения активной зоны плазмой. это может привести к сбою каждого ELM.

Подробные расчеты переноса фотонного излучения, которые занимают большую часть времени моделирования, предсказали очень эффективное преобразование кинетической энергии частиц, вылетевших из ядра, в фотонное излучение из плазмы, генерируемой вольфрамом. Более половины всей падающей энергии будет преобразовано в фотоны во время ELM и примерно столько же во время разрушения. Это означает, что классические уравнения МГД, используемые без вторичного плазменного переноса фотонов, используемые в большинстве моделей токамаков, игнорируют оптические свойства и передачу энергии половины начальной энергии нестационарных событий. Следует также еще раз отметить, что перенос фотонов не зависит от сложной структуры магнитного поля токамака, и фотоны могут свободно перемещаться внутри камеры в пределах прямой видимости.

В то время как на перенос фотонов не влияет магнитное поле, вторичная вольфрамовая плазма изменяет/подметает исходную конфигурацию магнитного поля и, следовательно, изменяет характеристики переноса фотонов. В результате первоначальная энергия удара может быть перераспределена на непредвиденных и скрытых внутренних поверхностях токамака в зависимости от гидродинамической эволюции генерируемой вторичной плазмы и переноса ее фотонов. Полное трехмерное моделирование HEIGHTS точной конструкции внутренних компонентов ИТЭР определяет, где такая энергия излучения фотонов отдает свою энергию и какое повреждение, например, плавление и испарение, происходит, когда и где различные внутренние компоненты во время переходных процессов.

Интеграция всех физических процессов, включая детализированный перенос фотонного излучения, позволяет обеспечить самосогласованный и точный баланс передачи энергии на различные поверхности токамака, следовательно, точную оценку нанесенного ущерба 6 . Результаты комплексного фотонного переноса и столкновительных процессов в полной трехмерной реальной геометрии ИТЭР со всеми деталями магнитных и электрических полей показывают неожиданные и значительные тепловые нагрузки и повреждения чувствительных компонентов, отличные от ожидаемых повреждений исходной диверторной пластины и даже включая первую стены. Кроме того, расширение вольфрамовой плазмы с большим Z по направлению к плазме активной зоны во время ELM, которое происходит при нормальной работе, может прекратить разряд из-за разрыва; серьезное беспокойство. Интегрированное моделирование HEIGHTS может предсказать в любой точке внутри всей трехмерной геометрии ИТЭР все падающие частицы (заряженные частицы и фотоны), а затем рассчитать потоки энергии (осаждение частиц и излучение фотонов) как из вылетевшей плазмы активной зоны, так и из испущенных переизлученных фотонов. из вторичной плазмы. На рисунке показан снимок эволюции вторичной плазмы W (при t = 0,65 мс) в течение 1,0 мс ELM в установке ИТЭР. Вольфрамовая плазма (инициированная на пластинах дивертора) расширяется в SOL и проникает в плазму активной зоны. ЭЛМ еще не прекращен, и вытекшая топливная плазма активной зоны все еще взаимодействует с этой развивающейся вольфрамовой плазмой и не может быть остановлена ​​плазмой активной зоны низкой плотности. Частицы топливной плазмы будут сталкиваться и рассеиваться тяжелыми частицами вольфрама и пересекать линию магнитного поля, как показано на рис.

Открыть в отдельном окне

Эволюция плотности и скорости вторичной плазмы при t = 0,65 мс в течение 1,0 мс ELM. Изображения были подготовлены с использованием OriginPro V2020.

Примером последствий вторичной генерации плазмы, эволюции и перераспределения энергии нестационарного события является повреждение поверхности Купола, показанное на рис. . Первоначально не ожидается, что поверхность Купола будет иметь какое-либо значительное выделение энергии во время переходных процессов из-за магнитной конфигурации. Энергия переизлучения вольфрамовой плазмы и выделение энергии частицами рассеянной топливной плазмы могут привести к возникновению серьезных горячих точек на поверхности Купола, что приведет к значительному плавлению и испарению (рис. ), что не предсказывалось или ожидалось командой ИТЭР без такого подробного моделирования и симуляции.

Открыть в отдельном окне

Горячие точки на поверхности Купола во время разрушения ( a ) и во время ELM ( b ). Изображения были подготовлены с использованием OriginPro V2020.

Горячие точки или зоны перегрева появляются в тот момент, когда рассеянные частицы топливной плазмы в сочетании с потоком фотонного излучения превышают предел термического повреждения материала. В случае пробоя горячая точка локализуется на расстоянии 13 см от поверхности и времени t = 0,2 мс (рис. а), а в случае ЭЛМ перегрев происходит позже при t = 0,8 мс на расстоянии 23,5 см от поверхности (рис. . б). Энергия разрушения примерно в десять раз больше, чем у ELM, и поверхность Купола даже испаряется в этом месте. На рисунке  показана температура всей поверхности купола после события ELM продолжительностью 1,0 мс и полученные области расплавления.

Открыть в отдельном окне

Тепловой отклик поверхности купола ИТЭР после ELM длительностью 1,0 мс. Изображения были подготовлены с использованием OriginPro V2020 и CorelDRAW Graphics Suite 11.

Несмотря на то, что энергия ЭЛМ при нормальной работе намного ниже, чем при редких, но серьезных нарушениях, испарение диверторной пластины и последующее образование вторичной вольфрамовой плазмы вскоре после начала события ELM будут иметь такие же последствия, как и события сбоя в повреждении чувствительных близлежащих компонентов. Образовавшаяся вторичная диверторная плазма во время ЭЛМ все еще достаточно плотная и горячая, чтобы генерировать значительные потоки фотонного излучения. Несмотря на то, что потоки излучения и плотность плазмы W во время события ELM намного меньше по сравнению с разрушением, моделирование показало пятна плавления на поверхности Купола глубиной до   ~   15,0 мкм (A.H. & V.S. 9).4041 Нукл. Fusion, представлено рукописи). Более серьезной проблемой в случае ELM является проникновение вторичной плазмы в плазму ядра (рис. ), что может привести к нарушению во время каждого события ELM.

Резкий нагрев поверхности Купола произошел в результате ливней рассеянных частиц падающей плазмы ядра от фронта динамически эволюционирующей плотной вторичной плазмы (см. рис. ). Результирующее повреждение также усиливается непрерывным фотонным излучением вторичной плазмы в этих местах. Комбинация потоков частиц и фотонного излучения показана на рис.

Открыть в отдельном окне

HEIGHTS моделирование потоков частиц (цветовое поле) и вторичного фотонного излучения (векторов) в диверторном пространстве ИТЭР при t = 0,65 мс 1,0 мс ЭЛМ. Изображения были подготовлены с использованием OriginPro V2020.

Предполагается, что поверхности пластин дивертора и отражателя будут иметь поверхностные повреждения из-за плавления и испарения из-за высоких тепловых нагрузок во время переходных процессов. Считается, что для такой конструкции токамака, а также для нынешнего ИТЭР, простая замена этих пластин время от времени будет поддерживать реактор в хорошем рабочем состоянии. Однако ожидаемое образование плотной диверторной плазмы даже во время ELM и ее потенциальное проникновение и взаимодействие с плазмой активной зоны могут иметь серьезные последствия повреждения и больше событий разрушения.

Комплексное моделирование реальной конструкции реактора ИТЭР наряду с реализацией правильной физики показывает, что при увеличении мощности по сравнению с текущими малыми маломощными токамаками и во время переходных процессов из диверторной пластины генерируется плотная вторичная плазма, которая будет определять судьбу и срок службы всех компонентов интерьера. Даже при нормальной работе в будущих устройствах, подобных ИТЭР, будут воздействовать потоки плазмы ELM, достаточно высокие, чтобы вызвать интенсивное испарение в точках удара. Эта вторично генерируемая плазма с большим Z потребует всестороннего и сложного моделирования, и текущие оценки масштабирования, разработанные для небольших токамаков, не будут действительными. Магнитогидродинамика, оптические свойства плазмы и перенос фотонов в такой плотной плазме — очень сложные процессы, требующие тщательного моделирования и правильной физики. Пакет HEIGHTS хорошо зарекомендовал себя за последние десятилетия в этих областях для лазерных и разрядных плазменных применений 11 , 21 .

Существует несколько проблем с текущими конструкциями диверторов токамака. Во-первых, первоначальный падающий поток во время переходных процессов концентрируется в очень узкой области на пластине дивертора (вокруг точки удара). Во-вторых, пластины дивертора с высоким Z расположены недалеко от ядра плазмы D/T. В-третьих, конструкция дивертора/геометрия не оптимизирована для генерации и развития вторичной плазмы с высоким уровнем излучения после переходных процессов.

Сфокусированные ELM и потоки разрушения на очень узкой площади вольфрамовой поверхности будут генерировать сильно излучающую вторичную плазму, которая перенесет ожидаемые переходные тепловые нагрузки, первоначально воздействующие на диверторную пластину, на другие близлежащие и скрытые компоненты. Вера в простой ремонт или замену пластины дивертора, когда произошло достаточное повреждение, не является достаточным решением. Направление большого количества энергии в небольшой закрытой области может защитить оригинальную диверторную пластину из-за экранирующих эффектов пара/плазмы, но генерируемое интенсивное излучение и рассеянные потоки частиц плазмы из такого плотного облака плазмы вызовут повреждение других внутренних и скрытых компонентов в это замкнутое пространство. На самом деле, во время переходных процессов в текущей конструкции ИТЭР можно предсказать, что диверторная пластина с малым Z может защитить чувствительные близлежащие компоненты лучше, чем вольфрамовая диверторная пластина с большим Z, несмотря на то, что для диверторной пластины с малым Z требуется больший потенциал ремонта из-за низкая мощность излучения материалов с низким Z, например, углерод 22 . Это может быть потенциальным временным решением для текущей конструкции ИТЭР, однако для того, чтобы сделать такой вывод, необходимы дальнейшие симуляции.

Другие конструкции токамаков могут предложить лучшее решение или лучшие методы защиты этой проблемы, такие как магнитные конфигурации Snow-Flake и Super-X 23 , 24 . Такие магнитные конфигурации и конструкции позволяют распределять падающие частицы плазмы ядра по большей площади поверхности дивертора и, следовательно, снижать тепловые нагрузки на пластину дивертора. Другим возможным решением конструкции дивертора является перемещение пластин дивертора и точек удара дальше от плазмы активной зоны 9.3799 4 , 25 . Разработка специальной диверторной камеры, как описано в [1]. 26 может значительно улучшить эту ситуацию и может ограничить потенциальный дрейф и проникновение в рабочую камеру с большим Z и предотвратить загрязнение активной зоны плазмой.

Затравка примесей с малым Z и отделение плазмы дивертора рассматриваются как надежное решение проблемы эрозии дивертора, особенно в устройствах, подобных ИТЭР, по сравнению с современными токамаками. Кроме того, плотное заполнение может вызвать загрязнение плазмы ядра, а заполнение с низкой плотностью может быть неэффективным из-за большого потока частиц плазмы ядра. Мы также планируем наше следующее комплексное моделирование, предполагая наличие затравки дивертора низкой плотности. Методы смягчения имеют свои неопределенности и не всегда будут работать должным образом. Поэтому в этой статье мы изучили эффекты очень небольшого количества (даже одного) неустранимых сбоев и гигантских ELM. Любой заслуживающий доверия проект должен допускать несколько неустранимых переходных процессов. В нашем моделировании мы исходили из стандартного предсказания частоты ЭЛМ при нормальной работе текущей конструкции ИТЭР 9.3799 14 . Существует высокий риск разрушения плазмы каждый раз, когда происходит ELM из-за загрязнения активной зоны эродированными материалами.

Серьезной проблемой для любой успешной концепции производства энергии в магнитных термоядерных реакторах является их работа во время аномальных событий, включая сбои плазмы из-за потери удержания плазмы и локализованных по краям мод (ELM) во время нормальной работы. Надежная и удачная конструкция реактора должна выдерживать несколько таких переходных процессов без каких-либо серьезных последствий. Наш комплексный пакет моделирования HEIGHTS обладает уникальными возможностями, включая всю необходимую физику для моделирования в полном трехмерном пространстве любой точной геометрии токамака и тщательной оценки реакции компонентов во время переходных процессов и прогнозирования механизмов потенциального повреждения каждого внутреннего и скрытого компонента всех структур диверторных кассет и первых стенок. также. Ожидаемое увеличение мощности токамака в будущем по сравнению с существующими машинами, например, ИТЭР и более поздними, приведет к увеличению потока мощности на пластинах дивертора во время переходных процессов, что вызовет плавление поверхности, испарение и образование вторичной плазмы из исходных материалов дивертора. Вторичная плазма будет развиваться над поверхностью дивертора, расширяясь вдоль силовых линий магнитного поля в скребковый слой (SOL) и перехватывая оставшиеся поступающие частицы переходного разрушения или ELM, а в случае ELM потенциально может проникать в плазму активной зоны и, возможно, прекращение разряда в полный разрыв после каждого ELM. Энергия частиц плазмы переходных процессов в основном преобразуется в два значительных вторичных источника тепла, т. е. излучение фотонов и потоки рассеянных частиц, которые могут вызвать серьезную эрозию и повреждение многих внутренних и скрытых компонентов, которые не подвергались непосредственному воздействию сбоев и ЭЛМ. Для смягчения воздействия высокоизлучающей вторичной плазмы необходимо увеличить площадь воздействия начальной плазмы активной зоны вдоль диверторной пластины, разместить диверторные пластины подальше от активной зоны токамака или отвести разрушающую и ЭЛМ плазму в отдельный более крупный отсек. Эти варианты потребуют значительных конструктивных изменений. Производительность и оптимизация будущих конструкций дивертора должны учитывать эволюцию плазмы вторичного дивертора, магнитогидродинамику, расширение и диффузию структуры магнитного поля, детальную непрозрачность плазмы, а также точную генерацию фотонов и перенос их излучения. Текущая конструкция дивертора ИТЭР не будет работать должным образом во время переходных процессов в плазме, и ее необходимо изменить или разработать новую конструкцию, чтобы обеспечить успешную работу и сохранить доверие к концепции токамака как жизнеспособной системе производства энергии магнитного синтеза.

Настройка моделирования

Пакет моделирования HEIGHTS разрабатывался в течение последних трех десятилетий для изучения воздействия любой формы интенсивной энергии или энерговыделения на целевые материалы и компоненты для различных энергетических, промышленных и оборонных приложений. Мы значительно модернизировали HEIGHTS для изучения и моделирования эффектов нестационарных явлений в плазме в устройствах магнитного синтеза, таких как ИТЭР и будущих демонстрационных установках. Начальные условия моделирования для устройства ИТЭР включали три основных параметра: (1) пьедесталная энергия W PED = 126 MJ, (2) Температура пьедестала T PED = 3,5 кэВ и (3) Пропускное событие. диапазон длительности. Мы использовали в общей сложности 126 МДж для разрушения и 12,6 МДж для гигантского ELM. Мы варьировали продолжительность события в ожидаемом диапазоне 0,1–3,0 мс, но в этом исследовании мы сосредоточились только на наиболее ожидаемой продолжительности 1,0 мс. Начальные условия равновесной конфигурации магнитной плазмы, используемые в нашем исследовании, были получены из файлов базы данных EQDSK 10 . Мы смоделировали эволюцию инициированной диверторной плазмы и ее атомно-физические, непрозрачные и радиационные характеристики во время и после ЭЛМ или нарушения текущего точного трехмерного дизайна ИТЭР 27 . Детали реализации проекта ИТЭР на адаптивной сетке описаны в Ref. 6 .

Кластер Bebop в Аргоннской национальной лаборатории 28 использовался для моделирования. 9. Система уравнений описывает конвективное движение вторичной плазмы и должна быть связана с диссипативными физическими процессами, такими как теплопроводность, перенос излучения, магнитная диффузия и выделение энергии центральной плазмы во время переходных процессов. Поскольку общие уравнения объединяют все физические процессы, как конвективные (гидродинамический поток), так и диссипативные (теплопроводность, перенос излучения, разрушающее плазменное воздействие), в нашем численном алгоритме мы использовали расщепление физических процессов для разделения гиперболической и параболической частей 29 , 30 . Конвективная часть была приведена к матричной форме и решена по схеме уменьшения полной вариации в формулировке Лакса-Фридриха (TVD-LF) 31 .

Магнитная диффузия и теплопроводность плазмы

Уравнения магнитной диффузии имеют параболический тип и для их решения использовался неявный метод, основанный на решении разреженных матриц. Решение определяет диссипативные изменения магнитного поля, которые следует использовать для коррекции МГД. Детали магнитной диффузии и теплопроводности плазмы в эволюционирующей вторичной плазме были подробно разработаны в [11]. 30 . Здесь мы рассматриваем плотную вторичную плазму, полагая, что коэффициенты переноса, изученные в работах 32 35 .

Кинетическое моделирование методом Монте-Карло улетающих частиц плазмы ядра

Модель эволюции частиц плазмы ядра включает восемь основных процессов рассеяния: ион-ядерные взаимодействия, ион-электронное взаимодействие, электрон-ядерное взаимодействие, электрон-электронное взаимодействие, тормозное излучение, процесс Комптона. процессов, фотопоглощения и оже-рекомбинации. Аппроксимация бинарных или парных столкновений 36 используется для моделирования. Подробное описание моделей выхода из активной зоны и плазмы и их численная реализация с начальными и граничными условиями представлены в работах [3]. 6 , 8 .

Перенос излучения и непрозрачность вторичной плазмы

Наша недавняя интегрированная модель 6 была усовершенствована, чтобы позволить вылетевшим ядрам частиц передать часть своей энергии в выделяющийся пар, а затем во вторичную плазму во время столкновений. Для детального расчета вторичного излучения мы разработали комплексную модель переноса излучения (RT) Монте-Карло, основанную на нескольких взвешенных факторах, чтобы значительно сократить время вычислений 17 , 37 . Реализованные весовые коэффициенты в нашей модели MC значительно сократили расчеты RT по сравнению как с моделями MC без весовых коэффициентов, так и с прямыми методами решения RT 18 . Детали методов MC RT, выполненных для сетки quadtree, были опубликованы в других источниках 6 , 8 .

При расчете переноса излучения в плазме интегральные потоки излучения в значительной степени зависят от уровня детализации и точности оптических коэффициентов 38 . Атомные характеристики рассчитаны с использованием самосогласованного метода Хартри–Фока–Слейтера 39 . Модель столкновительного радиационного равновесия (CRE) использовалась для расчета населенностей атомных уровней и концентраций ионов и электронов в плазме 40 . Приближение вероятности выхода для линейчатых переходов и прямой фотоионизации для непрерывного спектра было реализовано для уменьшения нелокальных эффектов излучения 41 . Поскольку детали расчета непрозрачности и атомарных данных очень обширны, мы ссылаемся на наши предыдущие публикации 38 , 42 .

Эта работа была частично поддержана Министерством энергетики, Управлением Fusion Energy Sciences и предыдущей поддержкой Intel Corp в разработке частей пакета HEIGHTS. Мы с благодарностью признательны за вычислительные ресурсы, предоставленные Аргоннской национальной лабораторией.

Оба автора внесли свой вклад в концепцию физических и математических моделей, в анализ численных результатов и в написание статьи. А.Х. выдвинул идею косвенного повреждения различных облицовочных и скрытых компонентов плазмы токамака, предложил определенные алгоритмы моделирования и возможные идеи решения. ПРОТИВ. интегрировали модели, обновили HEIGHTS и выполнили численное моделирование.

Данные, подтверждающие результаты этого исследования, хранятся на серверах Purdue и в кластере Bebop Аргоннской национальной лаборатории и доступны у соответствующих авторов по обоснованному запросу.

Авторы заявляют об отсутствии конкурирующих интересов.

Примечание издателя

Springer Nature остается нейтральной в отношении юрисдикционных претензий в опубликованных картах и ​​институциональной принадлежности.

1. Кейтс-Харбек Дж., Святковский А., Танг В. Прогнозирование разрушительных нестабильностей в управляемой термоядерной плазме с помощью глубокого обучения. Природа. 2019;568:526–531. doi: 10.1038/s41586-019-1116-4. [PubMed] [CrossRef] [Google Scholar]

2. Бакстон П. Ф., Коннор Дж.В., Костли А.Е., Грязневич М.П., ​​Макнамара С. О времени удержания энергии в сферических токамаках: последствия для проектирования пилотных установок и термоядерных реакторов. Плазменная физ. Контроль. Слияние. 2019;61:035006. doi: 10.1088/1361-6587/aaf7e5. [CrossRef] [Google Scholar]

3. Поли FM. Интегрированное моделирование токамаков: когда физика влияет на проектирование и планирование исследований. физ. Плазма. 2018;25:055602. дои: 10.1063/1.5021489. [CrossRef] [Google Scholar]

4. Крашенинников С.И., Кукушкин А.С. Физика предельного отрыва диверторной плазмы токамака. J. Плазменная физика. 2017;83:155830501. doi: 10.1017/S0022377817000654. [CrossRef] [Google Scholar]

5. Комм М., Ходунов И., Кавальер Дж., Вондрачек П., Хендерсон С., Зайдл Дж., Горачек Дж., Найденкова Д., Адамек Дж., Белкова П. и др. Эксперименты по затравке дивертора на токамаке КОМПАС. Нукл. Слияние. 2019;59:106035. doi: 10.1088/1741-4326/ab34d2. [Перекрестная ссылка] [Академия Google]

6. Сизюк В., Хассанейн А. Всестороннее трехмерное моделирование и характеристики плазмы, обращенной к ИТЭР, и близлежащих компонентов во время переходных процессов — серьезные проблемы проектирования. физ. Плазма. 2018;25:062508. дои: 10.1063/1.5026597. [CrossRef] [Google Scholar]. Шмитц О., Стангеби П.С., Де Теммерман Г., Веселова И., Визен С. Физические основы первого вольфрамового дивертора ИТЭР. Нукл. Матер. Энергия. 2019;20:100696. doi: 10.1016/j.nme.2019.100696. [CrossRef] [Google Scholar]

8. Сизюк В., Хассанейн А. Кинетическое моделирование по методу Монте-Карло улетающих частиц плазмы ядра в скребковый слой для точного отклика компонентов, обращенных к плазме. Нукл. Слияние. 2013;53:073023. doi: 10.1088/0029-5515/53/7/073023. [CrossRef] [Google Scholar]

9. Стотлер Д.П., Майнги Р., Захаров Л.Е., Кугель Х.В., Пигаров А.Ю., Рогнлиен Т.Д., Сухановский В.А. Моделирование NSTX с диверторным модулем из жидкого лития. вклад Плазменная физ. 2010;50:368. doi: 10.1002/ctpp. 201010060. [Перекрестная ссылка] [Академия Google]

10. Rognlien TD, Bulmer RH, Rensink ME, Brooks JN. Плазма соскребающего слоя для ИТЭР со 2-й точкой X и эффектами конвективного переноса. Дж. Нукл. Матер. 2007; 363–365: 658. doi: 10.1016/j.jnucmat.2007.01.128. [CrossRef] [Google Scholar]

11. Хассанейн А., Морозов В., Сизюк В., Толкач В., Райс Б.Дж. Пакет HEIGHTS-EUV для моделирования источника DPP, в источниках EUV для литографии. В: Бакши В, редактор. Источники EUV для литографии. Вашингтон: SPIE; 2006. [Google Scholar]

12. Сизюк В., Хассанейн А. Повреждение близлежащих диверторных компонентов ИТЭР-подобных устройств во время гигантских ЭЛМ и срывов. Нукл. Слияние. 2010;50:115004. дои: 10.1088/0029-5515/50/11/115004. [CrossRef] [Google Scholar]

13. Zweben SJ, Ellis RA, Titus P, Xing A, Zhang H. Быстро движущиеся диверторные пластины в токамаке. Фьюжн наук. Технол. 2011;60:197. doi: 10.13182/FST11-A12351. [CrossRef] [Google Scholar]

14. Blanchard J, Martin C, Liu W. Влияние ELMS и сбоев на компоненты FNSF, обращенные к плазме. Фьюжн инж. Дес. 2018;135:337. doi: 10.1016/j.fusengdes.2017.07.022. [CrossRef] [Google Scholar]

15. Шимада М., Питтс Р., Лоарте А., Полевой А., Муховатов В., Кукушкин А., Сугихара М., Кэмпбелл Д. и Чуянов В. Стратегия разработки материалов, контактирующих с плазмой, в ИТЭР. В 18-я Международная конференция Токи (9–12 декабря, Токи-ши, Япония, 2008 г.). http://www.nifs.ac.jp/itc/itc18/upload/presentation_upload/I-23_Shimada.pdf.

16. Federici G, Loarte A, Strohmayer G. Оценка эрозии диверторных мишеней ИТЭР во время ELM I типа. Плазменная физ. Контроль. Слияние. 2003;45:1523. doi: 10.1088/0741-3335/45/9/301. [CrossRef] [Google Scholar]

17. Сизюк В., Хассанейн А. Тепловые нагрузки для отвода близлежащих компонентов от вторичного излучения, возникающие при плазменных неустойчивостях. физ. Плазма. 2015;22:013301. дои: 10.1063/1.42. [CrossRef] [Google Scholar]

18. Хассанейн А., Сизюк В. , Толкач В., Морозов В., Сизюк Т., Райс Б.Дж., Бакши В. Моделирование и оптимизация гидродинамики ДПП и переноса излучения для устройств EUV-литографии. проц. ШПАЙ. 2004; 5374:413. дои: 10.1117/12.534269. [CrossRef] [Google Scholar]

19. Fasoli A, Brunner S, Cooper WA, Graves JP, Ricci P, Sauter O, Villard L. Вычислительные задачи в физике термоядерного синтеза с магнитным ограничением. Нац. физ. 2016;12:411. doi: 10.1038/nphys3744. [Перекрестная ссылка] [Академия Google]

20. Li Z-Y, Xu XQ, Li N-M, Chan VS, Wang XG. Прогноз ширины диверторного теплового потока для ИТЭР с использованием транспортного и турбулентного модуля BOUT++. Нукл. Слияние. 2019;59:046014. doi: 10.1088/1741-4326/ab0184. [CrossRef] [Google Scholar]

21. Сизюк В., Сизюк Т., Хассанейн А., Джонсон К.Дж. Рециркуляция энергии лазерного и плазменного излучения для усиления источников экстремального ультрафиолета для нанолитографии. заявл. физ. 2018;123:013302. doi: 10.1063/1.5004980. [CrossRef] [Академия Google]

22. Guterl J, Abrams T, Johnson CA, Jaervinen A, Wang HQ, McLean AG, Rudakov D, Wampler WR, Guo HY, Snyder P. Моделирование ERO и анализ эрозии и миграции вольфрама из тороидально-симметричного источника в DIII -Д дивертор. Нукл. Слияние. 2020;60:016018. doi: 10.1088/1741-4326/ab4c54. [CrossRef] [Google Scholar]

23. Крисанти Ф., Альбанезе Р., Грануччи Г., Мартоне Р., Сонато П. Предложение испытательного стенда диверторного токамака: физические требования и эталонный проект. Нукл. Матер. Энергия. 2017;12:1330. doi: 10.1016/j.nme.2017.05.008. [Перекрестная ссылка] [Академия Google]

24. Кемблтон Р., Федеричи Г., Амброзино Р., Мавилья Ф., Сиччинио М., Реймердес Х., Ха С., Мерриман С., Бахманн С., Суйко М. Риски проектирования и интеграции, связанные с усовершенствованными конфигурациями магнитного дивертора. Фьюжн инж. Дес. 2019;146:2281. doi: 10.1016/j.fusengdes.2019.03.172. [CrossRef] [Google Scholar]

25. Сухановский В.А. Обзор исследований радиационного отрыва токамаков с усовершенствованными конфигурациями магнитного дивертора. Плазменная физ. Контроль. Слияние. 2017;59:064005. doi: 10.1088/1361-6587/aa6959. [CrossRef] [Google Scholar]

26. LaBombard B, Marmar E, Irby J, Terry JL, Vieira R, Wallace G, Whyte DG, Wolfe S, Wukitch S, Baek S, et al. ADX: сильное поле, высокая плотность мощности, усовершенствованный дивертор и высокочастотный токамак. Нукл. Слияние. 2015;55:053020. doi: 10.1088/0029-5515/55/5/053020. [CrossRef] [Google Scholar]

27. Villari R, Barabash V, Escourbiac F, Ferrand L, Hirai T, Komarov V, Loughlin M, Merola M, Moro F, Petrizzi L, et al. Ядерный анализ полностью вольфрамового дивертора ИТЭР. Фьюжн инж. Дес. 2013;88:2006. doi: 10.1016/j.fusengdes.2013.02.156. [Перекрестная ссылка] [Академия Google]

28. Аргоннская национальная лаборатория, Центр лабораторных вычислительных ресурсов, кластер Bebop: http://www.lcrc.anl.gov/systems/resources/bebop/#facts.

29. Сизюк В., Хассанейн А., Морозов В., Толкач В., Сизюк Т., Райс Б. Численное моделирование лазерных плазменных устройств для ЭУФ-литографии с использованием интегрированной модели высот. Число. Теплопередача. Приложение 2006;49:215. doi: 10.1080/10407780500324996. [CrossRef] [Google Scholar]

30. Милошевский Г.В., Сизюк В.А., Партенский М.Б., Хассанейн А., Джордан П.С. Применение методов конечных разностей к мембранно-опосредованным взаимодействиям белков и к диффузии тепла и магнитного поля в плазме. Дж. Вычисл. физ. 2006; 212:25. doi: 10.1016/j.jcp.2005.06.013. [Перекрестная ссылка] [Академия Google]

31. Хаджиан С., Хинтермюллер М., Стефан Ульбрих С. ​​Схемы уменьшения полной вариации в оптимальном управлении скалярными законами сохранения. IMA J. Нумер. Анальный. 2019;39:105–140. doi: 10.1093/imanum/drx073. [CrossRef] [Google Scholar]

32. Каррерас Б.А. Прогресс в исследованиях аномального переноса в тороидальных магнитных удерживающих устройствах. IEEE транс. Плазменные науки. 1997; 25:1281. дои: 10.1109/27.650902. [CrossRef] [Google Scholar]

33. Connor JW, Wilson HR. Обзор теорий аномального переноса. Плазменная физ. Контроль. Слияние. 1994;36:719. doi: 10.1088/0741-3335/36/5/002. [CrossRef] [Google Scholar]

34. Düchs DF, Post DE, Ruthenford PH. Компьютерная модель радиального транспорта в токамаках. Нукл. Слияние. 1977; 17:565. doi: 10.1088/0029-5515/17/3/015. [CrossRef] [Google Scholar]

35. Düchs DF, Griem HR. Компьютерное исследование динамической фазы малого Θ-пинча. физ. Жидкости. 1966; 9:1099. дои: 10.1063/1.1761808. [CrossRef] [Google Scholar]

36. Robinson MT. Приближение бинарных столкновений: предыстория и введение. Радиат. Эфф. Дефекты твердых тел. 1994;130–131:3. doi: 10.1080/104201519767. [CrossRef] [Google Scholar]

37. Сизюк В., Хассанейн А., Сизюк Т. Полый лазер самоудерживающейся плазмы для литографии в экстремальном ультрафиолете и других приложений. Лазерная часть. Балки. 2007; 25:143. doi: 10.1017/S026303460707019X. [CrossRef] [Google Scholar]

38. Толкач В., Морозов В. и Хассанейн А. . Разработка комплексных моделей непрозрачности и переноса излучения для систем ИФЭ. Внутренний отчет ANL-ET/02-23 (Аргоннская национальная лаборатория, 2002 г.). http://www.ipd.anl.gov/anlpubs/2003/06/47055.pdf.

39. Герман Ф., Скиллман С. Расчеты атомной структуры. Энглвудские скалы: Прентис-холл; 1963. [Google Scholar]

40. Зальцманн Д. Атомная физика в горячей плазме. Нью-Йорк: Издательство Оксфордского университета; 1998. Гл. 4. [Google Scholar]

41. Апрузезе Дж. П., Дэвис Дж., Дастон Д., Уитни К.Г. Прямое решение уравнения переноса с использованием усредненных по частоте и углу вероятностей выхода фотонов с применением к многоступенчатой ​​многоуровневой алюминиевой плазме. Дж. Квант. Спектроск. Радиат. Трансф. 1980;23:479. doi: 10.1016/0022-4073(80)-3. [CrossRef] [Google Scholar]

42. Морозов В., Толкач В., Хассанейн А. Расчет атомных данных олова и свойств плазмы . Внутренний отчет ANL-ET-04/24 (Аргоннская национальная лаборатория, 2004 г.). https://publications.anl.gov/anlpubs/2005/08/54207.pdf.

Введение в специальный выпуск: Футуристические тенденции и появление технологий в биомедицине, нелинейной динамике и технике управления | Экстрика

Zhu Jia, и Ashutosh Sharma публикует статью, озаглавленную «. Исчерпывающее исследование анализа вибрационных неисправностей двигателя на основе интеллектуального анализа данных ». В данной статье авторы предложили метод обнаружения неисправностей вращающегося оборудования с использованием вибрационного анализа. Спектральный контент извлекается и передается в классификатор, такой как k-ближайшие соседи (KNN), нейронная сеть с обратным распространением BPNN, классификатор разреженных представлений (SRC), машина опорных векторов (SVM) и случайный лес (RF) для типа отказа. прогнозирование и анализ состояния дисбаланса (UNB), отказов подшипников (BDF) и отказов сломанных стержней ротора (BRB). Классификатор RF лучше по сравнению с другими классификаторами с точки зрения точности, прецизионности и отзыва значений примерно на 10,9.2 %, 11,03 % и 20,13 % соответственно.

Genling Huang, Lijuan Qiao, Shaweta Khanna, Pljonkin Anton Pavlovich, и Sandeep Tiwari публикует статью, озаглавленную « Исследование диагностики неисправностей вибрации вентилятора на основе распознавания изображений ». В этой статье предлагается новый метод распознавания изображений для диагностики неисправностей на основе вибрации с использованием спектральных изображений сигналов вибрации. Классификатор искусственной нейронной сети (ANN) обеспечивает лучшую производительность с точки зрения различных параметров производительности. Процентное улучшение точности для методов классификации ANN по сравнению с методом опорных векторов (SVM), методом k-ближайших соседей (kNN) и ансамблем случайных лесов (RFE) составляет 10,01 %, 4,51 % и 2,01 % соответственно. Сравнивается эффективность предлагаемой методики на основе распознавания изображений с современными методами.

Xiaohong Zhang, Min Lin and Shalini Sharma, Shaweta Khanna и Pljonkin Anton Pavlovich опубликовали статью под названием «Мониторинг деформации и вибрации оптического волокна при различных скоростях передачи данных с помощью различных фотодетекторов ». В этой статье были предложены две разные методики контроля деформации оптического волокна, помогающие контролировать вибрацию. Один использует pin-диод в качестве фотодетектора, а другой представляет собой лавинный фотодетектор. Установлено, что pin-диод и лавинный фотодиод имеют добротность 40,59.44 и 43.3523 на скорости 30 Гбит/с соответственно. Сделан вывод о целесообразности использования лавинного фотодиода при высоких скоростях передачи данных.

Yubin Liu, Weiying Ding, Yufen Feng, и Yuxiu Guo публикует статью, озаглавленную «Система распознавания механических неисправностей , основанная на алгоритме глубокого обучения ». В этой статье представлена ​​комбинация выбора функций с алгоритмом искусственного интеллекта (ИИ) для распознавания механических неисправностей для работы с интеллектуальными станками. Здесь авторы предлагают структуру распознавания и классификации неисправностей на основе сверточной нейронной сети (CNN), которая использует комбинацию извлечения признаков, декомпозиции вектора признаков с использованием декомпозиции эмпирического режима (EMD) и глубокой нейронной сети (DNN) для распознавания различных состояний неисправности. вращающиеся механизмы. Предложенный метод распознавания и классификации неисправностей работает лучше по всем параметрам, что дает 9 баллов.Точность 9,01 % с соответствующей кросс-энтропийной потерей 0,325 и временной сложностью 18 минут 31 секунда. Сравнение показывает, что максимальное улучшение 12,29 % достигается с точки зрения точности для предложенного метода распознавания неисправностей.

Wei Wang, и Yu Shao публикует статью под названием « Мониторинг вибрации зданий на основе цифровых оптических камер ». В данной статье представлен визуальный мониторинг с указанием источников ошибок. PSNR и структурное сходство анализируются для сравнения производительности. Значения MAPE и MAE, полученные по представленной методике, меньше для всех отсчетов сигнала. Предлагаемый способ превосходит существующий на 3,21 % — 44,02 % по МАФЭ. Предлагаемый метод хорошо себя показывает с процентным улучшением на 33,9.3 % и 42,43 % по МАЭ.

YiYuan Cheng, Mingyang Su, Ming Hui, Wei Liu, и Yangbing Zheng опубликовали статью под названием « Математическое моделирование адаптивного векторного метода конечных элементов для анализа отклика поля спектра электромагнитных колебаний ». В этой статье реализуется трехмерный адаптивный векторный алгоритм конечного метадействия поля спектра электромагнитных колебаний с управляемым источником (CSEM) для решения трехмерной сетки для моделирования колебаний рельефа и сложных электрических аномалий. В этой статье анализируются два подхода: одномерный положительный алгоритм CSEM и конечный метаметод. Справедливость предлагаемого алгоритма проверяется путем численного моделирования одномерной и трехмерной моделей. Экспериментальный анализ показывает возможность и эффективность алгоритма моделирования поля спектра электромагнитных колебаний сложной геоэлектрической структуры.

Вилор Л. Заковоротный и Валерий Э. Гвинджилия вносят статью под названием « Самоорганизация и эволюция в динамических системах трения ». В данной статье речь идет о математическом моделировании процессов самоорганизации в системе динамического трения в сочетании с анализом равновесия системы, ее устойчивости и многообразий, образующихся в окрестности равновесия. Показано, что предлагаемые математические модели представляют собой интегро-дифференциальные функционально связанные уравнения, описывающие самоорганизацию. Исследования и эксперименты показывают, что измерение параметров, доступных для оценки некоторых координат в динамической системе трения, позволяет решить задачу неразвязанного динамического контроля состояния узлов трения и открывает новые пути совершенствования узлов трения.

Анна Дилигенская, и Александр Самокиш опубликовал статью «Параметрическая идентификация технологических теплофизических процессов на основе нейросетевого подхода». В данной работе исследована обратная задача технологической теплофизики при воздействии возмущающих факторов. Предлагаемое решение сочетает в себе преимущества точного аналитического метода и методов искусственного интеллекта. Полученные результаты подтверждают возможность получения адекватных решений обратных задач теплопроводности при интенсивности шума измерений в диапазоне 0-15%. В исследуемом классе решений погрешность аппроксимации температурного состояния может составлять до 2-5 %, а погрешность восстановления неизвестной характеристики до 7-10 %.

Hongyan Gu, Huimin Liang, Guoyun Tong, Fang Liu, Yu Liu, Xing Liu, Zhen Jia, и John Paul публикует статью под названием « Исследование механизма вибрации и технологии управления строительной конструкцией при землетрясении» ». В этой статье автор разрабатывает новый динамически оптимизированный и децентрализованный механизм с использованием ПИД-регулятора для саморегулирования обычного метода на основе ПИД-регулятора. Предлагаемая имитационная модель обеспечивает 9Точность слежения за землетрясением 5,54% и может быть использована для разработки схем защиты от землетрясений для адекватной живучести высотных строительных конструкций, а также для защиты людей, находящихся в них.

Anh Son Tran, Anh Huy Vo, Diep Cong Thanh Tu, и Ha Quang Thinh Ngo опубликовали статью под названием « Dynamic Analysis and Validation of Motion Control by Filtering Performance for Aerial Robotic System in Monitoring Agriculture ». В этой статье представлена ​​тема исследования, связанная с моделью автономной воздушной системы (ААС) для указания эффектов фильтрации в сельскохозяйственном приложении для принятия альтернативного решения. Используя различные сенсорные устройства, такие как гироскоп, акселерометр и компас, в реальном оборудовании, экспериментальные результаты могут оценить более точную и эффективную конструкцию. Результаты этого исследования заключаются в том, чтобы (1) предложить модель AAS и соответствующие фильтры, (2) запустить проверенный процесс и калибровку и (3) продемонстрировать конкурентоспособность фильтров.

Мы надеемся, что качественная исследовательская работа, опубликованная в этом специальном выпуске, сможет служить науке, окружающей среде и технологиям. Приглашенные редакторы выражают благодарность авторам и рецензентам, внесшим свой вклад в подготовку этого специального выпуска своей научной работой и полезными комментариями соответственно.

Страница не найдена « balticworlds.

com
    • Начинать
    • Подчинение
    • О
      • Редколлегия
      • Научно-консультативный совет
      • Фонд балтийских и восточноевропейских исследований
      • Центр балтийских и восточноевропейских исследований
    • Страны
    • Рецензируемые статьи
    • Эссе
    • Лекции
    • Отзывы
    • Функции
    • Интервью
    • Выборы
    • Конференции
    • Авторы
    • Предыдущие выпуски
    • Подписывайся
    • Ссылки
  • Скачать предыдущий выпуск Baltic Worlds

    Выпуск 2022, 1-2: Скачать.

  • Хотите внести свой вклад в Baltic Worlds?
    Нажмите здесь!

  • Следуйте за нами на Facebook!

    • искусство
    • Коммунизм
    • демократия
    • выборы
    • Эстония
    • Пол
    • Латвия
    • Литва
    • Польша
    • Россия
    • советский
    • Швеция
    • Украина
    • все теги

Вернуться на главную страницу

  • обложки Балтийских миров; регион Балтийского моря, Восточная Европа, Россия, Кавказ и Балканский регион.
    Статьи, перечисленные по странам, вы найдете здесь.>>

  • Украинские ученые пишут о войне.
    Читать голоса из Украины!>>

    1. Автономия Аландских островов. Автономия Аландских островов. История успеха и частный случай

      Будущие условия для автономии Аландских островов, Бьярне Линдстрем и Йоран Линдхольм (Фонд Улофа М. Янссона для содействия историческим исследованиям на Аландских островах, 2021 г.), 95 страниц

    2. Таргетинг на украинцев, восхваляющих вооруженное сопротивление СССР. Авторитарный поворот Путина, оправданный прошлым

      Будущее советского прошлого: политика истории в путинской России Антон Вайс-Вендт и Нэнси Адлер, ред., Блумингтон, издательство Индианского университета, 2021. 258 страниц.

    3. Определение будущего для людей. Определение будущего для людей. Изучение предполагаемой связи между культурным наследием и будущим

      Культурное наследие и будущее, Корнелиус Холторф и Андерс Хёгберг, ред. (Лондон и Нью-Йорк: Routledge, 2021), 256 страниц.

    4. Многогранная картина процессов памяти в Восточной Европе. В поисках примирения

      Годовой отчет CBEES за 2020 год: Конструкции и инструментализация прошлого. Сравнительное исследование управления памятью в регионе, ред. Нинна Мёрнер и др. (Университет Сёдерторн: Стокгольм, 2021 г.). 186 страниц

    5. Внутри России. Финское измерение

      Кивинен, Маркку и Хамфрис, Брендан (ред.). (Лондон и Нью-Йорк: Routledge 2021). xxv ​​и 368 страниц.

    6. Все отзывы

У каждого штата есть своя слава

У каждого штата есть своя слава. Самое большое, самое странное, самое длинное — все, что имеет в конце «est» — это то, что ставит каждое государство на карту. Каждый штат может претендовать на место гигантского или самого длинного чего-то, будь то жевательная резинка, порция сальсы или бег босиком.

трое мужчин стоят перед очень большим свадебным тортом, по сравнению с ним они довольно маленькие / Зевс, пес ростом с хозяина, рядом с ним взрослая женщина

Источник: Книга рекордов Гиннеса

Мы обыскали тысячи записей, чтобы найти, какое состояние имеет наибольшую, лучшую или большую часть. Потому что, в конце концов, если ты не станешь большим, ты можешь просто пойти домой. Итак, где находится ваше государство? (И если вы чувствуете, что ваш штат может предложить что-то еще лучшее, не стесняйтесь, дайте нам знать.)

Арканзас: больше всего слоев в слоеном пироге

Может быть, это день рождения вашей дочери, может быть, это время месяца (дамы), или, может быть, вы пытаетесь произвести впечатление на своих коллег. Какова бы ни была причина, большинство людей кладут в торт примерно три слоя. Но три слоя — это шутка для жителей Вайноны, штат Арканзас.

Источник: Twitter

Компания Watkins Co. побила рекорд по наибольшему количеству слоев в слоеном пироге из 260 слоев в сентябре 2018 года. Он был установлен на мероприятии, посвященном 150-летию компании. Торт весил 1250 фунтов, имел размеры 6 футов 1 дюйм в высоту, 32 дюйма в ширину и 24 дюйма в ширину. Всего было предложено 5000 отдельных порций, которые были розданы членам сообщества и переданы в дар местным предприятиям и благотворительным организациям.

Висконсин: наибольшее количество биг-маков, съеденных за всю жизнь

Чтобы вы знали, в биг-маке McDonald’s 540 калорий, и один человек из Висконсина съел 30 000 из них. Да-да, за этим парнем — Доном Горске — камеры местных телеканалов в Висконсине следили за ним однажды в 2018 году, когда он зашел в свой любимый Макдональдс. Люди с трепетом смотрели, как он в 30-тысячный раз жевал бургер (со специальным соусом, листьями салата, сыром, маринованными огурцами, луком и булочкой с кунжутом).

Источник: Мировой рекорд Гиннеса

В 2017 году он уже установил мировой рекорд Гиннеса по количеству самых больших компьютеров Mac, потребленных за всю жизнь, с номером Big Mac 29 482. 62-летний мужчина из Фон-дю-Лак, штат Висконсин, сказал: «Когда я был еще совсем маленьким, я однажды сказал отцу, что когда-нибудь буду есть здесь каждый день. Забавно, что это действительно произошло». Он начал есть Биг-Маки 48 лет назад.

Аляска: самое большое расстояние босиком за 24 часа

Довольно нетрадиционный рекорд был побит в 2014 году внутри купола в Анкоридже, Аляска. Грузин по имени Эндрю Сноуп набрал 136,9 балла.8 миль босиком в 24-часовой гонке, что означает, что он побил существующий рекорд в 131,43 мили (который был установлен годом ранее Питером Уэйном Бота из Новой Зеландии) более чем на пять миль.

Фото EyesWideOpen/Getty Images

Рекорд Сноупа стал кульминацией серии гонок в «Шести дней в куполе», которая началась с шестидневной гонки. Сноуп сказал Dispatch News, что на самом деле он новичок в беге, признавшись, что у него даже никогда не было пары кроссовок. Он бегал босиком или в сандалиях. Он вдохновился соревноваться после прочтения книги Кристофера Макдугалла «Рожденные бегать».

Канзас: самая большая порция начос

Лас-Крусес, штат Канзас, неофициально установил мировой рекорд по самой большой порции начос в 2018 году. Масштабная тарелка с начос состоялась на площади Пласа-де-лас-Крусес во время городского мероприятия Noche de Nachos. Гигантское творение весило 5039 фунтов и имело длину 110 футов.

Источник: www. lcsun-news.com

Тысячи зрителей пришли посмотреть на это событие, а также принять участие в нем. 20 добровольцев разложили грузовики с чипсами из тортильи, бесконечное количество сыра, горы перца чили и сальсы, гигантские ложки сметаны и огромное количество фасоли, мяса и халапеньо.

Официальный рекорд был установлен компанией Centerplate в Университете Канзаса, подав 21 апреля 2012 года обед весом 4689 фунтов и длиной 80 футов.

Небраска: самый большой рекламный плакат

и инженеры из Института электроники и нанотехнологий Технологического института Джорджии объединились, чтобы написать на кунжутном зернышке предложение: «Грядет важное объявление. Это не то». И началась волна спекуляций.

Источник: DailyMail

Затем последовала самая большая реклама Арби — и в мире — размещенная в Монови, штат Небраска, которая претендует на звание самого маленького города страны с населением в один человек. Баннер площадью 212 000 квадратных футов гласил: «У Arby’s теперь есть кока-кола». Рекламный плакат площадью пять акров попал в Книгу рекордов Гиннеса как самый большой рекламный плакат. Самая большая и самая маленькая реклама в мире была прославлением партнерства между Arby’s и Coca-Cola.

Мэриленд: самый большой крабовый пирог

Мэрилендская крабовая компания решила приготовить самый большой в мире крабовый пирог в 2012 году, побив свой собственный рекорд. Творение Handy International было более трех футов в диаметре и 7,5 дюймов в высоту. На приготовление ушло девять часов и шесть человек, чтобы аккуратно поднять 300 фунтов крабового мяса.

Источник: Pinterest

Он побил предыдущий рекорд в 253 фунта в 2009 году. Конечным продуктом, приготовленным из крабового мяса, яиц, панировочных сухарей и приправ, стало 584 бутерброда с крабовым пирогом на Ярмарке штата Мэриленд. Для справки, согласно New York Times, лучшее время для ловли крабов — «во время новолуния, первой четверти и полнолуния».

Алабама: самый большой пузырь, когда-либо надутый

41-летний Чад Фелл из Хейливилля, штат Алабама, в 2004 году занес свое имя в Книгу рекордов Гиннеса. Задача: надуть самый большой пузырь без посторонней помощи из жевательной резинки. Фелл фактически держал получившийся пузырь диаметром 20 дюймов в течение пяти полных минут.

Источник: Книга рекордов Гиннеса

Он годами готовился к этому вызову, фактически жевая две упаковки жевательной резинки Double Bubble каждую неделю. В майском выпуске «Ридерз дайджест» за 2009 год Фелл предложил несколько советов, как надувать лучшие мыльные пузыри. Вот один совет: пузыри больше расширяются при высоких температурах, поэтому вы должны жевать жвачку не менее 15 минут, прежде чем пытаться надуть их (так как сахар снижает эластичность). О, и жуй краешком рта.

Монтана: самый длинный прыжок с рампы из кабины грузовика

Грегг Годфри может гордиться тем, что он установил мировой рекорд по самому длинному прыжку с полуприцепа, поднявшись на 166 футов в небе на Днях Эвела Книвела в Бьютте, штат Монтана, в 2015 году. Годфри признался, что он просто надеялся сделать 140 … Разгон до 160 был, так сказать, счастливой случайностью.

Источник: Книга рекордов Гиннеса

Годфри сказал Yahoo News вскоре после прыжка: «Я ударился так сильно, что, кажется, у меня сотрясение мозга. Я не думаю, что я весь там». Предыдущий мировой рекорд принадлежал команде Lotus F1, которая была установлена ​​на высоте 83 фута и 7 дюймов. Другими словами, Годфри удвоил это.

Аризона: самая большая порция сальсы

Большинству людей нравится время от времени наслаждаться порцией или даже полной тарелкой сальсы. Но сальса, по крайней мере для меня, это не то, что обычно ассоциируется с мировыми рекордами. Но опять же, вы не ели сальсу в Гилберте, штат Аризона.

Фото Елены Веселовой / Getty Images

Аризона может похвастаться тем, что является местом производства самой большой порции сальсы, известной человеку, весом 7 308 фунтов. С какой стати? Ну, это было сделано, чтобы отпраздновать 30-летие конкурса Nana’s Best Tasting Salsa Challenge в 2014 году. Его подготовили El Sol Foods и Arizona Hemophilia. Только возникает вопрос: что принесет 40-летие в 2024 году?

Миссисипи: самое быстрое путешествие во времени по реке Миссисипи на каноэ

Кирк «KJ» Милхон и его товарищи по команде Кевин Экелкамп и Нейт Ластинджер вытащили каноэ из углеродного волокна из Миссисипи в региональном парке Хидден-Фолс в Сент-Поле. Они устали и проголодались и заслуживали того, чтобы потратить полчаса на поедание яичных макмаффинов.

Фото Джона Энгера / MPR News

Мужчины переплыли 2320 миль реки от озера Итаска до Мексиканского залива менее чем за 18 дней. Это означало шесть миль в час, днем ​​и ночью, с одной остановкой в ​​день, чтобы перекусить, сходить в туалет и переодеться. В 19В 80-м Милхон и Эккелькамп установили мировой рекорд скорости, проплыв на каноэ по реке Миссисипи за 35 дней, 11 часов и 27 минут.

Колорадо: самое большое скопление накладных усов

«Movember» (когда вы видите, как все парни, которых вы знаете, отращивают усы в течение ноября) не имеет к этому никакого отношения. Претензия Колорадо на известность заключается в том, что это штат, где собралось самое большое собрание людей с накладными усами. О скольких фальшивоусых людях здесь идет речь? Ну, 6471 звучит для вас как много?

Источник: Книга рекордов Гиннеса

Этот странный, но забавный подвиг был совершен Университетом здравоохранения Колорадо и командой Denver Broncos на полигоне Sports Authority Field в Майл Хай в Денвере, штат Колорадо, 29 ноября 2015 года. О, и усы. были оранжевыми, чтобы соответствовать цветам команды Бронкос.

Иллинойс: наибольшее количество петель на треке Hot Wheels

Jaguar Land Rover вошел в историю в 2020 году на Чикагском автосалоне, завоевав рекорд по количеству петель на треке Hot Wheels. За день до шоу Jaguar, Hot Wheels и автор, а также заядлый коллекционер игрушек и аксессуаров Hot Wheels Майк Зарнок установили рекорд с семью петлями, используя изготовленный на заказ концепт-кар Hot Wheels.

Источник: Книга рекордов Гиннеса

Jaguar и Hot Wheels также запустили Ultimate Track Challenge — соревнование инженеров, в котором команды студентов колледжей сотрудничают с местными дилерскими центрами Jaguar, чтобы построить самые сложные и рекордные трассы Hot Wheels.

Массачусетс: самый большой бумажник

В 2010 году разработчики самых тонких, самых маленьких и легких кошельков в мире решили пойти на поводу и создать самый большой в мире кошелек. Он был 10 футов в высоту и 21 фут в длину в открытом состоянии и 10 1/2 футов в ширину в закрытом состоянии. Попутно он установил новый мировой рекорд Гиннеса.

Источник: Big and Skinny

Большой красный кошелек был выставлен на Гарвардской площади в Кембридже, Массачусетс. Были карманы для пожертвований, где 100% выручки шли непосредственно в некоммерческие организации. По сравнению с этим наши крошечные кошельки кажутся бесполезными, да? Мой кошелек также не идет напрямую в некоммерческие организации.

Айдахо: самый большой лабиринт из соломенных тюков

The Garden Cents «Мега-лабиринт» раньше располагался в скромном городке Руперт, штат Айдахо. Он был официально оформлен в 2011 году после выполнения определенных требований. Он должен был быть непрерывным, полностью закрытым, достаточно высоким, чтобы средний взрослый человек не мог видеть сквозь стены, и высотой не менее 12,9 дюйма. Площадь 16,7 кв.

Источник: Pinterest

Официальные размеры примерно в восемь раз превышают рекорд и составляют 96 847 квадратных футов — это более двух миль изгибов и поворотов! Ныне несуществующий лабиринт имел трехмерный компонент, башню для лазанья и многое другое. Он также был опубликован в Книге рекордов Гиннеса 2013 года.

Невада: самый калорийный бургер

Лас-Вегасская закусочная Heart Attack Grill с гордостью сообщает, что они готовят самый калорийный бургер. Это выворачивающий кишечник (или вызывающий сердечный приступ) бургер на 8000 калорий. Название гамбургера: Quadruple Bypass Burger.

Фото Натана Фигероа / Barcroft Image / Barcroft Media / Getty Images

Бургер состоит из четырех полуфунтовых говяжьих котлет, сыра и бекона. Он также поставляется с молочным коктейлем с «самым высоким в мире содержанием молочного жира» (дополнительный кусок масла) и «Flatliner Fries», обжаренным во фритюре на чистом сале. Хотите верьте, хотите нет, клиенты, которые весят более 350 фунтов. можно поесть бесплатно. The Heart Attack Grill — третий ресторан сети со слоганом «Вкус, за который стоит умереть».

Коннектикут: самый большой свадебный торт

Невесты, слушайте. Если вы хотите самый большой, самый крутой (лучший) торт в городе на свою свадьбу, то делайте заметки. Самый большой свадебный торт в мире — это то, чем могут похвастаться повара отеля и казино Mohegan Sun в Анкасвилле, штат Коннектикут.

Источник: Книга рекордов Гиннеса

В феврале 2004 года они испекли и украсили свадебный торт весом 15 032 фунта, который был представлен на свадебной церемонии. Вы только представьте цену на эту штуку? Мне кажется, или ты хотел бы увидеть пару выпученных глаз на этом торте?

Гавайи: самая большая волна

Макаха, Гавайи, является местом, где поднялась самая большая волна за всю историю наблюдений – 30 футов. Эпическая волна, которая пришлась на 4 декабря 1969 года, пожалуй, является самым известным днем ​​в книгах по истории серфинга на больших волнах.

Фото Лоуренса К. Хо, Los Angeles Times, Getty Images / Источник: Книга рекордов Гиннеса

В тот день большая часть северного побережья Оаху была закрыта и затоплена гигантскими волнами, но Грега Нолла это не остановило. Он поплыл в Макаху с несколькими другими серферами и ждал, чтобы прокатиться на том, что в то время было «самой большой волной, на которой когда-либо бывало». Это также была последняя большая волна в его карьере.

Делавэр: самая старая женщина, пересекшая Америку на велосипеде

В октябре 2016 года Линн Салво установила рекорд как старейшая женщина, пересекшая Соединенные Штаты в одиночку на своем велосипеде. Делавэр, известный своими красивыми пляжами, также является идеальным местом для катания на велосипеде. Для Salvo это было больше похоже на путешествие всей жизни.

Источник: Twitter.дней. Последние несколько миль ее сопровождали ее сестра Элиз Гринберг, брат Майк Уэст и несколько членов Sussex Cyclists.

Вермонт: самая большая капля, если бросить виноградину в рот

Эй, никто не говорил, что этот список должен быть нормальным или разумным. Это один из самых странных альбомов, о котором абсолютно никто и подумать не мог. Ну, кроме Брента Фрейзера. 24 октября 2016 года Фрейзер поймал ртом виноградину, сброшенную с воздушного шара на высоте 101 фут.

Фото Тима Клейтона / Corbis / Getty Images

Он установил рекорд в Пост Миллс, Вермонт. Фрейзер понял, что у него есть талант ловить еду ртом, когда он учился в старшей школе, и был вдохновлен попробовать трюк с виноградом после того, как поймал четыре зефира подряд во время выступления Blue Man Group.

Джорджия: самая большая подушка-рекламодатель

Когда дело доходит до подушки-рогатки, у большинства людей они ассоциируются с детскими розыгрышами — теми вещами, которые перестают быть забавными, когда вы вырастаете. Тем не менее, возможно, жители Ковингтона, штат Джорджия, так и не выросли. Штат является домом для 25-футовой подушки-вупи.

Источник: Книга рекордов Гиннеса

5 августа 2017 года Мэтт Фанк и Ли Берджесс построили самую большую подушку-крикун диаметром 25 футов. Студенты из сообщества помогли мужчинам сдуть подушку-крикун на мероприятии, организованном Первой баптистской церковью в Ковингтоне. Можно только представить, какие звуки исходят от этой штуки!

Индиана: крупнейший забег на высоких каблуках

Дамы, как вы думаете, вы бы смогли это сделать? Самый крупный забег на высоких каблуках был проведен в парке Хедуотерс в Форт-Уэйне, штат Индиана, 11 сентября 2010 г.67 участниц мероприятия, организованного Женским бюро, Inc.

Фото Скотта Барбура / Getty Images

Обувь должна была быть высотой не менее 2,75 дюйма и иметь правильный каблук, а не танкетку. Весь смысл мероприятия заключался в сборе средств для поддержки консультирования жертв сексуального насилия. И что может быть лучше, чем бегать на высоких каблуках и рисковать вывихнуть лодыжки?

Айова: самая длинная борода

62-летний Гарольд Стефенсон из Сентер-Пойнт выиграл «самую длинную бороду» на Ярмарке штата Айова 13 августа 2019 г., в Де-Мойне, в 11-й раз подряд. Какой длины его борода? 40,5 дюймов, если быть точным, до бедер.

Photo by Chip Somodevilla / Getty Images

Стивенсон сказал, что продолжает участвовать в конкурсе по той простой причине, что у него есть борода. Когда его спросили о практичности его бороды, он сказал: «Я занимаюсь фермерством, поэтому я скручиваю ее, чтобы она не мешала… И я просто мою ее шампунем для волос».

Кентукки: самый большой ковчег

Округ Грант, штат Кентукки, является домом для ковчега «Встреча», самого большого деревянного корабля в своем роде. The Ark Encounter — это тематический парк христиан, креационистов, который открылся в округе Грант, штат Кентукки, в 2016 году. Его длина 510 футов, ширина 85 футов и высота 51 фут.

Источник: Ark Encounter

Группа Answers in Genesis (AiG) и Ark Encounter, LLC объявили, что строят тематический парк, который «подтвердит достоверность библейского рассказа о катастрофическом потопе и развеет сомнения, что Ной мог вместить по два животных каждого вида в ковчег длиной 500 футов».

Луизиана: самая большая кукла вуду

Самая большая кукла вуду была 21 фут 8 дюймов и была создана Катериной Уильямс из Intuitions и Fusion-io на сахарном заводе в Новом Орлеане, штат Луизиана, 17 ноября 2010 года. размах рук 1 фут 8 дюймов.

Источник: Facebook

Он также был благословлен добросовестной жрицей вуду. Луизианское вуду — это набор духовных верований и практик, которые были разработаны на основе традиций африканской диаспоры в Луизиане. Некоторые называют это вуду долины Миссисипи, и это одно из многих воплощений африканской духовной народной культуры.

Техас: Самый большой торт из подгузников

Самый большой торт из подгузников (не настоящий, съедобный) был создан 18 ноября 2018 года в Остине, штат Техас. Торт состоял из 24,900 подгузников и был создан Austin LifeCare, некоммерческой организацией поддержки беременных и родителей. Подгузники были подарены местным сообществом.

Источник: Книга рекордов Гиннеса

Торт из подгузников был сделан для сбора средств и повышения осведомленности. В 2020 году, чтобы повысить осведомленность нуждающихся семей в сообществе Сидар-Парк, был сделан торт из подгузников в попытке побить мировой рекорд в кампусе Twin Lakes Fellowship в Сидар-Парке, штат Техас.

Мэн: больше всего очищенной кукурузы за минуту

Кто хочет кукурузы? Мэн гордится тем, что является штатом, который может похвастаться мировым рекордом по количеству очищенной кукурузы за одну минуту, что составляет 13 початков кукурузы. Это было достигнуто Майклом Диггинсом-младшим 15 ноября 2015 года. Диггинс-младший — первый рекордсмен в этой категории.

Источник: Mark Ham Fair

Интересный факт о кукурузе: штаты Айова, Иллинойс, Небраска, Миннесота, Индиана, Огайо, Висконсин, Южная Дакота, Мичиган, Миссури, Канзас и Кентукки составляют «кукурузный пояс». это в основном регион с идеальными условиями для выращивания урожая.

Северная Дакота: самые одновременные снежные ангелы

Должен сказать, это один из самых очаровательных ангелов в этом списке. Что может быть лучше, чем отпраздновать первый хрустящий снегопад, чем сделать снежных ангелов? Это была идея Государственного исторического общества Северной Дакоты в 2007 году, когда 8 962 человека собрались, чтобы сделать классических снежных ангелов одновременно.

Источник: Книга рекордов Гиннеса

Все эти люди были замечены, хлопая руками и ногами в унисон, создавая ангелов во время попытки установить мировой рекорд в Бисмарке, Северная Дакота, 17 февраля 2007 года. мировой рекорд акта.

Калифорния: самый быстрый бег на 100 метров на скейтборде, сделанный собакой

Еще один очень странный мировой рекорд принадлежит собаке по кличке Джампи. Собака является рекордсменкой по бегу на 100 метров на скейтборде. Джампи добился этого на съемках «Officially Amazing» в Лос-Анджелесе 16 сентября 2013 года с рекордом 19,65 секунды.

Фото Джеффа Р. Боттари / Getty Images

Еще одна собака для скейтбординга — Отто из Перу, который первым попал в Книгу рекордов Гиннеса. Он был единственным, кто справился с катанием под 30 человек. Его владельцы, Лусиана Виале и Роберт Рикардс, были вдохновлены другим известным бульдогом на коньках, Тиллманом.

Пенсильвания: Самая большая доска для спиритических сеансов

Не желаете выпить спиртного? Да, у человека по имени Блэр Мерфи есть отель с привидениями, с жуткими куклами, рогатыми животными и огромной картой Таро, нарисованной на потолке. Но доска для спиритических сеансов на крыше еще больше, 44 на 29 футов.

Источник: Книга рекордов Гиннеса

На самом деле Мерфи вырос в похоронном бюро в Хэддонфилде, штат Нью-Джерси (что многое объясняет), и владеет бывшей церковью на улице. Мерфи сказал, что ему не нужны молитвы, чтобы обратиться к «Уиджазилле», которая недавно стала претендентом на его титул в Книге рекордов Гиннеса как «Самая большая в мире доска для спиритических сеансов».

Флорида: самый длинный пробег по песку за 24 часа

Большинство из нас знает, что бегать по песку — это как пытаться бежать во сне — это довольно сложно. Таким образом, это делает запись довольно впечатляющей. Рекорд был поставлен во Флориде, потому что там много песка. За 24 часа человек по имени Джо Фейес пробежал 134 мили по песку в Дестине, штат Флорида.

Фото Скотта Тэтча / Getty Images

За эти 24 часа он пробежал 134 мили с 16 по 17 февраля 2013 года.

Забавный факт о песке: песчаные дюны важны для нашей экосистемы. Их создает ветер, и их можно найти в пустынях, но иногда и на пляжах. Дюны защищают наше побережье от ветра и волн и важны для прибрежных трав и растений, а также обеспечивают убежище для гнезд морских черепах и других животных.

Мичиган: самая высокая собака

Немецкий дог из Мичигана очень, очень высокий. Мировые рекорды Гиннеса были установлены в 2013 году Зевсом из Отсего, штат Мичиган, что сделало его самой высокой собакой в ​​мире. Зевс, кстати, пьет из кухонного крана. Рост трехлетнего ребенка от ступни до плеча составил 44 дюйма. Он весит 155 фунтов и съедает 30-фунтовый пакет с едой каждые две недели.

Источник: Книга рекордов Гиннеса

Если он встает на задние лапы, он вытягивается до 7 футов 4 дюймов, возвышаясь над своей хозяйкой, Дениз Дорлаг, которая говорит, что ей пришлось нанять фургон для перевозки собаки. Зевс всего на дюйм выше предыдущего рекордсмена Гиганта Джорджа.

Миннесота: самая большая коллекция вещей, связанных с коровами

В Миннесоте находится самая большая коллекция коров в мире. Рут Клосснер, женщина из Лафайета, построила «коровью лекцию», заработав себе место в книге рекордов. В ее стаде тысячи голов крупного рогатого скота, покрывающих почти каждый дюйм ее дома.

Источник: Книга рекордов Гиннеса

У нее есть банки из-под печенья в виде коровы, статуэтки, настенные ковры, резьба по дереву, одежда, игрушки, игры, книги, свечи, карандаши, кофейные кружки, украшения, напольные коврики, солонки и перечницы… немного. Общее количество предметов коровы составило 15 144, что было подтверждено представителями Книги рекордов Гиннеса.

Миссури: самый длинный шарф, связанный во время марафона

Дэвид Бэбкок убил, так сказать, двух зайцев одним выстрелом и даже установил мировой рекорд. Он является рекордсменом по вязанию самого длинного шарфа во время марафона. Он участвовал в марафоне Канзас-Сити 19 октября., 2013.

Источник: Книга рекордов Гиннеса

По дороге Бэбкок закончила шарф длиной более 12 футов. Почему? Его вдохновила предыдущая рекордсменка Сьюзи Хьюэр, которая трижды побила собственный рекорд, занимаясь вязанием во время Лондонского марафона. Из-за этого те из нас, кто не вяжет и не бегает марафоны, выглядят красивыми, ну, ленивыми?

Нью-Йорк: самая тяжелая газета

В воскресенье, 13 сентября 1987 года, любой житель Нью-Йорка, подписавшийся на «Нью-Йорк Таймс», мог забрать утром несколько газет. Именно эта газета вошла в историю как самая тяжелая.

Фото Гэри Хершорна / Corbis / Getty Images

Массивная газета весила более 12 фунтов и содержала 1612 страниц новостей. Один только «Телегид» занимал 24 страницы, «Бизнес и финансы» — 64 страницы, «Спорт» — 38 страниц, «Недвижимость» — 88 страниц, «Объявления о поиске» — 64 страницы, «Путешествия» — 42 страницы, а «Жилая недвижимость» — 80 страниц… и это лишь несколько разделов. .

Нью-Гэмпшир: больше всего светильников из тыквы на выставке

Фестиваль тыквы в Кине, штат Нью-Гэмпшир, побил мировой рекорд по количеству вырезанных и зажженных фонарей из тыкв в одном месте. Одновременно была зажжена 30 581 тыква, что побило рекорд, установленный Бостоном в 2006 году, когда было зажжено 30 128 тыкв.

Источник: Pinterest

Между тем участники конкурса в Чикаго пытались установить рекорд, но никогда не сообщали о своих результатах. Первоначально Кин побил мировой рекорд в 1992 году, набрав 1628 очков, и снова в 2003 году, набрав 28 952 мяча. В 2013 году Кин вернул себе мировой рекорд, и его еще предстоит побить.

Северная Каролина: крупнейшее собрание подражателей Элвиса

Крупнейшее собрание подражателей Элвиса не проводилось в Миссисипи, Теннесси или Лас-Вегасе. На самом деле он проходил в Чероки, Северная Каролина, в отеле Harrah’s Cherokee Casino Resort 12 июля 2014 года.5 имитаторов Элвиса пришли на рекордное мероприятие.

Источник: Книга рекордов Гиннеса

Они побили рекорд 2010 года, когда было 645 имитаторов. Чтобы установить рекорд, гости с билетами (также известные как Элвисы) получили бесплатные наряды Элвиса для надевания. Они также спели в унисон припев песни Пресли «Не могу не влюбиться». Элвис оказался одной из самых желанных звезд, которых люди профессионально изображают из себя.

Огайо: Самый большой пирог (тыквенный)

Тыквенный народ из Нью-Бремена, штат Огайо, сделал это снова. 25 сентября 2010 года они побили собственный рекорд самого большого в мире тыквенного пирога. Они испекли 3,699-фунтовый пирог, превзойдя их предыдущий рекорд в 2020 фунтов. Пирог был 20 футов в диаметре!

Источник: Книга рекордов Гиннеса

Это был самый большой аттракцион на Новобременском тыквенном фестивале того года. Если вам интересно, каков был рецепт такого массивного пирога, он включал 1212 фунтов консервированной тыквы, 2796 яиц, 109 галлонов сгущенного молока, 525 фунтов сахара, 7 фунтов соли и 14,5 фунтов корицы.

Нью-Джерси: наибольшее количество кубиков Рубика, собранных под водой

В то время как большинство из нас изо всех сил пытается собрать хотя бы один кубик Рубика, Энтони Брукс сумел собрать пять из них под водой за один ход. Он установил мировой рекорд в Центре науки Свободы в Джерси-Сити, штат Нью-Джерси, в 2014 году.

Фото Беннета Рэглина / Центр науки Свободы / Getty Images куб 3х3. Он официально входит в пятерку лучших в мире. Впервые он научился собирать куб в 2008 году и с тех пор стал известен благодаря разработке передовых методов решения задач на скорость и популяризации скоростных кубов в средствах массовой информации.

Южная Дакота: собака с самым длинным языком

Сенбернар из Южной Дакоты, известный как Моти, или Мо, установил новый мировой рекорд. Он занесен в Книгу рекордов Гиннеса за самый длинный язык у собаки, его длина составляет 7,31 дюйма. Владелица Моти, Карла Рикерт из Су-Фолс, говорит, что у нее счастливая собака, но у нее проблемы с дыханием из-за языка.

Источник: Книга рекордов Гиннеса

Например, когда она нервничает, она слюни пускает больше обычного. Моти нужно давать лакомства определенным образом, и ей трудно поднимать предметы с пола. 8-летняя собака побила рекорд самца пекинеса, чей язык был 4,5 дюйма.

Род-Айленд: Самый большой носок

Жители Род-Айленда знают, что в разгар зимы температура может стать очень низкой. Некоторые даже хотели бы заползти в теплый носок, спрятаться от холода и впасть в спячку. Что ж, с этим конкретным мировым рекордом есть вероятность.

Источник: Книга рекордов Гиннеса

Благотворительная организация Project Undercover, Inc. установила рекорд по созданию самого большого носка, который представляет собой массивное творение размером 32 фута 7 дюймов на 22 фута 6 дюймов на 8 футов 2 дюйма. Кремово-коричневый носок был попыткой привлечь внимание нуждающихся в этом районе. Они использовали 600 футов хлопка и 42 000 футов ниток.

Нью-Мексико: самый длинный дом с привидениями

Вы один из тех людей, которые любят бояться и используют любую возможность, чтобы пойти в дом с привидениями? Если да, то вам следует отправиться в Нью-Мексико. Дом ужасов Дракона в Альбукерке является рекордсменом по самому длинному крытому дому с привидениями.

Источник: ABQ-Life

Это место имеет длину почти 7200 футов, и, по словам его создателей, на строительство заведения ушло два года. Благодаря новому вирусу дом с привидениями адаптировался и теперь доступен для проезда! Так что, если вы живете в этом районе, это хороший способ скоротать одинокие ночи.

Оклахома: крупнейший парад пожарных машин

Пожарная служба Атока штата Оклахома вошла в историю, устроив парад из 290 пожарных машин. Всего было задействовано 280 машин экстренных служб, из них 22 пожарные машины. Он побил предыдущий мировой рекорд Гиннеса, когда в Швейцарии сработало 159 пожарных машин.

Фото Бена Хасти / MediaNews Group / Reading Eagle / Getty Images

Мероприятие положило начало двухдневному учебному мероприятию для пожарных, организованному программой обучения пожарных служб Университета штата Оклахома. «Наблюдение за пожарными машинами, выстроившимися в очередь на 3,5 мили, оправдало всю тяжелую работу», — сказал начальник пожарной охраны Атоки Донни Аллен. «Улицы Атоки были полны болельщиков, и когда грузовик 160 (тот самый, который побил рекорд) пересек конец парада, рев был равен реву победного приземления на Суперкубке».

Орегон: самая тяжелая тыква

Орегон является домом для многих угощений и закусок, таких как пончики, фундук, крафтовое пиво и пино нуар. Но они также являются местом, где сидит самая тяжелая тыква. Благодаря хорошей погоде Скотт Холуб из Юджина вырастил самую тяжелую тыкву, которая в 2016 году весила 1844,5 фунта. планета. На ферме в Жерве, штат Орегон, проводится ежегодный «Великий взвешивание тыквы», в ходе которого кабачки Голуба весили 1578 фунтов. Ежегодное мероприятие посетили производители со всего региона.

Вашингтон: самый дорогой хот-дог в мире

В этом списке уже есть бургер с наибольшим количеством калорий, так почему бы не добавить самый дорогой хот-дог? Большинство людей, которые останавливаются у уличного торговца в городе, чтобы купить хот-дог, готовы потратить два или три доллара.

Источник: Seattle Times

Но тем, кто хочет перекусить хот-догом в Tokyo Dog в Сиэтле, придется раздобыть немного больше. Вы бы заплатили 169 долларов за хот-дог? Те, кто ходит в Tokyo Dog, так и делают. Это место стало рекордсменом по производству самого дорогого хот-дога в мире. Я говорю, что вы должны просто заплатить 5 долларов и получить пачку для гриля дома.

Южная Каролина: самое острое чили

Южная Каролина известна своим южным солнцем и, очевидно, огнедышащим перцем чили. На самом деле, местный производитель в Чарльстоне, Эд Карри из компании PuckerButt Pepper, сказал, что их «Smokin’ Ed’s Carolina Reaper» — самый острый перец чили в мире.

Источник: LA Times

Насколько жарко, спросите вы? Он заработал 1 569 300 тепловых единиц Сковилла. Просто чтобы вы знали, Табаско составляет от 30 000 до 50 000 тепловых единиц Сковилла. Так что да, это чертовски пикантно! Шкала Сковилла измеряет остроту или остроту перца чили на основе концентрации капсаициноидов (в которой капсаицин является преобладающим компонентом).

Юта: поймано больше всего свадебных букетов

Джейми Джексон, также известная как «Убийца букетов», стала местной знаменитостью в своем родном штате Юта. Ей удалось побить мировой рекорд, поймав больше всего свадебных букетов. 50 букетов были пойманы на свадьбах друзей и родственников по всей стране в период с 15 июня 1996 г. по 30 апреля 2016 г.

Источник: Книга рекордов Гиннеса

с надписью) на память обо всех свадьбах. Всего четыре развода из 50 свадеб, на которых она присутствовала, и она считает себя чем-то вроде талисмана удачи.

Вирджиния: Самый большой одновременный йо-йо

Как только вы освоитесь, вам будет трудно остановить игру с йо-йо. И это показывает вам, что игрушка не только для детей. Форт А.П. Хилл является домом для рекордсменов мира по самому большому одновременному йо-йо. Корпорация Virginia Yomega и журнал Boys’ Life Magazine организовали мероприятие в 2010 году, в котором приняли участие 2036 юношей.

Источник: Книга рекордов Гиннеса

Соревнования йо-йо штата Вирджиния — крупнейшие соревнования йо-йо в Среднеатлантическом регионе страны. Уже более десяти лет мероприятие пользуется популярностью как среди новичков в хобби, так и среди опытных ветеранов.

Теннесси: самый длинный стол для пикника

В мае 2019 года Мемфис построил стол для пикника длиной 1332 фута для мероприятия «Празднуйте Мемфис», установив новый мировой рекорд. Они использовали около 16 300 шурупов, чтобы собрать стол длиной 18 436 футов. Организаторам мероприятия нужно было, чтобы за столом сидело не менее 1000 человек, чтобы претендовать на рекорд.

ATL Сотни людей собрались на приятный день для пикника, и все они могут сесть за самый длинный нескончаемый стол для пикника.

Источник: Pinterest

После того, как цель была достигнута, они разобрали стол на несколько столов для пикника, чтобы пожертвовать их спонсорам и общественным организациям. Предыдущий мировой рекорд по самому длинному столу для пикника составлял 1315 футов 8 дюймов и был установлен компанией Rungis Marché International в Рюнжи, Франция.

Западная Вирджиния: самая большая кормушка для птиц

Западная Вирджиния известна своими красивыми горными хребтами, пешеходными тропами и дикой природой. Таким образом, этот рекорд не является большим сюрпризом для тех, кто знает этот район. В округе Гринбриер, штат Западная Вирджиния, Уильям Грин из Кейстера построил самую большую в мире кормушку для птиц весом 760 фунтов.

Источник: Flickr

В кормушке была смесь семян подсолнечника, проса, смешанных фруктов и орехов.

Добавить комментарий

Ваш адрес email не будет опубликован.